Сервис онлайн-записи на собственном Telegram-боте
Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое расписание,
но и напоминать клиентам о визитах тоже. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
Для новых пользователей первый месяц бесплатно.
Чат-бот для мастеров и специалистов, который упрощает ведение записей:
— Сам записывает клиентов и напоминает им о визите;
— Персонализирует скидки, чаевые, кэшбэк и предоплаты;
— Увеличивает доходимость и помогает больше зарабатывать;
Начать пользоваться сервисом
Как продвинуть сайт на первые места?
Вы создали или только планируете создать свой сайт, но не знаете, как продвигать?
Продвижение сайта – это не просто процесс, а целый комплекс мероприятий,
направленных на увеличение его посещаемости и повышение его позиций в поисковых системах.
Ускорение продвижения
Если вам трудно попасть на первые места в поиске самостоятельно, попробуйте технологию Буст,
она ускоряет продвижение в десятки раз, а первые результаты появляются уже в течение первых 7 дней.
Если ни один запрос у вас не продвинется в Топ10 за месяц, то в SeoHammer за бустер вернут деньги.
Начать продвижение сайта
Условия на границе раздела двух диэлектрических сред
Рассмотрим связь между векторами и на границе раздела двух однородных изотропных диэлектриков (диэлектрические проницаемости которых e1 и e2) при отсутствии на границе свободных зарядов. Искомые условия получим с помощью теоремы о циркуляции вектора (см. 4.5) и теоремы Остроградского – Гаусса для вектора (см. 9.4):
= = 0, = = =0.

Возьмем небольшой прямоугольный контур сторонами, параллельными границе раздела и такой длины a, чтобы в ее пределах напряженность поля в каждом диэлектрике можно было считать одинаковой, и пренебрежимо малой высотой b. Контур частично проходит в первом диэлектрике, частично – во втором. Ось х проходит через середину стороны b (см. рисунок 15).
Пусть в диэлектриках создано поле, напряженность которого в первом диэлектрике равна , а во втором - . Циркуляция вектора по выбранному нами контуру должна быть равна нулю. При указанном направлении обхода циркуляция вектора может быть представлена в виде
= Е1 х × а - Е2 х × а + Е b × 2 b, (9.5)
где Е b – среднее значение Еl на перпендикулярных к границе участках контура.
Тогда
(Е2 х - Е1 х ) а = Е b × 2 b.
Забиваем Сайты В ТОП КУВАЛДОЙ - Уникальные возможности от SeoHammer
Каждая ссылка анализируется по трем пакетам оценки: SEO, Трафик и SMM.
SeoHammer делает продвижение сайта прозрачным и простым занятием.
Ссылки, вечные ссылки, статьи, упоминания, пресс-релизы - используйте по максимуму потенциал SeoHammer для продвижения вашего сайта.
Что умеет делать SeoHammer
— Продвижение в один клик, интеллектуальный подбор запросов, покупка самых лучших ссылок с высокой степенью качества у лучших бирж ссылок.
— Регулярная проверка качества ссылок по более чем 100 показателям и ежедневный пересчет показателей качества проекта.
— Все известные форматы ссылок: арендные ссылки, вечные ссылки, публикации (упоминания, мнения, отзывы, статьи, пресс-релизы).
— SeoHammer покажет, где рост или падение, а также запросы, на которые нужно обратить внимание.
SeoHammer еще предоставляет технологию Буст, она ускоряет продвижение в десятки раз,
а первые результаты появляются уже в течение первых 7 дней.
Зарегистрироваться и Начать продвижение
В пределе при стремящейся к нулю ширине контура b получается равенство
Е1 х =Е2 х . (9.6)
Значения проекций векторов и на ось х берутся в непосредственной близости к границе диэлектриков.
Соотношение (9.6) выполняется при произвольном выборе оси х; нужно лишь, чтобы эта ось лежала в плоскости раздела диэлектриков. Из (9.6) следует, что при таком выборе оси х, при котором Е1 х = 0, проекция вектора Е2 х также будет равна нулю. Это означает, что векторы и в двух близких точках, взятых по разные стороны границы, лежат в одной плоскости с нормалью к поверхности раздела. Представим каждый из векторов и в виде суммы нормальной и тангенциальной составляющих:
= + ; = + . (9.7)
В соответствии с (9.6)
Е1t = Е2t, (9.8)
т.е. тангенциальные составляющие вектора оказываются одинаковыми по обе стороны границы раздела. В (9.8) Е1t и Е2t - проекции векторов и на единичный вектор , направленный вдоль линии пересечения плоскости раздела диэлектриков с плоскостью, в которой лежат вектора и .
