Нейтронно-физические характеристики реактора и плотность потока нейтронов

💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?

Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже. Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее.
✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать».
Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами!

ФИЗИКА ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ НЕЙТРОНОВ С ВЕЩЕСТВОМ И ОБЕСПЕЧЕНИЕ РЕАКТОРНЫХ РАСЧЁТОВ ЯДЕРНЫМИ ДАННЫМИ

Нейтронно-физические характеристики реактора и плотность потока нейтронов

Нейтронно-физические характеристики быстрых реакторов, определяющие их свойства, являются, говоря математическим языком, функционалами нейтронного потока. Нейтронный поток F(, E,

, t) определяется как число нейтронов с энергией E, пересекающих в единицу времени единичную площадку, расположенную в точке, определённой радиус-вектором , перпендикулярно единичному вектору

вмомент времени t (см.1). Положение точки r определяется её координатами x, y, z. Направление скорости нейтронов, т.е. направление вектора

, определяется полярным углом θ (углом между

и осью oz) и азимутальным углом φ (углом между проекцией вектора

на плоскость xy и направлением оси ox). Обозначим через n(x, e, z, E, θ, φ, t) плотность нейтронов c энергией Е, движущихся в окрестности точки в направлении

в момент времени t. Скорости нейтронов в быстрых реакторах существенно меньше скорости света, как что энергия и скорость связаны классическим соотношением

. Рассмотрим объем, опирающийся на единичную площадку, перпендикулярную вектору

и имеющий длину, равную скорости нейтронов v. Очевидно, число нейтронов, содержащихся в этом объёме равно v. Столь же очевидно, что за единицу времени (за секунду) все эти нейтроны вылетят из рассматриваемого объема через его торец и создадут интересующий наc поток. Отсюда получаем связь между плотностью нейтронов, их скоростью и потоком:

Рассматриваемые нами нейтроны с энергией Е перемещаясь в среде сталкиваются с ядрами атомов, заполняющими эту среду. Пусть L – средняя длина свободного пробега нейтрона между столкновениями. Эта величина зависит от энергии нейтронов E и от состава среды, который, вообще говоря, может зависеть от координат. Таким образом, L=L(, E). Величина, обратная длине свободного пробега, называется полным макроскопическим сечением[1] среды и обозначается Σ _t(, E)=1/L(, E). Если в точке имеется источник нейтронов с энергией Е, движущихся в направлении

, испускающий Q нейтронов в секунду, то на расстоянии s от этого источника поток нейтронов с этой энергией, движущихся в том же направлении, за счёт того, что часть нейтронов по пути столкнётся и выйдет из пучка, будет равен Q*exp(-s*Σ _t(, E)). Произведение Φ (r, E, Ω, t)*Σ _t(r, E) есть плотность столкновений, т.е, число столкновений со средой нейтронов рассматриваемой энергии и направления в единице объёма за единицу времени.

Введя эти элементарные определения, можем приступить к записи уравнения, которому подчиняется нейтронный поток. Это уравнение называется уравнением переноса нейтронов. Подчеркнём, что уравнение переноса ни откуда не выводится, а просто записывается исходя из данных выше определений и здравого смысла. Некоторые вполне оправданные приближения, на которых основывалась запись уравнения, будут пояснены ниже