Главная страница Случайная страница
Разделы сайта
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
Трехмерный осциллятор
|
|
Эта задача является обобщением предыдущей. Как и для трехмернойпотенциальной ямы с бесконечно высокими стенками, волновая функцияпредставляется в виде произведения волновых функций одномерных ос-цилляторов, колеблющихся независимо вдоль осей х, у, z. Так, волноваяфункция основного состояния имеет вид:
а уровни энергии трехмерного осциллятора описываются формулой
30.6. Принцип соответствия Бора
141
В отличие от одномерного осциллятора состояние определяется значе-нием трех квантовых чисел Легко понять, что все возбужден-
ные состояния должны быть вырожденными.
• Принцип соответствия Бора
Н. Бор на заре квантовой механики поставил вопрос о ее соотношениис классической. Обычные в нашем мире значения энергии велики посравнению с характерной энергией основного состояния и расщеплениемуровней: с высокой лестницы не различаем ступенек. Более научно: прибольших квантовых числах (высоколежащих уровнях) должны воспро-изводиться классические результаты. Покажем это на примере атомаводорода.
В главе 1 в разделе об атоме Бора было получено классическое выра-жение для скорости электрона на орбите радиусом R:
Отсюда легко получить классическую частоту вращения электрона:
Кроме того, было найдено классическое выражение для энергии элек-трона на орбите:
позволяющее выразить радиус орбиты через энергию электрона:
Подставляя это выражение в формулу для классической частоты враще-ния цс/, получаем
Именно на этой частоте ожидается излучение электрона в классическойтеории.
Глава 30. Уравнение Шредингера
Кроме того, в том же разделе было выведено выражение для энергииуровня с номером п:
При п 
1 получаем отсюда квантовую частоту перехода 
между со-седними уровнями:
Выражая квантовое число п через энергию уровня, находим
— Регулярная проверка качества ссылок по более чем 100 показателям и ежедневный пересчет показателей качества проекта.
— Все известные форматы ссылок: арендные ссылки, вечные ссылки, публикации (упоминания, мнения, отзывы, статьи, пресс-релизы).
— SeoHammer покажет, где рост или падение, а также запросы, на которые нужно обратить внимание.
SeoHammer еще предоставляет технологию Буст, она ускоряет продвижение в десятки раз, а первые результаты появляются уже в течение первых 7 дней. Зарегистрироваться и Начать продвижение
Подставляя это выражение в формулу для квантовой частоты переходамежду соседними высоко лежащими уровнями, приходим к окончатель-ному результату
На этой частоте должен излучать сильно возбужденный атом Бора. Срав-нивая классическую частоту с квантовой, убеждаемся, чтопри той же энергии электрона они совпадают. Это свойственно не тольководородоподобному атому. Аналогичный результат получается для бес-конечной потенциальной ямы, этот же вывод можно сделать и для прочихсистем. Следовательно, соблюдается принцип Бора, и классическая ме-ханика действительно является предельным случаем квантовой.
Задача 30.22. Используя формулы и данные задачи 30.21., продемон-стрировать справедливость принципа соответствия Бора для молекулазота в сосуде.
Решение. При переходе молекул между уровнями с разностью энергий 
Е излучается квант света с энергией hv = Е, откуда находим
Кроме того, классическая скорость молекул азота равна v = 
и они пролетают сосуд от стенки до стенки и обратно за время 
= 2l/v
30. 7. Отражение и туннелирование частиц
143
(период классического движения). Обратная величина есть классическаячастота
Именно на этой частоте классическая физика предсказывает электромаг-нитное излучение. Принцип соответствия Бора заключается в том, чтосовпадают обе частоты, квантовая (при переходах между высоковозбу-жденными состояниями) и классическая. То же самое справедливо, какмы видели, для атома Бора. Если подставить численные значения, тодля частоты излучения в данной задаче получится величина v? 3.7кГц, что соответствует длине волны 
= с/v? 80 км --- сверхдлинныерадиоволны. ¦
• Отражение и туннелирование частиц
До сих пор мы имели дело с задачами на связанные состояния. Рассмо-трим теперь примеры инфинитного движения частиц, когда они могутуходить на бесконечно большие расстояния. В простейшем случае дви-жения вдоль одной из координатных осей задача рассеяния частиц сво-дится к задаче взаимодействия частицы с неким потенциальным барье-ром. Мы рассмотрим несколько типов барьеров простой прямоугольнойформы, чтобы усвоить характерные особенности этого типа квантовыхявлений.
|
|