💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?

Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже. Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее.
✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать».
Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами!

Интерференционные фильтры

Интерференционные фильтры играют важную роль во многих оптических системах, от которых требуется выделение чрезвычайно узкой полосы частот с широкой угловой расходимостью или способность настройки. В интерференционных фильтрах используются интерференция поляризованного света, которая требует при прохождении излучения через кристалл определенной задержки между составляющими света, поляризованными параллельно быстрой и медленной осям кристалла.

Рассмотрим принцип действия интерференционных фильтров на примере скрещенного фильтра Штольца, который представляет собой шесть последовательно расположенных пластинок, находящихся между скрещенными поляризаторами. Пропускающая ось переднего поляризатора параллельна оси x, а ось заднего поляризатора параллельна оси y. Пусть азимутальный угол отдельной пластины обозначен как . Тогда полная матрица Джонса при четном числе пластинок (N=2m) имеет вид:

. (1.36)

Подставляя (1.34) и (1.35) в (1.36) и выполняя матричное умножение, получим:

, (1.37)

где

(1.38)

где Г - фазовая задержка каждой пластинки (см. выражение (1.32)).

Падающая и выходящая из системы волны связаны между собой соотношением:

.

Выходящий пучок поляризован в направлении y, причем его амплитуда дается выражением:

.

Если падающий пучок линейно поляризован в направлении оси x, то коэффициент пропускания фильтра равен:

.

Из выражений (1.37) и (1.38) получаем:

,

где

.

Когда фазовая задержка каждой пластинки имеет значения Г =p, 3p, 5p, …, т.е. каждая пластинка становится полуволновой, коэффициент пропускания равен T=sin²2Nr. При азимутальном угле r=p/4N коэффициент пропускания равен 100%.

С точки зрения распространения волн фильтр Штольца можно рассматривать как периодическую среду, в которой изменение азимутальных углов кристаллических осей создает периодическое возмущение по отношению к обеим независимым волнам и приводит к связи между быстрой и медленной независимыми волнами. Поскольку эти волны распространяются с различными фазовыми скоростями, полный обмен электромагнитной энергией возможен только в том случае, когда возмущение является периодическим, что позволяет поддерживать соотношения, необходимые для непрерывного обмена энергией между быстрой и медленной волнами и наоборот. Это служит иллюстрацией принципа фазового синхронизма за счет периодического возмущения. Сведения об основных свойствах периодических структур будут даны в разделе 1.7.