Студопедия

Главная страница Случайная страница

Разделы сайта

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника






  • Принцип Остроградского-Гамильтона






    Вариационные принципы состоят в том, что вводится некоторая функция, зависящая от координат и их производных, которая на действительном движении достигает экстремума. Эта функция должна быть задана на каком-то классе движений. Этот класс называется классом возможных или кинематически допустимых движений.

    1835г. - Гамильтон сформулировал для стационарных связей.

    1848г. – Остроградский обобщил для любых связей.

    Это интегральный вариационный принцип.

    Пусть в течение времени система переходит из положения А в положение В.

    .

    Траектория, которую опишет изображение точки, называется прямой путь. Любой другой путь называется окольным путем. Кинематически допустимыми являются все возможные перемещения системы из А в В, происходящие за один и тот же момент времени .

    Получим функционал, который на прямом пути достигает экстремума, исходя из уравнений Лагранжа 2-го рода.

    Рассмотрим движение голономной системы с идеальными связями и потенциальными силами.

    , где -число степеней свободы. Домножим на и сложим:

     

    и (все окольные пути проходящие через точки А и В).

    , где (действие по Гамильтону).

    Принцип: Действительное движение голономной системы между двумя заданными конфигурациями отличается от всех кинематически возможных движений, совершаемых между теми же конфигурациями и в тот же промежуток времени тем, что для действительного движения вариация действия по Гамильтону равна 0. Или другими словами действие по Гамильтону на действительное движение имеет стационарное значение.

    Замечание: Принцип Остроградского-Гамильтона может быть обобщен и на случай неконсервативных систем и на случай неголономных систем с линейными кинематическими связями.

    3. Модель идеального совершенного газа. Интеграл Бернулли для адиабатических течений совершенного газа. Сопло Лаваля

    Опр: Жидкость наз-ся идеальной, если на площадке соприкосновения двух движущихся объектов действуют лишь нормальные силы давления. Касательные силы трения=0 в случае идеальной жидкости. - по нормали.

    Тензор напряжений:

    Уравнения движения идеальной жидкости и газа.

    Так как нет касательных напряжений, т.е.

    ; -коэф. вязкости в уравнении Навье-Стокса:

    ð получаем уравнения Эйлера: - замкнутая система

    -уравнение неразрывности

    Уравнения Эйлера в декартовых координатах + уравнение неразрывности:






    © 2023 :: MyLektsii.ru :: Мои Лекции
    Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав.
    Копирование текстов разрешено только с указанием индексируемой ссылки на источник.