💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?

Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже. Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее.
✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать».
Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами!

Примеры решения задач. Задача 1. Три одинаковых положительных заряда q1= q2=q3=1нКл расположены по вершинам равностороннего треугольника

Задача 1. Три одинаковых положительных заряда q₁= q₂=q₃=1нКл расположены по вершинам равностороннего треугольника. Какой отрицательный заряд q4 нужно поместить в центре треугольника, чтобы сила притяжения с его стороны уравновесила силы взаимного отталкивания зарядов, находящихся в вершинах?

Рис.1.1

Так как три заряда, расположенные в вершинах, находятся в одинаковых условиях, достаточно рассмотреть равновесие одного из них, например q1. На рис. показаны силы, действующие на заряд q1. Со стороны зарядов q2, q3, q4 – соответственно `F12, `F13, `F14.

Запишем условия равновесия:

`F<sub>12</sub>+`F₁₃+`F<sub>14</sub>=`F+`F₁₄=0, (1.10)

где `F – равнодействующая сил `F12 и `F13.

Уравнение (1) запишем в проекциях на ось 0Х:

F-F₁4=0 или F=F₁₄. (1.11)

Найдём F по теореме косинусов (см. рис.1.1) с учётом, что из (1.1) ,
. (1.12)

F4 – можно определить по закону Кулона (1.1):

. (1.13)

Из геометрических соображений

(1.14)

Приравняем (1.12) и (1.14) с учётом того, что в равностороннем треугольнике a = 60° и принимая во внимание (1.14):

(1.15)

Отсюда получим .

Подставим численное значение:

q₄ = 0, 58 нКл.

Ответ: q₄ = = 0, 58 нК.

Задача 2. Два заряда 9q и –q закреплены на расстоянии 1м друг от друга. Третий заряд q1 может перемещаться только вдоль прямой, проходящей через заряды. Определить положение заряда q1, при котором он будет находиться в равновесии. При каком знаке заряда равновесие будет устойчивым?

Рис.

Из рис. видно, что в случае 2 векторная сумма сил отличная от нуля, т.к. силы действующие со стороны заряда 9q и –q, соответственно`F<sub>+</sub> и `F_- направлены одинаково. Силы взаимодействия двух точечных зарядов пропорциональны величинам зарядов и обратно пропорциональны расстоянию между ними. Следовательно, в случае 2 |F+| > ê F-ê, т.к. положительный заряд 9q больше отрицательного по модулю и расположен к q₁ ближе, чем заряд -q. Остаётся записать условия равновесия для случая 3:

или |F+ | = |F- |

Используем закон Кулона (1.1):

.

Отсюда, после сокращений и извлечения квадратного корня получим:

l + x= ± 3x или x₁= l /2, x₂= - l /4

Корень x₂ не удовлетворяет физическому условию задачи (см. рис. случай 2). Подставим числовое значение: х = 0, 5м. Определим знак заряда, при котором равновесие будет устойчивым. Равновесие называется устойчивым, если при смещении заряда от положения равновесия возникают силы, возвращающие его в положение равновесия. Рассмотрим смещение заряда q₁ в двух случаях: 1) заряд положителен и 2) заряд отрицателен. Если заряд q₁ положителен, то при смещении его влево обе силы `F+ и `F- возрастают. Но, `F+ возрастает медленнее (заряд 9q всегда находится дальше, чем -q), следовательно, `F_- по модулю больше чем F₊, и на заряд q₁ будет действовать результирующая сила, направленная от положения равновесия. То же происходит и при смещении заряда вправо.

Таким образом, в случае положительного заряда равновесие является не устойчивым.

1) если заряд q₁ отрицателен, то его смещение влево вызовет увеличение сил F₊ u F_-, но сила F+ возрастает медленнее, чем F_-, т.е. | F₊| < |F_-|. Следовательно, результирующая сила направлена к положению равновесия. При смещении вправо результат будет таким же. При отрицательном заряде равновесие будет устойчивым, величина заряда q₁ несущественна.

Примечание. В электростатике устойчивое равновесие возможно только при определённых ограничениях. В рассматриваемом примере заряд q₁ может перемещаться только вдоль прямой, проходящей через заряды q u –9q. При снятии этого ограничения устойчивое равновесие не возможно.

Ответ: х= l / 2=0, 5м. Равновесие будет устойчивым, если q₁ - отрицателен.

Задача 3. Тонкий стержень длиной 30см несёт равномерно распределённый по длине заряд с линейной плотностью 1мкКл/м. На расстоянии 20см от стержня находится заряд 10мкКл равноудалённый от концов стержня. Определить силу взаимодействия точечного заряда с заряженным стержнем.

Дано: l= 30cм r0=20см t=1мкКл/м q=10мкКл	0, 3м 0, 2м 10-6Кл/м 10-8Кл	Решение. Физическая система, которую мы будем рассматривать, состоит из стержня и точечного заряда, находящегося в поле стержня. Найдем силу, действующую на точечный заряд. Эту силу можно выразить через напряжённость поля
F -?

заряженного стержня в точке 0, где находится точечный заряд (см. рис.1.3):

(1.19)

Будем рассматривать стержень как совокупность точечных зарядов. Для этого разобьём его на дифференциально малые участки dl с зарядом dq=tdl. Сначала найдём напряжённость такого точечного заряда, а затем используя принцип суперпозиции (1.6) напряженность поля всего стержня. Покажем на рис.1.3 выделенный элемент и напряженность создаваемого им поля, и разложим на два перпендикулярных вектора (перпендикулярный стержню) и (параллельный стержню).

