💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?

Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже. Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее.
✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать».
Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами!

Непрерывный спектр рентгеновского излучения

При торможении в теле анода рентгеновской трубки электрон испускает квант энергии hn. Если вся энергия идет на образование кванта то

(3)

где V - разность потенциалов между электродами рентгеновской трубки (кВ). Для данной разности потенциалов квант имеет максимальную частоту

(4)

или минимальную длину волны

(5)

т.е. минимальная длина волны рентгеновского излучения зависит только от ускоряющего напряжения (рис. 4). В реальных условиях тормозящиеся электроны теряют различную часть своей энергии от 0 до eV и испускают кванты, дающие в совокупности непрерывное по длине волны рентгеновское излучение, которое называют тормозным, сплошным или белым.

Интенсивность непрерывного спектра излучения зависит от ряда факторов: напряжения на рентгеновской трубке, анодного тока, атомного номера материала анода и угла, образуемого рентгеновским лучом с пучком бомбардирующих анод электронов.

Кривая распределения интенсивности тормозного излучения по длине волны имеет максимум при l_т = 1, 5l₀. С увеличением разности потенциалов между электродами интенсивность тормозного излучения растет, а максимум спектральной кривой и ее коротковолновая граница смещаются в сторону малых длин волн. В рентгеновской дифракции верхний предел рабочих напряжений составляет обычно 60 кВ, что соответствует минимальной длине волны 0, 2 А.

При увеличении тока, протекающего через трубку, пропорционально увеличивается и интенсивность излучения. Коротковолновая граница и длина волны, отвечающая максимуму интенсивности, остаются при этом неизменными.

Интенсивность излучения, отвечающая определенной длине волны, растет пропорционально атомному номеру анода, т.е. для получения наибольшей интен­сивности сплошного рентгеновского излучения следует применять аноды из мате­риалов с большим атомным номером.

На рис. 5 представлена полярная диаграмма пространственного распределения интенсивности непрерывного спектра для массивного бериллиевого анода. Направление движения электронов совпадает с направлением оси абсцисс. Угол распространения лучей максимальной интенсивности j_max=30°, но он также зависит от напряжения на рентгеновской трубке: возрастание U приводит к уменьшению j_max.

Рис. 4. Спектральное распределение интенсивности тормозного излучения рентгеновской трубки по длинам волн для разных напряжений в трубке.

Рис. 5. Пространственное распределение интегральной интенсивности непрерывного спектра массивного бериллиевого анода при U = 140 кВ.