Студопедия

Главная страница Случайная страница

Разделы сайта

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника






  • Как продвинуть сайт на первые места?
    Вы создали или только планируете создать свой сайт, но не знаете, как продвигать? Продвижение сайта – это не просто процесс, а целый комплекс мероприятий, направленных на увеличение его посещаемости и повышение его позиций в поисковых системах.
    Ускорение продвижения
    Если вам трудно попасть на первые места в поиске самостоятельно, попробуйте технологию Буст, она ускоряет продвижение в десятки раз, а первые результаты появляются уже в течение первых 7 дней. Если ни один запрос у вас не продвинется в Топ10 за месяц, то в SeoHammer за бустер вернут деньги.
    Начать продвижение сайта
  • Источников β – излучения






    Выход β – частиц с поверхности толстослойного источника есть величина, определяющая число частиц, выходящих с единицы площади поверхности источника в единицу времени, пропорциональная удельной активности источника. Практически необходимо количественно связать скорость счета N детектора (счетчика) с величиной удельной активности q препарата (объекта):

    ,

    что следует из соотношения: , где

    n0 – выход β – частиц с единицы поверхности источника с единичной удельной активностью,

    S – площадь поверхности источника,

    К – поправка на поглощение частиц на пути от поверхности источника до детектора,

    ω – доля вышедших из источника частиц, попадающих в счетчик.

    Обычно известна величина площади поверхности источника S и параметр к определяется экспериментально; кроме того, необходима информация об угловом распределении выходящих из источника частиц для определения параметра ω, и основная величина n0, зависящая от энергетического спектра β – частиц и атомного номера вещества источника. Соответствующая связь между значением удельной активности источника и выходом β – частиц с его поверхности может быть получено (в предположении независимости коэффициента обратного отражения β – частиц от их энергии) следующим образом: рассматривается бесконечная однородная среда (максимальный пробег электронов значительно меньше линейных размеров среды), каждый элемент объёма которой испускает электроны с энергией Е. На рис. Н показаны три геометрии, в рамках которых последовательно проводится вывод соответствующего соотношения. Определим средний путь l частиц, пересекающих слой dx. В геометрии 1 угловое распределение частиц является изотропным и ток частиц через любую плоскость в среде ~ cosθ (dl = dx/ cosθ).

    Рис.Н. Геометрии расчета.

     

    Число частиц dn', пересекающих площадку ds, в единицу времени в единичном телесном угле , где n' - полное число частиц, пересекающих ds. Среднее расстояние l частиц, проходящих через слой dx:

    .

    Если Е 1 энергия электронов, испущенная в элементе объёма dv = dsdx, и Е 2 – поглощенная энергия в том же объёме, то

    и , где

    – средние ионизационные потери энергии электронов

    в веществе, где равномерно распределен моноэнергетический источник электронов. В условиях бесконечной геометрии Е 1 = Е 2, , откуда следует:

    . (ф2)

    В приближении , где R – средний пробег электронов с энергией Е, соотношение (ф2) преобразуется к виду:

    . (ф3)

    С учетом геометрии 2, где в верхнем полупространстве среды источники отсутствуют (в итоге источников вдвое меньше), соотношение (ф3) принимает вид:

    . (ф4)

    (последнее соотношение определяет связь между величиной удельной активности и выходом α – частиц.

    В геометрии 2 эффект обратного отражения электронов (альбедо) от верхнего полупространства (вклад от верхнего полупространства был просто исключен). Если коэффициент обратного отражения электронов р (р < 1), то с учетом возможности многократного пересечения электронами плоскости раздела в геометрии 2

    , где n соответствует выходу частиц в геометрии 3; в последнем случае геометрия 3 определяет реальные условия измерения выхода электронов из источника:

    . (ф5)

    Если источники в среде являются β – излучающими нуклидами с непрерывным энергетическим распределением n (E), то в соотношении (ф5) величина пробега R заменяется усредненной по спектру n (E) зависимости R (E) (имеет место однозначная связь пробега электрона с его энергией):

    , где (ф)

    - граничная энергия β – спектра. Используется также приближение средняя энергия β – спектра.

    Соот ношение для оценки удельной активности β – нуклидов

    на основании функции ослабления частиц β – спектра.

     

    Пусть q – удельная активность β нуклида в среде с плотностью ρ. Из 1 см3 изотропно излучается q ρ частиц в сек. На глубине х от поверхности источника выделим объём dV = s· dx, s – площадь источника. В относительный телесный угол ω испускается

    частиц и при 100% эффективности регистрации скорость счета от выделенного элемента объёма

    , где

    μ – коэффициент ослабления β частиц. Полное число частиц, регистрируемое детектором

    .

     






    © 2023 :: MyLektsii.ru :: Мои Лекции
    Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав.
    Копирование текстов разрешено только с указанием индексируемой ссылки на источник.