Масса ядра и энергия связи

💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?

Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже. Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее.
✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать».
Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами!

Масса ядра М _яблизка к А. Для определения масс ядер используются:

Масса атомного ядра наряду с зарядом является одной из важнейших его характеристик. Знание масс атомных ядер представляет особый интерес для идентификации новых ядер, понимания их структуры и предсказания характеристики распада: времени жизни ядра, каналов распада и др. Как было показано ранее, в ядерной физике масса ядер и атомов измеряется в атомных единицах массы (а.е.м.).

Согласно соотношению Эйнштейна каждому значению массы покоя М, выраженной в килограммах, соответствует энергия покоя Мс ², выраженная в джоулях, где с = 3∙ 10⁸ м/с – скорость света в вакууме. Следовательно:

Как ранее было отмечено, в ядерной физике энергию часто измеряют не в джоулях или эргах, а в электронвольтах. Учитывая соотношение между электронвольтом и джоулем, получим: 1 а.е.м. = = 931, 5 МэВ; а массе покоя электрона (9, 109∙ 10^–31кг) соответствует энергия 0, 511 МэВ.

Точные измерения масс нуклонов и атомных ядер показали, что масса ядра отличается от суммы масс свободных нейтронов и протонов, входящих в состав ядра. Эта разность масс получила название дефекта масс:

Дефект масс связан с энергией связи ядра простым соотношением:

Энергия связи, отнесенная к массовому числу А, называется средней энергией связи нуклонов в ядре:

Зависимость удельной энергии связи ядра от А представлена на рис. 1.1. чем отличаются рис. 1.1, а и 1.1, б? В принципе ничем. Рис 1.1. б можно убрать., на его ссылки по тексту нет

Рис. 1.1. Зависимости удельной энергии связи от массового числа A

(плавная кривая – результат вычислений по формуле Вайцзеккера)

Величина удельной энергии связи для большинства ядер лежит в пределах 6–8 МэВ. Впервые описание свойств атомных ядер было дано Вайцзеккером на основе капельной модели ядра. В рамках данной модели ядра удалось объяснить многие свойства атомных ядер и получить полуэмпирическую формулу для энергии связи атомных ядер (формула Вайцзеккера), которая позволила понять некоторые закономерности различных каналов распадов и деления ядер, а также оценивать массы и энергии связи новых ядер. Полуэмпирическая формула Вайцзеккера для энергий связи ядер имеет следующий вид:

где a ₁= 15, 75 МэВ, a ₂= 17, 8 МэВ, a ₃= 0, 71 МэВ, a ₄= 23, 7 МэВ, a ₅= –34 МэВ – для нечетно-нечетных ядер (нечетные N и Z); 0 МэВ – для четно-нечетных и нечетно-четных ядер; +34 МэВ – для четно-четных ядер (четные N и Z).

· а ₁ А учитывает примерное постоянство удельной энергии связи ядра, т.е. отражает свойство насыщения ядерных сил,

· а ₂ А ^2/3 описывает поверхностную энергию и учитывает более слабую связь поверхностных нуклонов в ядре,

описывает уменьшение энергии связи ядра, обусловленное кулоновским взаимодействием протонов,

учитывает свойство зарядовой независимости ядерных сил и действие принципа Паули,

Константы а _1–5, входящие в формулу Вайцзеккера, соответствуют наилучшему описанию экспериментальных данных (рис. 1.1, а). Анализ кривой, представленной на рисунке, и уравнения Вайцзеккера позволяют сделать ряд выводов относительно свойств ядер и ядерных сил.

1. Из положительного значения AЕ _св и ε для всех ядер (т.е. из факта существования ядер) следует, что ядерные силы имеют характер притяжения, которое с избытком компенсирует кулоновское расталкивание протонов между собой.

