Студопедия

Главная страница Случайная страница

Разделы сайта

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника






  • Как продвинуть сайт на первые места?
    Вы создали или только планируете создать свой сайт, но не знаете, как продвигать? Продвижение сайта – это не просто процесс, а целый комплекс мероприятий, направленных на увеличение его посещаемости и повышение его позиций в поисковых системах.
    Ускорение продвижения
    Если вам трудно попасть на первые места в поиске самостоятельно, попробуйте технологию Буст, она ускоряет продвижение в десятки раз, а первые результаты появляются уже в течение первых 7 дней. Если ни один запрос у вас не продвинется в Топ10 за месяц, то в SeoHammer за бустер вернут деньги.
    Начать продвижение сайта
  • Колебательный контур






    Неразрывная связь между электрическими и магнитными явлениями заключается в том, что любое изменение электрического поля порождает вихревое магнитное поле, а любое изменение магнитного поля приводит в свою очередь к появлению вихревого электрического поля. По этой причине электрические и магнитные колебания могут существовать только совместно, и такие колебания называют электромагнитными колебаниями. При электромагнитных колебаниях периодически изменяющимися величинами являются параметры электрического и магнитного полей.

    Для возбуждения и поддерживания электромагнитных колебаний используют колебательный контур – цепь, состоящую из последовательно включенных катушки индуктивностью L и конденсатора емкостью С (см. рисунок 54). Электромагнитные колебания, происходящие в колебательном контуре за счет первоначально сообщенной этому контуру энергии, которая в дальнейшем не пополняется, называют свободными (собственными) электромагнитными колебаниями. Собственные электромагнитные колебания происходят под действием процессов, происходящих в самом колебательном контуре. Если пренебречь сопротивлением проводов катушки индуктивности (R» 0), то можно пренебречь потерями на выделение тепла Джоуля-Ленца. Если к тому же не учитывать незначительные потери энергии на излучение электромагнитных волн в окружающее пространство, то мы имеем незатухающие электромагнитные колебания в контуре.

    Рассмотрим превращения энергии в колебательном контуре при свободных незатухающих электромагнитных колебаниях. Предположим, что, разомкнув контур, зарядили конденсатор. Между обкладками конденсатора появляется электрическое поле, которое обладает определенной энергией. Замкнем конденсатор на катушку. В этот момент времени (t = 0) напряженность электрического поля Е0 между обкладками конденсатора, напряжение U0 между обкладками и заряд q 0 на обкладках конденсатора максимальны. Тока в контуре еще нет, следовательно, отсутствует и магнитное поле. При этом вся энергия W колебательного контура сосредоточена в виде энергии электрического поля в конденсаторе, т.е. W = .

    Когда конденсатор начинает разряжаться, напряжение на нем и напряженность электрического поля между обкладками будут уменьшаться. Из-за возникшего в контуре электрического тока разряда конденсатора в катушке индуктивности появится магнитное поле. При этом согласно правилу Ленца в катушке возникает ЭДС самоиндукции, препятствующая мгновенному нарастанию этого тока. Через время, равное четверти периода колебаний (t = ) конденсатор полностью разряжается (U = 0; E = 0), а сила тока I0 в контуре и индукция магнитного поля В0 этого тока достигают максимальных значений. В этот момент времени вся энергия контура заключена в виде энергии магнитного поля в катушке индуктивности, т.е. W = .

    В интервале времени от до магнитное поле будет уменьшаться. Уменьшающееся магнитное поле вызывает экстраток самоиндукции, который в соответствии с правилом Ленца стремится поддержать ток разряда конденсатора и будет направлен так же, как и ток разряда. Конденсатор начинает перезаряжаться и между его обкладками появится электрическое поле противоположного направления. Это поле стремится ослабить ток, который в момент времени t = обратится в нуль, а заряд q 0 на обкладках конденсатора (соответственно, напряженность электрического поля Е0 и напряжение U0) достигает первоначального максимального значения.

    В интервале времени от до конденсатор будет снова разряжаться. При этом в контуре возникает ток, направленный противоположно току в предыдущей стадии процесса. В момент времени t = конденсатор полностью разряжается, т.е. напряжение U между его обкладками становится равным нулю (соответственно, q = 0 и Е = 0), а ток I0 и индукция В0 магнитного поля достигают максимальных значений. В этот момент вся энергия электрического поля снова превращается в энергию магнитного поля.

    В интервале времени от до Т возникшая в катушке индуктивности ЭДС самоиндукции поддерживает убывающий ток и перезаряжает конденсатор, и через промежуток времени, равный периоду колебаний (t = Т), электрическое состояние контура будет таким же, как и в момент t = 0.

    После этого начнется повторение рассмотренного цикла разрядки и зарядки конденсатора. При отсутствии энергетических потерь процесс взаимных периодических превращений энергий электрического поля и магнитного поля будет продолжаться неограниченно долго, и мы получим незатухающие электромагнитные колебания. При этом в контуре периодически изменяются (колеблются) заряд q на обкладках конденсатора, напряжение U на конденсаторе и сила тока I, текущего через катушку индуктивности.