Тогда в соответствии с (1.6):

Для участков dl, расположенных на стержне симметрично относительно ОА, вектор будет иметь направление, противоположное указанному на рисунке. Следовательно, эти векторы в сумме дадут ноль, и ò // = 0.

Тогда =ò ^ и, следовательно, результирующий вектор будет направлен перпендикулярно стержню, а модуль его

. (1.21)

Из рис.1.3 видно: . Напряженность точечного заряда dq (1.4):

Из геометрических построений (рис.1.3): , , . (1.23)

Подставим: · . (1.24)

Из геометрических соображений:

(1.25)

Рис.

Подставим (1.25) в (1.24) и получим напряженность поля в точке, где находится заряд q:

. (1.26)

Тогда сила, действующая на заряд (1.19):

F= . (1.27)

После подстановки числовых значений: F= 0, 54 мН.

Ответ: F= = 0, 54 мН и направлена перпендикулярно стержню, от него.

Задача 4. Электрическое поле создано бесконечной плоскостью, заряженной с поверхностной плотностью 400нКл/м2 и бесконечной прямой нитью, заряженной с линейной плотностью 100нКл/м. На расстоянии 10см от нити находится точечный заряд 10нКл. Определить силу действующую на заряд, её направление, если заряд и нить лежат в одной плоскости, параллельной заряженной плоскости.

Дано: s =400нКл/ м2 t =100нКл/м q =10нКл r = 10см	4× -10-7 л/м2 10-7 Кл/ м 10-8 Кл 0, 1м	Решение. Рассмотрим физическую систему, состоящую из заряженных плоскости, нити и точечного заряда q, помещенного в их поле. На заряд, помещенный в электрическое поле с напряженностью , действует сила `F (1.3):
F -?

` (1.28)

Найдем напряженность поля, создаваемого плоскостью и нитью. Согласно принципу суперпозиции (1.6):

(1.29)

где - напряженность поля плоскости, - напряженность поля нити;

(1.30)

Направление векторов покажем на рис.1.4. Так как векторы и перпендикулярны, то Е= или с учетом (1.30)

.

пл

τ

r

Рис.1.4

Тогда сила, действующая на заряд, согласно (1.28):

После подстановки числовых значений получим: F =289 мкН.

Направление силы задаётся углом a к заряженной плоскости (см. рис.1.4.):

откуда 51º 34'.

Ответ: =289 мкН, направлена под углом =51º 34' к заряженной плоскости.

Задача 5. Найти напряженность электрического поля в центре полукольца радиусом R=5см, по которому равномерно распределен заряд q=3× 10-9Кл.

Дано: R=5см q=3× 10-9Кл	0, 05м	Решение. Физическую систему составляют: заряженное полукольцо и электрическое поле заряда q этого заряда. Для определения напряженности воспользуемся принципом суперпозиции. Разделим полукольцо на малые элементы ду-

ги dl так, чтобы заряд dq = tdl / (π R) каждой такой дуги можно было считать точечным. Для равномерного распределения заряда t - линейная плотность заряда полукольца:

(1.31)

Выберем два произвольных симметрично расположенных относительно 00' элемента дуги (рис. 1.5). Напряженности электрического поля в точке 0, создаваемые выбранными элементами d и d согласно принципу суперпозиции

d = d + d .

Рис.1.5

Из соображений симметрии следует, что алгебраическая сумма проекций напряженности поля выбранных элементов на ось Оy равна нулю. Результирующее поле направлено вдоль оси Ох:

Так как то Положение точечного заряда на полукольце определяется углом α. Поэтому угол α и выберем в качестве переменной интегрирования:

Подставив численные значения величин, получим Е = 6, 88· 103 В/м.

Ответ: = 6, 88· 103 В/м.

Задача 6. Покажите и рассчитайте поле равномерно заряженной бесконечной плоскости.

Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости. Бесконечная плоскость (рис. 1.17) заряжена с постоянной поверхностной плотностью + ( - заряд, приходящийся на единицу поверхности).

Рис. 1.17

Линии напряженности перпендикулярны рассматриваемой плоскости и направлены от нее в обе стороны. В качестве замкнутой поверхности мысленно построим цилиндр, основания которого параллельны заряженной плоскости, а ось перпендикулярна ей. Так как образующие цилиндра параллельны линиям напряженности (угол между векторами и ₁ равен 90⁰, cos90⁰=0), то поток вектора напряженности сквозь боковую поверхность цилиндра равен нулю, а полный поток сквозь цилиндр равен сумме потоков сквозь его основания (площади оснований равны и для основания Е_n совпадает с Е cos0⁰=1 ), т. е. равен 2ЕS. Заряд, заключенный внутри построенной цилиндрической поверхности, равен . Согласно теореме Гаусса, , откуда

(1.21)

Из формулы вытекает, что Е не зависит от длины цилиндра, т. е. напряженность поля на любых расстояниях одинакова по модулю, иными словами, поле равномерно заряженной плоскости равномерно.

Ответ: поле равномерно заряженной бесконечной плоскости равно .

Задача 7. Покажите и рассчитайте поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей.

Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей. Пусть плоскости заряжены равномерно разноименными зарядами с поверхностными плотностями и . Поле таких плоскостей найдем как суперпозицию плоскостей, создаваемых каждой из плоскостей в отдельности.

На рисунке 1.18 сплошные стрелки соответствуют полю от положительно заряженной плоскости, пунктирные – от отрицательной плоскости. Слева и справа от плоскостей областей I и III поля вычитаются (линии напряженности направлены навстречу друг другу), поэтому здесь напряженность поля Е=0. В области II между плоскостями Е=Е₊+Е_-, поэтому результирующая напряженность

(1.22)

Рис. 1.18

Ответ: поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей равно .