Из рис. 1.1, а видно, что величина удельной энергии связи для большинства ядер лежит в пределах 6–8 МэВ/нуклон (член а ₁ А в уравнении Вайцзеккера), из чего следует чрезвычайно большая интенсивность ядерного взаимодействия. Так, удельная энергия связи нуклона в ядре

(ε ≈ 7Мэв)существенно больше энергии кулоновского отталкивания двух протонов (U _кул≈ 0, 7 МэВ). Интенсивность сильного взаимодействия превосходит интенсивность электромагнитного взаимодействия (при сравнении их на расстояниях порядка 10^–13 см) в 10²–10³ раз.

Максимум кривой (≈ 8, 8 МэВ/нуклон) приходится на ядра с массовыми числами от 50 до 60, т.е. на ядра элементов середины периодической таблицы Д.И. Менделеева, которые считаются наиболее стабильными ядрами.

Поскольку для большинства ядер энергия связи на один нуклон составляет величину, примерно равную 8 МэВ, то связь между энергией связи и массовым числом можно выразить простым соотношением: ∆ Е _св≈

А ≈ 8 МэВ. Между тем, a ₁= 15, 75 МэВ, т.е. примерно в 2 раза больше. Это означает, что примерно половина энергии сильного взаимодействия компенсируется за счет других эффектов.

Так как удельная энергия связи с увеличением массового числа остается практически постоянной, то можно говорить о таком свойстве ядерных сил, как насыщение. Это свойство заключается в том, что каждый нуклид в ядре взаимодействует не со всеми, а только с несколькими нуклонами, т.е. ядерные силы носят короткодействующий характер. Свойство насыщения приводит к приблизительному постоянству плотности ядерного вещества, вследствие чего ядро напоминает несжимаемую каплю жидкости (капельная модель ядра). Расчет плотности ядра приводит к величине примерно 1, 8·10¹⁷ кг/м³.

2. Уменьшение ε с ростом А связано с поверхностными эффектами. В частности, нуклоны у поверхности ядра не полностью насыщают свои связи, что приводит к уменьшению общей энергии связи на величину, пропорциональную числу нуклонов в поверхностном слое, т.е. пропорциональную А ^2/3(член –

в уравнении Вайцзеккера). Роль поверхностных эффектов возрастает при переходе к легким ядрам.

3. Уменьшение ε с ростом А, связанное с кулоновским отталкиванием протонов, также учитывается в уравнении Вайцзеккера

, из которого следует, что влияние электростатического отталкивания тем значительнее, чем тяжелее ядро (чем больше заряд ядра). Отсюда для наиболее тяжелых ядер более вероятен процесс деления, а для наиболее легких – процесс слияния (рис. 1.2).

Рис. 1.2. Зависимость удельной энергии связи ядра от массового числа А

Оба процесса сопровождаются выделением большой энергии в форме кинетической энергии частиц – продуктов реакции.

4. Равенство ядерных сил для любой пары нуклонов, называемое зарядовой независимостью и квантово-механический принцип тождественности одинаковых частиц и необходимость ассиметризации Ψ, описывающей систему двух нуклонов, приводит к тому, что энергия взаимодействия нейтрона с протоном в среднем больше энергии взаимодействия пары одинаковых нуклонов. Отсюда, возникающая в результате неравенства чисел нейтронов и протонов так называемая энергия симметрии дает отрицательный вклад в энергию связи, пропорциональный

5. Изучение зависимости удельной энергии связи от числа нейтронов и протонов позволило обнаружить явление спаривания нуклонов. В частности, было установлено, что наибольшей устойчивостью отличаются ядра с четным числом протонов и четным числом нейтронов (четно-четные ядра). Меньшей устойчивостью обладают четно-нечетные ядра, т.е. ядра с нечетным массовым числом А. Наименьшей устойчивостью обладают нечетно-нечетные ядра.

Количественно эффект спаривания учитывается введением поправок. Так, a ₅= +34 МэВ – для четно-четных ядер; 0 МэВ – для четно-нечетных и нечетно-четных ядер; –34 МэВ – для нечетно-нечетных ядер.

