Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Закон Кулона для диэлектриков
Рассмотрим два неподвижных точечных заряда q 1 и q2, находящихся в однородном, изотропном и бесконечном диэлектрике. Поле точечного заряда q 1 в вакууме определяется как . В однородном, изотропном и бесконечном диэлектрике справедливо соотношение . Следовательно, вектор электрического смещения точечного заряда q 1 в таком диэлектрике равен , а его электрическое поле в диэлектрике равно . Это поле действует на заряд q2 с силой или . (2. 12) Уравнение (2. 12) выражает закон Кулона для диэлектриков. Диэлектрическая проницаемость ε показывает, в частности, во сколько раз сила взаимодействия между точечными зарядами в среде меньше силы взаимодействия между теми же зарядами в вакууме. Циркуляция вектора Е по любому замкнутому контуру в диэлектриках, как и в вакууме, равна нулю. Доказательство этого утверждения в случае диэлектрика проводится так же, как и для вакуума. Потенциал электрического поля в диэлектриках, как и в вакууме, определяет вектор Е посредством соотношения . В однородном, изотропном и бесконечном диэлектрике , следовательно, в таком диэлектрике данная система внешних зарядов создает потенциал , где j0 – потенциал в вакууме.
|