Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?
Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже.
Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал.
Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее. ✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать». Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами! Для стабілізованого магніту
МПС якого змінюється по висоті і від нейтрального перерізу Sm за лінійним законом виділимо нескінченно малий елемент площі для aj бокової поверхні на відстані у від нейтрального перерізу висотою dy елементарний потік з бокової поверхні на аналогічну поверхню 2. Провідність елементарної силової трубки , де – довжина dp силової лінії трубки на один полюс. Потік розсіяння g бокової поверхні ПМ Звідки провідність розсіяння з бокової поверхні Так само визначається приведена провдіність розсіяння з торцевої поверхні магніту Аs1. Провідність розсіяння між двома робочими поверхнями полюсів визначається як провідність між двома еквіпотенціальними поверхнями, оберненими в протилежні боки. Сумарна приведена провідність розсіяння магніту у вільному стані Заступна схема МК.Якщо магніт стабілізований у вільному стані і точці відходу прямої повернення К відповідають координати Вк і jк, Нк Fк, то продовження лінії поверхні вліво (розтяг) перетне вісь ОХ у точці Нm0 Fm0. Напруженість поля Нm0 на зивають фіктивною коерцептивною силою Нm0 = Нк +Вк / mв; Fm0 = Fк +Вк / Lm, відповідно Нm0 фіктивна МРС ПМ дорівнює Fm0 = Нm0 hm. Введення поняття фіктивної МРС (j МРС) дозволяє замінити Ам джерелом МРС з внутрішнім опором Rm = 1 / Lm, що зручно при розрахунку магнітних систем з розгалуженими МК (для матеріалу з ¡» 0, 25 – це реальна Нс ). Нехай магніт працює на зовнішнє магнітне коло (рис. 12.)
Тоді потік ПМ Fm = Фб +Фs = Fm (Lб + Ls), де Ls = Коли І = 0 (нехтуючи поясненням) Fm = Hm hm = Fб = Hs d. Робоча точка на DM при F = 0 знаходиться на ПП в точці Р (рис. 12.): При І ¹ 0 в обмотці наводиться зовнішня МОС Fв. Згідно з законом повного струму Fm = Fб ± Fв, знак + – розмагнічуюча зовнішня МРС; - – намагнічуюча. Рівнянням – відповідає заступна схема МК (рис. 13). У цій схемі магнітний опір Rs враховує потік розсіяння обмотки сердечника j3. З рис.13. видно, що заступна схема МК при стабілізованому магніті є аналогом електричного кола і може бути розрахована на основі теорії електричних кіл. Із схеми (рис.13.) легко знайти координати робочої точки N на DM з врахуванням зовнішньої МРС. де Fвm МРС ( – зовнішнього поля, прикладене до полюсів ПМ.
|