Приближение линейного натяжения (определение прогиба дислокации)

💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?

Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже. Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее.
✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать».
Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами!

Для оценки энергии дислокации часто пользуются формулой (3.19), т. е. считают энергию дислокации пропорциональной ее длине и не зависящей от ее формы. В этом приближении можно считать дислокацию трубкой в кристалле, обладающей избыточной энергией

Известно, что коэффициент поверхностного натяжения жидкости можно рассматривать двояко: как силу, действующую на единицу длины мысленного разреза поверхности жидкости, или как избыточную энергию единицы поверхности. По аналогии с жидкостью энергию единицы длины дислокации w ₀ одновременно можно рассматривать как силу, действующую перпендикулярно нормальному сечению дислокационной трубки, т. е. как силу, действующую вдоль касательной к линии дислокации. Поэтому дислокационную трубку можно представить как натянутый резиновый шнур с постоянной по длине силой натяжения Е ₀. Такое представление дислокации и носит название «приближение линейного натяжения». Оно обычно используется для нахождения формы дислокационных отрезков в поле напряжений. Соответствующие задачи аналогичны задачам о форме натянутого резинового шнура, на который действуют распределенные силы.

Рис. 3.18. Схема к задаче о нахождении равновесной конфигурации дислокационного отрезка, закрепленного на концах А и В, в поле постоянного напряжения τ

Рассмотрим, например, задачу о равновесии дислокационного отрезка, закрепленного на концах (рис. 3.18), в поле постоянного напряжения τ. На отрезок dl дислокации (при малом прогибе этот отрезок любой) вдоль оси х действуют силы

Таким образом, дислокационный отрезок равномерно прогнут с радиусом кривизны, определяемым формулой (3.28).

Считается, что приближение линейного натяжения применимо, если логарифмический член в формуле для энергии изменяется слабо. Для одиночных дислокаций приближение линейного натяжения может быть использовано для малых их прогибов, когда радиус их кривизны остается много больше их длины.