Дифференцированием уравнения Вайцзеккера по Z при постоянном А и приравниванием производной к нулю было получено уравнение, позволяющее по известному А вычислить заряд стабильного ядра-изобара:

Было показано, что если А нечетно и

в формуле Вайцзеккера равна нулю, то каждому значению А отвечает только одно значение Z ₀, соответствующее наиболее устойчивому ядру. Для четного значения А данная функция будет двузначной: одна зависимость М = f (Z) будет характерна для четно-четных ядер, другая – для нечетно-нечетных, т.е. вместо одной параболы будем иметь две, расположенные одна над другой.

Область расположения стабильных ядер обычно называют долиной стабильности. На рис. 1.3 показана N - Z диаграмма атомных ядер. Черными точками показаны стабильные ядра. С левой стороны от стабильных ядер находятся ядра, перегруженные протонами (протон избыточные ядра), справа ядра, перегруженные нейтронами (нейтрон избыточные ядра). Линия B_p = 0 (B_p – энергия отделения протонов) ограничивает область существования атомных ядер слева (proton drip-line). Линия B_n = 0 (B_n – энергия отделения нейтронов) ограничивает область существования атомных ядер справа (neutron drop-line). Вне этих границ атомные ядра существовать не могут.

Сравнение средней энергии связи на нуклон для различных ядер с соотношением в них

и анализ рисунка позволили дополнить выводы, сделанные ранее при анализе уравнения Вайцзеккера.

1. Неустойчивость ядер связана с неравновесным значением соотношения

в этих ядрах. При этом следует отметить, что с увеличением Z более стабильными становятся ядра с относительно большим числом нейтронов.

2. Четно-нечетные ядра характеризуются большей устойчивостью.

Интересно, что распространенность элементов с четным Z приблизительно в 10 раз выше, чем с нечетным.

Вместе с тем, капельная модель и формула Вайцзеккера не учитывают некоторые специфические детали структуры атомных ядер. Например, в экспериментальных исследованиях была выявлена периодичность в изменении индивидуальных характеристик основных и возбужденных состояний атомных ядер (таких, как энергия связи, магнитные моменты, четности, некоторые особенности α - и β -распадов, размещение ядер-изомеров среди остальных ядер и др.), которая в рамках капельной модели не может быть описана, так как в основу модели положено однородное распределение нуклонов в фазовом пространстве, т.е. не учитывается оболочечная структура ядра. На самом деле оболочечная структура приводит к неоднородности распределения нуклонов в ядре.

Отклонение энергии связи ядер от плавной кривой на рис. 1.1, предсказываемой капельной моделью, явилось первым прямым указанием на оболочечную структуру ядра. Различие в энергиях связи между четными и нечетными ядрами указывает на наличие сил спаривания в атомных ядрах. Отклонение от «гладкого» поведения величин энергий отделения двух нуклонов в ядрах между заполненными оболочками служит указанием на деформацию атомных ядер в основном состоянии.

Сравнение экспериментально измеренных масс атомных ядер с результатами расчетов по формуле Вайцзеккера показывает, что наблюдаются систематические различия между экспериментальными данными и результатами теоретических расчетов, обусловленные оболочечной структурой атомных ядер. В частности, при сравнении ε для всех четно-четных ядер было отмечено, что ядра, содержащие одно из чисел протонов Z = 2, 8, 20, 28, 50, 82, 114 и (или) нейтронов: N = 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126, характеризуются более высокими значениями средней энергии связи на один нуклон.

