Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
II. 12. Сила Лоренца.
Сила, действующая со стороны магнитного поля на электрический заряд Q, движущийся в этом поле со скоростью , называется силой Лоренца и выражается формулой (2.11) где – индукция магнитного поля, в котором заряд движется. Направление силы Лоренца определяется с помощью правила левой руки: если ладонь левой руки расположить так, чтобы в нее входил вектор , а четыре вытянутых пальца направить вдоль вектора скорости положительного заряда, то отогнутый под углом 900 большой палец покажет направление силы, действующей на положительный заряд. На рис. 2.16 показана взаимная ориентация векторов , и для положительного заряда. На отрицательный заряд сила действует в противоположном направлении. Модуль силы Лоренца равен
где α – угол между и .
Рис. 2.16
II. 13. Движение заряженных частиц в магнитном поле под действием силы Лоренца?
а) Если заряженная частица массой m влетает параллельно силовым линиям, то на нее магнитное поле не действует, сила Лоренца Fл=0. Траектория ее движения есть прямая линия (рис. 2.17).
Рис. 2.17
б) Если заряженная частица движется в магнитном поле со скоростью , перпендикулярной вектору , то сила Лоренца (рис. 2.18) постоянна по модулю и нормальна к траектории частицы. Согласно 2-му закону Ньютона, эта сила создает центростремительное ускорение. Отсюда следует, что частица будет двигаться по окружности, радиус r которой определяется из условия qVB = mV2/r, откуда
Рис. 2.18
Период вращения частицы, т. е. время Т, за которое она совершит один полный оборот, Или с учетом r
в) Если скорость заряженной частицы направлена под углом α к вектору (рис. 2.19), то ее движение можно представить в виде суперпозиции: 1) равномерного прямолинейного движения вдоль поля со скоростью
= соs α;
2) равномерного движения со скоростью = sin α по окружности в плоскости, перпендикулярной полю. Радиус окружности определяется формулой В результате сложения обоих движений возникает движение по спирали, ось которого параллельна магнитному полю.
Рис. 2.19 Шаг винтовой линии Подставив сюда Т, получим выражение,
Направление, в котором закручивается спираль, зависит от знака заряда частицы. Если скорость заряженной частицы составляет угол α с направлением вектора неоднородного магнитного поля, индукция которого возрастает в направлении движения частицы, то r и h уменьшаются с ростом . На этом основана фокусировка заряженных частиц в магнитном поле.
|