    Для получения уравнения колебаний заряда q в контуре вначале положим, что контур обладает активным сопротивлением R. Тогда согласно закону Ома

     

    UR + UC = E,

     

    где UR = IR – напряжение на сопротивлении,

    UC = - напряжение на конденсаторе,

    E = - L = - LIt¢ = - L q ¢ ¢ tt, (I = q ¢ t, It¢ = q ¢ ¢ tt),

    Е – ЭДС самоиндукции, возникающая в катушке.

    Итак,

     

    IR + = - L q ¢ ¢,

     

    откуда, поделив все слагаемые на L, имеем:

     

    q ¢ ¢ + q ¢ + q = 0. (45.1)

     

     

    Поскольку в колебательном контуре внешние ЭДС отсутствуют, то рассмотренные электромагнитные колебания представляют собой свободные колебания. Если сопротивление контура R = 0, то уравнение (45.1) примет вид:

     

    q ¢ ¢ + q = 0. (45.2)

     

    или, обозначая w0 = , получим

     

    q ¢ ¢ + w02q = 0. (45.3)

     

    Уравнение (45.3) представляет собой дифференциальное уравнение свободных гармонических колебаний заряда в контуре, которое, как легко проверить подстановкой, имеет решение:

    q (t) = q 0cos(w0t + a), (45.4)

     

    где q 0 – амплитуда колебаний заряда на обкладках конденсатора, w0 - циклическая частота колебаний (собственная частота контура), a - начальная фаза.

    Период свободных колебаний в идеальном контуре (т.е. при R = 0) равен:

     

    Т = = 2p . (45.5)

     

    Формула (45.5) впервые была получена У. Томсоном и называется формулой Томсона. Частота колебаний

    n = = . (45.6)

     

    В выражении (45.4) значения амплитуды колебаний заряда q 0 и начальной фазы a определяют из начальных условий, т.е. значениями силы тока I(0) и заряда q (0) (или напряжения U(0) = q (0)/С) в момент времени t = 0.

    Напряжение на обкладках конденсатора равно:

     

    UC = U(t) = q (t) = cos(w0t + a) = U0cos(w0t + a), (45.7)

     

    где U0 = - амплитуда колебаний напряжения на конденсаторе.

    Сравнивая выражения (45.4) (45.7) убеждаемся, что заряд q (t) и напряжение U(t) колеблются в фазе друг с другом.

    Сила тока в колебательном контуре равна:

     

    I(t) = I = q ¢ t = - w0 q 0sin(w0t + a) = I0cos(w0t + a + ), (45.8)

     

    где I0 = w0 q 0, - амплитуда силы тока.

    Сопоставляя выражения (45.4) и (45.8) заключаем, что колебания тока опережает по фазе колебания заряда на , т.е. когда ток достигает максимального значения, заряд равен нулю, и наоборот.

    Уравнения (45.4), (45.7), (45.8) для a = 0 записываются так:

     

    q (t) = q 0cosw0t, UC(t) = U0cosw0t, I(t) = I0cos(w0t + ),

     

    и графики этих зависимостей q (t), UC(t), I(t) представлены на рисунке 55.

    Если в формуле Томсона Т = 2p индуктивность измерять в генри ([L] = Гн), емкость в фарадах ([С] = Ф), то период колебаний будет измеряться в секундах ([Т] = с).

    Из закона сохранения энергии следует, что в идеальном контуре (R = 0) максимальные значения энергии электрического и магнитного полей равны, т.е.

    , (45.9)

     

    откуда с учетом того, что I0 = w0 q 0, опять приходим к результату

     

    w02 = . (45.10)

     

    Для произвольного момента времени энергии электрического поля и магнитного поля равны, соответственно:

     

    Wэл(t) = q 2(t) = cos2(w0t + a) = =

     

    = (1 + cos(2w0t + 2a)), (45.11)

     

    Wм(t) = LI2(t) = LI02sin2(w0t + a) = LI02 =

     

    = LI02 (1 -cos(2w0t + 2a)). (45.12)

     

    Из уравнений (45.11) и (45.12) следует, что энергии электрического поля и магнитного поля в контуре изменяются с частотой, в два раза превышающей частоту гармонических электрических колебаний (заряда, силы тока, напряжения) в контуре.

    Полная энергия W контура складывается из энергий электрического и магнитного полей и равна максимальному значению энергии электрического или магнитного поля:

    W = Wэл(t) + Wм(t) = . (45.13)

     

    Полная энергия W остается постоянной, т. е. неизменной со временем.

    Уравнения колебаний энергий электрического поля Wэл(t) и магнитного поля Wм(t), т.е. выражения (45.11) и (45.12), для a=0 с учетом соотношения (45.13) для полной энергии W принимают вид:

     

    Wэл(t) = W× (1 + cos2w0t), Wм(t) = W× (1 - cos2w0t),

     

    и графики этих зависимостей Wэл(t) и Wм(t) представлены на рисунке 56.

     

     

    Как видно из графиков энергии Wэл(t) и Wм(t) совершают гармонические колебания в противофазе по отношению друг другу около равновесного положения W ( W – полная энергия контура) с частотой в два раза превышающей частоту гармонических колебаний в контуре.






    © 2023 :: MyLektsii.ru :: Мои Лекции
    Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав.
    Копирование текстов разрешено только с указанием индексируемой ссылки на источник.