Сервис онлайн-записи на собственном Telegram-боте

Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое расписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
Для новых пользователей первый месяц бесплатно.

Чат-бот для мастеров и специалистов, который упрощает ведение записей:

— Сам записывает клиентов и напоминает им о визите;
— Персонализирует скидки, чаевые, кэшбэк и предоплаты;
— Увеличивает доходимость и помогает больше зарабатывать;

Начать пользоваться сервисом

Как продвинуть сайт на первые места?

Вы создали или только планируете создать свой сайт, но не знаете, как продвигать? Продвижение сайта – это не просто процесс, а целый комплекс мероприятий, направленных на увеличение его посещаемости и повышение его позиций в поисковых системах.

Ускорение продвижения

Если вам трудно попасть на первые места в поиске самостоятельно, попробуйте технологию Буст, она ускоряет продвижение в десятки раз, а первые результаты появляются уже в течение первых 7 дней. Если ни один запрос у вас не продвинется в Топ10 за месяц, то в SeoHammer за бустер вернут деньги.

Начать продвижение сайта

Для будь-якого зворотного ідеального циклу зміна ентропії (інтеграл Клаузиса) буде рівним нулю

.

Із рівняння видно, що для зворотного термодинамічного процесу кількість теплоти, підведеної до РТ, визначається залежністю

Q = Т ·Δ S, кДж/кг× гр,

де Δ S – зміна ентропії, що може бути визначена за формулою

Δ S = С_mυ ln(Т_к/Т_п) +R ln(υ _к/υ _п), кДж/кг× гр

де індекси к і п означають відповідно початок та кінець процесу.

Реальні технічні процеси не є зворотними. Для повернення РТ у вихідний стан і повторного здійснення циклу необхідно витратити зовнішню роботу. І якщо теплота Δ q₁ передається від гарячого джерела до робочого тіла при температурі Т₁ і не відновлюється, ентропія РТ або системи після такого процесу збільшується на величинуΔ q₁/Т₁.

Таким чином, у незворотних реальних технічних процесах ізольованої системи ентропія буде збільшуватись і зміна ентропії буде більшою за кількість теплоти, що підводиться до робочого тіла, поділену на абсолютну температуру тіла

Δ S > Δ q/Т.

Енергія системи при цьому зменшується за рахунок її розсіювання. Працездатність системи падає на величину

Δ l =Т₂ Δ S.

Таким чином, у всіх реальних незворотних процесах розширення робочого тіла, одержання роботи, передачі теплоти, тертя, дифузії тощо збільшується ентропія. Це плата за одержання роботи чи теплоти. Ентропія ізольованої системи збільшується до такого стану, коли ентропія досягне максимального значення, а сама система прийде в стан термодинамічної рівноваги, коли в ній припиняться всі незворотні процеси.

Якщо в початковій точці процесу прийняти нормальні умови (Т_п=273 °К, ρ _п= 101, 3 кПа, υ _п=1/ρ _п , ρ _п = μ /22, 4), то величину ентропії для будь-якого стану

робочого тіла з параметрами Р_к, υ _к, Т_к можна визначити за формулою

S_к =С_mυ × ln(Т_к/273) +R× ln(υ _к/υ _п) =С_mυ × ln(Т_к/273) +R× ln(Р_п/Р_к), кДж/кг× гр.