Студопедия

Главная страница Случайная страница

Разделы сайта

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника






  • Как продвинуть сайт на первые места?
    Вы создали или только планируете создать свой сайт, но не знаете, как продвигать? Продвижение сайта – это не просто процесс, а целый комплекс мероприятий, направленных на увеличение его посещаемости и повышение его позиций в поисковых системах.
    Ускорение продвижения
    Если вам трудно попасть на первые места в поиске самостоятельно, попробуйте технологию Буст, она ускоряет продвижение в десятки раз, а первые результаты появляются уже в течение первых 7 дней. Если ни один запрос у вас не продвинется в Топ10 за месяц, то в SeoHammer за бустер вернут деньги.
    Начать продвижение сайта
  • В бесконечной среде






    Бесконечная среда с равномерно распределенными источниками

     

    Радиоактивные β –нуклиды со средней энергией [МэВ] с удельной активностью q [Бк/г] равномерно распределены в однородной среде; в условиях радиоактивного равновесия (излученная в единице массы энергия равна поглощенной в единице массы энергии) мощность дозы

    , Гр/с.

    1) плоский источник в бесконечной среде

     

    Плоскость с равномерно распределенными на поверхности изотропными источниками с плотностью σ [Бк/(c·см2)] расположена в бесконечной среде (рис.1). Мощность дозы в точке А равна:

     

     

    Рис.1. Геометрия расчета мощности дозы в точке А от плоского бесконечного источника

     

    ,

    где - дозовая функция β -изотопа (******). Из следующих соотношений: , , следует:

    .

    Преобразование определяет функцию: , которая может быть рассчитана.

     

    2) Толстослойный источник

     

    Излучающий нуклид с удельной активностью q [Бк/см3] равномерно распределен в бесконечном однородном слое толщиной h, расположенном в бесконечной среде (рис.2).; определяется мощность дозы в точке А на расстоянии х от поверхности слоя. Рассматривая слой dy как тонкий источник с поверхностной активностью q·dy, определяется мощность дозы

    .

    В случае излучающей полубесконечной среды

    . (+)

     
     

     

     


    Рис.2. Геометрия расчета мощности дозы в точке А от толстослойного источника

     

     

    3) Полубесконечный источник в бесконечной среде

     

    На рис. 3 показана геометрия, в которой требуется оценить мощность дозы в точке B на расстоянии х от плоскости раздела среды на два полупространства: в части I равномерно распределены источники β -излучения; часть среды II не содержит источников. Уравнение (+) определяет мощность дозы в точке А на том же расстоянии х от поверхности раздела, и эта величина равна мощности дозы в точке B при переносе источников в полупространство II.; Тогда, если мощность дозы в бесконечной среде с распределенными в ней источниками есть , то вычитая вклад полупространства II,

     

    Рис.3. Полубесконечный источник в бесконечной среде

    Принцип обратимости дозы

    Рис.

    а) Простейший пример обратимости системы «источник-детектор» в бесконечной однородной среде; источник S и детектор D изотропны. Взаимная замена местами источника и детектора не изменяет показа ния детектора.

     

     

    Рис

     

    б) Объёмный распределенный в V изотропный источник излучений, создаваемая которым доза в точке Р равна:

    ;

    где q (r) – удельная активность источника, 1/см3,

    ψ (r) – дозовая функция точечного изотропного источника для любого вида излучения.

     

     
     


    А 1 – полная активность радиоактивного нуклида в объёме V 1,

    А 2 – полная активность радиоактивного нуклида в объёме V 2.

    Доза в точке Р, создаваемая источниками в объёме V 1^

    .

    Средняя доза в объёме V 2: ;

    . (*)

    Аналогично средняя доза в объёме V 1:

    (**)

    Из (*) и (**) следует:

    и при

    ,

    т. е., при одинаковых полных активностях нуклидов в объёмах V 1 и V 2 средние дозы в объёмах независимо от их формы и размеров равны. В частности, если вся активность А 1 сосредоточена в точке Р, то средняя доза в объёме V 2 будет равна дозе в точке Р при переносе активности А 1 в объём V 2.

    Следует отметить еще одно следствие из представленных выше соотношений: эквивалентность геометрий «широкий пучок – точечный детектор» и «тонкий пучок – широкий детектор» (рис.1), которая позволяет в ряде случаев оптимизировать расчетные и экспериментальные методы получения необходимой информации о характеристиках

     

     

    Рис.1. Эквивалентность геометрий «широкий пучок – точечный детектор» и «тонкий пучок – широкий детектор»

     

     

    Если удельные концентрации нулидов в объёмах V 1 и V 2 равны:, , то из (*) и (**) следует:

    ,

    что означает равенство интегральных поглощенных энергий в объёмах V 1 и V 2.

     






    © 2023 :: MyLektsii.ru :: Мои Лекции
    Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав.
    Копирование текстов разрешено только с указанием индексируемой ссылки на источник.