Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?
Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже.
Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал.
Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее. ✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать». Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами! Для будь-якого зворотного ідеального циклу зміна ентропії (інтеграл Клаузиса) буде рівним нулю
. Із рівняння видно, що для зворотного термодинамічного процесу кількість теплоти, підведеної до РТ, визначається залежністю Q = Т ·Δ S, кДж/кг× гр, де Δ S – зміна ентропії, що може бути визначена за формулою
Δ S = Сmυ ln(Тк/Тп) +R ln(υ к/υ п), кДж/кг× гр де індекси к і п означають відповідно початок та кінець процесу. Реальні технічні процеси не є зворотними. Для повернення РТ у вихідний стан і повторного здійснення циклу необхідно витратити зовнішню роботу. І якщо теплота Δ q1 передається від гарячого джерела до робочого тіла при температурі Т1 і не відновлюється, ентропія РТ або системи після такого процесу збільшується на величинуΔ q1/Т1. Таким чином, у незворотних реальних технічних процесах ізольованої системи ентропія буде збільшуватись і зміна ентропії буде більшою за кількість теплоти, що підводиться до робочого тіла, поділену на абсолютну температуру тіла Δ S > Δ q/Т. Енергія системи при цьому зменшується за рахунок її розсіювання. Працездатність системи падає на величину Δ l =Т2 Δ S. Таким чином, у всіх реальних незворотних процесах розширення робочого тіла, одержання роботи, передачі теплоти, тертя, дифузії тощо збільшується ентропія. Це плата за одержання роботи чи теплоти. Ентропія ізольованої системи збільшується до такого стану, коли ентропія досягне максимального значення, а сама система прийде в стан термодинамічної рівноваги, коли в ній припиняться всі незворотні процеси. Якщо в початковій точці процесу прийняти нормальні умови (Тп=273 °К, ρ п= 101, 3 кПа, υ п=1/ρ п , ρ п = μ /22, 4), то величину ентропії для будь-якого стану робочого тіла з параметрами Рк, υ к, Тк можна визначити за формулою
Sк =Сmυ × ln(Тк/273) +R× ln(υ к/υ п) =Сmυ × ln(Тк/273) +R× ln(Рп/Рк), кДж/кг× гр.
|