Эти числа, да и сами ядра были названы магическими. Наиболее устойчивые ядра, у которых магическими являются и Z и N, называются дважды магическими (⁴He, ¹⁶O, ⁴⁰Ca, ⁴⁸Ca, ²⁰⁸Pb являются стабильными). Особая устойчивость магических ядер объясняется оболочечной моделью ядра. Согласно данной модели нуклоны движутся в ядре в поле, создаваемом окружающими нуклонами и обладающем в нулевом приближении сферической симметрией. Нуклоны в ядре последовательно заполняют энергетические уровни, начиная с самого нижнего. Уровни группируются в оболочки. Согласно принципу Паули на каждой оболочке может находиться не более определенного количества (магическое число) нуклонов данного вида. На ядрах с заполненными оболочками происходит резкое увеличение энергий отделения нуклонов, что характеризует повышенную устойчивость магических ядер. Следует отметить, что особая устойчивость ядер, содержащих магическое число нуклонов, совпадает с их повышенной распространенностью в природе. Так, процентное содержание изотопа кальция-40 в естественной смеси изотопов кальция составляет 97 %; при этом ядро

является дважды магическим ядром. Более того, предшествующее ядро с Z = N (

) составляет 0, 3 % в природной смеси аргона, а следующее ядро (

) в природе вообще не встречается. Особенно устойчивы дважды магические ядра

. Еще одна иллюстрация изменения свойств ядер вблизи магических чисел приведена на рис. 1.4.

Следует отметить, что и оболочечная модель ядра имеет ряд недостатков. Она, как и капельная модель, может быть использована лишь в ограниченных пределах.

Наряду с изложенным выше, существует и другой (упрощенный) подход к объяснению устойчивости и неустойчивости ядер. При этом, кроме средней энергии связи ядра, приходящейся на один нуклонов можно рассматривать энергию связи ядра относительно каких-либо других составных его частей. Оказалось, что в некоторых случаях рассчитанная таким образом энергия связи ядра становится малой, а нередко и отрицательной.

Рис. 1.4. Относительная распространенность различных четно-четных ядер

Так, энергия связи ⁹Be относительно всех девяти нуклонов приблизительно равна 58 МэВ, тогда как энергия связи данного ядра с учетом его распада на два ядра гелия и нейтрон равна всего 2 МэВ.

Другой пример: ядро ²³⁸U имеет большую энергию связи, приходящуюся на все его нуклоны, тогда как средняя энергия связи ядра урана относительно гелия и ²³⁴Th получается отрицательной: –4, 25 МэВ. Это означает, что ядро урана- 238 склонно к самопроизвольному α - распаду, который должен сопровождаться выделением энергии. Расчеты показывают, что ядра урана неустойчивы не только по отношению к испусканию α -частицы, но и к делению на два примерно равных осколка. Аналогичные примеры можно привести и для случаев нейтронного и протонного распадов.

Главной особенностью β -распада является то, что он обусловлен не ядерными или электромагнитными силами, а происходит под действием слабых сил, поэтому протекает значительно медленнее. Так, самый короткий период полураспада для β -радиоактивных ядер составляет примерно 10^–2с, что более чем в 10²¹ раз больше ядерного времени. Следует также отметить, что β -распад – процесс не внутриядерный, а внутринуклонный, что будет показано ниже.

1. Дайте краткую классификацию элементарных частиц.

2. Какие частицы относятся к: а) лептонам; б) барионам?

3. Назовите и дайте краткую характеристику фундаментальным взаимодействиям, к которым можно свести все действующие в природе силы.

5. Каков радиус сил сильного взаимодействия?

8. Для каких частиц вводится изотопический спин?

9. Какие элементарные частицы создают электромагнитное поле?

10. Какие частицы являются носителями слабого взаимодействия?

11. Какая энергия в МэВ эквивалентна 1 а.е.м. в физической шкале?

12. Какая энергия в МэВ соответствует массе покоя электрона?

13. Перечислите группы нуклидов и приведите в качестве примеров нуклиды, относящиеся к этим группам.

14. Что такое: дефект масс, энергия связи, удельная энергия связи?

15. Как зависит удельная энергия связи от массового числа?

16. Дайте анализ полуэмпирической формулы Вайцзеккера для энергии связи и сформулируйте основные выводы, вытекающие из этого анализа.

17. Какие нечетно-нечетные ядра являются стабильными?

18. Какие ядра называются: а) магическими; б) дважды магическими?