Кривая намагничивания

Рис. 6.2. Зависимость магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н (основная кривая намагничивания) технически чистого железа (99, 92% Fe)

Это важнейшая характеристика магнит­ных материалов, она показывает зависимость намагниченности или магнитной индукции материала от напряженности внешнего поля Н. Магнитная индукция материала B_i измеряется в теслах (Тл) и связа­на с намагниченностью М формулой

(1),

где - магнитная постоянная, равная 4 10^-7Гн/м; М -намагниченность, А× м^-1.

Основная (коммутационная) кривая намагничивания представ­ляет собой геометрическое место вершин петель гистерезиса, полу­ченных при циклическом перемагничивании (см. рис. 6.1) и отра­жает изменение маг­нитной индукции В в зависимости от напря­женности магнитного поля Н, которое созда­ется в материале при намагничивании. На­пряженность магнит­ного поля в образце в виде тороида, когда магнитная цепь замкну­та, равна напряженности внешнего поля В разомкнутой магнитной цепи на концах образца появляются магнитные полюса, создающие размагничи­вающее поле Н_р. Разница между магнитными напряженностями внешнего и размагничивающего полей определяет внутреннюю магнитную напряженность Н_i. материала.

Основная кривая намагничивания (рис. 6.2) имеет ряд характер­ных участков, которые можно условно выделить при намагничива­нии монокристалла ферромагнетика. Первый участок кривой намаг­ничивания соответствует процессу смещения границ менее благо­приятно ориентированных доменов. На втором участке происходит поворот векторов намагниченности доменов в направлении внеш­него магнитного поля. Третий участок соответствует парапроцессу, т. е. завершающему этапу процесса намагничивания, когда сильное магнитное поле поворачивает в направлении своего действия несориентированные магнитные моменты доменов ферромагнетика.