Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?
Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже.
Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал.
Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее. ✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать». Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами! На его формирование
Поскольку при β -распаде из ядра вылетает не одна частица, а две, то важна не только полная энергия, высвобождающаяся при распаде, но и распределение этой энергии. Так как ядро имеет значительную массу по сравнению с электроном (позитроном) и антинейтрино (нейтрино), то вся энергия уносится этими двумя частицами. Распределение энергий между ними носит вероятностный характер, вследствие чего кинетическая энергия электрона (позитрона) Ее может принимать значения от нуля до максимально возможной Е макс, которая практически равна энергии распада и нередко называется верхней границей β -спектра. Экспериментально установлено, что верхняя граница совпадает с разностью значений энергий материнского и дочернего ядер. При β -распаде, сопровождающемся γ -излучением, полная энергия распада распределяется между тремя компонентами – названными выше частицами и γ ‑ квантом. Таким образом, спектр электронов (позитронов) и нейтрино (антинейтрино) при β -распаде представляет собой непрерывное распределение по энергии и имеет форму, показанную на рис. 3.9. Рис. 3.9. Энергетический спектр электронов β -распада
Для описания спектра β -излучения кроме максимальной энергии (Е max), вводят понятия средней энергии () и наиболее вероятной энергии (Е р) β -спектра. Максимальной энергией Е max β -спектра или β -распада называют энергию, при которой вся энергия β -распада уносится β -частицей, а энергия нейтрино (антинейтрино) равна нулю. Так как вероятность β -распада по такой схеме очень мала (так же как и вылет β -частиц с нулевой энергией), то точное практическое определение данной величины является очень сложной физико-инженерной задачей. Поэтому эту энергию либо определяют расчетным путем, либо с некоторой точностью по экспериментально измеренным спектрам, где максимальная энергия β -распада соответствует пересечению линии β -спектра с осью энергии. Также для определения этой точки применяются различные виды аппроксимации спектра и нахождения пересечения полученных функций с осью энергии. Максимальная энергия β -распада является однозначной характеристикой радионуклида и наиболее часто приводится в справочной литературе. Средняя энергия электронов в спектре составляет примерно , энергия Е р соответствует максимальному значению вероятности распределения электронов по энергии в β -спектре.
При рассмотрении факторов, влияющих на β -спектр, необходимо иметь в виду, что β -спектр искажается кулоновским полем атома, которое складывается из поля ядра и поля электронных оболочек. Влияние кулоновских сил сводится к тому, что вылетевшие электроны тормозятся, а позитроны ускоряются кулоновским полем ядра, что приводит к изменению формы их спектров. Искажение, вносимое в β -спектр кулоновским полем атома, особенно существенно в низкоэнергетической области спектра, т.е. для частиц c малой энергией. При этом центр тяжести кривой распределения смещается в сторону малых энергий для электронов и больших энергий для позитронов (рис. 3.10). Это смещение тем больше, чем больше заряд ядра.
|