Заменив, согласно (9.1), проекции вектора проекциями вектора , деленными на ee0, получим из (9.8) соотношение
= . (9.9)
На границе раздела двух диэлектриков (рисунок 16) построим прямую цилиндрическую поверхность ничтожно малой высоты h, одно основание S1 которой находится в первом диэлектрике, другое основание S2 находится во втором. Оба основания одинаковы (S1 = S2 = S) и настолько малы, что в пределах каждого из них поле можно считать однородным. Применим к этой поверхности теорему Остроградского – Гаусса. Так как на границе между диэлектриками зарядов нет, правая часть в (9.4) равна нулю.
Сервис онлайн-записи на собственном Telegram-боте
Попробуйте сервис онлайн-записи VisitTime на основе вашего собственного Telegram-бота:
— Разгрузит мастера, специалиста или компанию;
— Позволит гибко управлять расписанием и загрузкой;
— Разошлет оповещения о новых услугах или акциях;
— Позволит принять оплату на карту/кошелек/счет;
— Позволит записываться на групповые и персональные посещения;
— Поможет получить от клиента отзывы о визите к вам;
— Включает в себя сервис чаевых.
Для новых пользователей первый месяц бесплатно.
Зарегистрироваться в сервисе
Поток через основание S1 равен D1nS, где D1n - проекция вектора в первом диэлектрике на нормаль . Аналогично поток через основание S2 равен D2nS, где D2n - проекция вектора во втором диэлектрике на нормаль . Поток через боковую поверхность можно представить в виде DnSбок, где Dn – значение электрического смещения, усредненное по всей боковой поверхности, Sбок – значение этой поверхности. Таким образом, можно записать
= D1nS + D2nS + DnSбок = 0. (9.10)
Если устремить высоту цилиндра h к нулю, Sбок также будет стремиться к нулю. Поэтому в пределе соотношение (9.10) примет вид
D1n = - D2n.
Знаки проекций оказались разными вследствие того, что нормали и к основаниям цилиндра имеют противоположные направления. Если проецировать и на одну и ту же нормаль, получится условие
D1n = D2n, (9.11)
т.е. нормальные составляющие вектора оказываются одинаковыми по разные стороны границы раздела двух диэлектриков.
Заменив согласно (9.1) проекции вектора проекциями вектора , умноженными на ee0, получим соотношение
e1e0Е1n = e2e0Е2n,
из которого следует, что
. (9.12)
Таким образом, при переходе через границу раздела двух диэлектрических сред тангенциальная составляющая вектора ( ) и нормальная составляющая вектора ( ) изменяются непрерывно (не претерпевают скачка), а нормальная составляющая вектора ( ) и тангенциальная составляющая вектора ( ) претерпевают скачок.
Соотношения (9.8), (9.9), (9.11) и (9.12) определяют условия, которым должны удовлетворять векторы и на границе двух диэлектриков в случае, если на этой границе нет сторонних зарядов. Мы получили эти соотношения для электростатического поля. Однако они справедливы и для полей, изменяющихся со временем.
Найденные нами условия справедливы и для границы раздела диэлектрика с вакуумом. В этом случае одну из диэлектрических проницаемостей нужно положить равной единице.
Из полученных условий для составляющих векторов и на границе раздела двух диэлектриков следует, что линии этих векторов испытывают на этой границе излом, т.е. преломляются. Найдем соотношение между углами преломления a1 и a2 (см. рисунок 17):
,
откуда с учетом (9.9) и (9.11) получается закон преломления линий вектора электрического смещения :
. (9.13)
При входе в диэлектрик с большей e линии удаляются от нормали, и, наоборот, при входе в диэлектрик с меньшей e угол, образуемый линиями с нормалью, уменьшается.
Закон преломления силовых линий (линий ) в изотропных диэлектриках, очевидно, такой же, как и закон преломления линий смещения , так как в каждом из диэлектриков направления векторов и совпадают. Однако картины линий смещения и силовых линий будут все же различны. Различие заключается в том, что линии смещения непрерывны, в то время как часть силовых линий прерывается на границе раздела (см. § 2.8).
|