Студопедия

Главная страница Случайная страница

Разделы сайта

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника






  • Закон Кулона для диэлектриков






    Рассмотрим два неподвижных точечных заряда q 1 и q2, находящихся в однородном, изотропном и бесконечном диэлектрике. Поле точечного заряда q 1 в вакууме определяется как . В однородном, изотропном и бесконечном диэлектрике справедливо соотношение . Следовательно, вектор электрического смещения точечного заряда q 1 в таком диэлектрике равен

    ,

    а его электрическое поле в диэлектрике равно

    .

    Это поле действует на заряд q2 с силой или

    . (2. 12)

    Уравнение (2. 12) выражает закон Кулона для диэлектриков. Диэлектрическая проницаемость ε показывает, в частности, во сколько раз сила взаимодействия между точечными зарядами в среде меньше силы взаимодействия между теми же зарядами в вакууме.

    Циркуляция вектора Е по любому замкнутому контуру в диэлектриках, как и в вакууме, равна нулю. Доказательство этого утверждения в случае диэлектрика проводится так же, как и для вакуума.

    Потенциал электрического поля в диэлектриках, как и в вакууме, определяет вектор Е посредством соотношения

    .

    В однородном, изотропном и бесконечном диэлектрике , следовательно, в таком диэлектрике данная система внешних зарядов создает потенциал

    ,

    где j0 – потенциал в вакууме.






    © 2023 :: MyLektsii.ru :: Мои Лекции
    Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав.
    Копирование текстов разрешено только с указанием индексируемой ссылки на источник.