Петля гистерезиса

При циклическом изменении напряженности постоянного магнитного поля от 0 до +Н, от + Н до - Н и снова от - Н до + Н кривая изменения индукции (кривая перемагничивания) имеет форму замкнутой кривой - петли гистерезиса. Для слабых полей петля имеет вид эллипса (рис. 6.1). При увеличении значения напряженности магнитного поля Н получают серию заключенных одна в другую проме­жуточных петель гис­терезиса. Когда все векторы намагничен­ности доменов сориен­тируются вдоль на­правления поля, про­цесс намагничивания закончится состояни­ем технического насы­щения намагниченнос­ти материала. Петлю гистерезиса, полученную при условии насыщения намагничивания, называют предельной петлей гистерезиса.

Рис. 6.1. Петли гистерезиса при различных значениях напряженности внешнего магнитного поля

Она характеризуется максимально достигнутым значением ин­дукции B_s, называемым индукцией насыщения. При уменьшении на­пряженности магнитного поля от + Н до 0 магнитная индукция со­храняет остаточную индукцию В_с. Чтобы получить остаточную маг­нитную индукцию, равную нулю, необходимо приложить противо­положно направленное размагничивающее поле определенной на­пряженности - Н_с. Отрицательная напряженность магнитного поля - Н_с называется коэрцитивной силой материала. При достижении на­пряженности магнитного поля значения - Н, а затем 0 вновь возни­кает остаточная индукция - В_c. Если повысить напряженность маг­нитного поля до + Н_с, то остаточная магнитная индукция Вс будет равна 0.

Площадь гистерезисных петель в промежуточных и предельном состояниях характеризует рассеивание электрической энергии в процессе перемагничивания материала, т.е. потери на гистерезис. Площадь гистерезисной петли зависит от свойств материала, его геометрических размеров и частоты перемагничивания.

По предельной петле гистерезиса определяют такие характерис­тики магнитных материалов, как индукцию насыщения B_s, остаточ­ную индукцию В_с, коэрцитивную силу Н_с.