💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?

Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже. Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее.
✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать».
Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами!

Линейчатые спектры по теории Бора

Рассмотрим движение электрона на орбите радиуса r. Так как в случае водорода заряд ядра по модулю равен заряду электрона, кулоновская сила притяжения электрона к ядру выразится равенством:

F = ,

где e – заряд электрона; e – диэлектрическая проницаемость среды,

для вакуума и воздуха e = 1.

Эта сила является центростремительной силой. Следовательно:

= или = mu2

(10)

где m и u – масса и скорость электрона.

Потенциал поля, создаваемого ядром, определяется по законам электростатики формулой j = . Находящийся в этом поле электрон обладает потенциальной энергией:

W = × j× е = – ,

Следовательно, в левой части равенства (10) мы получим потенциальную энергию (с противоположным знаком) двух притягивающихся равных зарядов –заряда ядра и электрона, т.е. потенциальную энергию E_p атома; а в правой части – удвоенную кинетическую энергию E_k –электрона. Полная энергия атома будет равна:

E = Ep + Ek = – + ,

(11)

Определив из равенства (6) скорость u и подставив ее в равенство (10), найдем для n–ой орбиты:

rn =

(12)

Подставляя это значение радиуса орбиты в формулу 11, получим полную энергию электрона и на n–ой орбите:

En2 = –

(13)

Аналогично этому для n₁ –ой орбиты будем иметь:

En1 = –

(131)

Если поставить эти значения энергии в равенство (7), то после преобразования получим:

n =

(14)

Сравнивая формулу (14) с (2), мы замечаем что обе формулы по виду совершенно одинаковы, если положить в полученном равенстве (14) n₁ = 2

Очевидно:

cR = и En = cR

(15)

Вычисленные различными методами обе части равенства /15/ оказались численно равными. Таким образом, теория Бора хорошо объясняет сериальные формулы и, в частности, сериальную формулу Бальмера. Спектральные линии этой серии получаются, если электрон перескакивает на 2–ю орбиту: красная – с 3–ей, зеленая – с 4 –ой, синяя – с 5–ой, фиолетовая с 6–ой орбиты. В общем случае n₁ показывает на какую орбиту перескакивает электрон, а n₂– с какой орбиты перескакивает.

На рис.2 образование спектральных линий водорода показано графически для 3–х серии на 6 первых орбитах. Для орбит, начиная с 3–ей, показана только часть орбиты. Расстояние между орбитами показано не в масштабе.