💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?

Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже. Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее.
✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать».
Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами!

Лабораторная работа 21 . Определение длины световой волны при помощи бипризмы Френеля.

Рис.1 Ход лучей в бипризме Френеля.

Бипризма Френеля состоит из двух стеклянных призм с малыми преломляющими углами, сложенных своими основаниями. Источником света служит ярко освещенная щель S, устанавливаемая параллельно ребру призмы. После преломления в бипризме падающий пучок света разделяется на два когерентных пучка с вершинами в точках S ₁ и S ₂, являющихся мнимыми изображениями источника S (рис.1).

В пространстве за бипризмой, где пучки перекрываются (эта область на рисунке показана двойной штриховкой), образуется интерференционная картина.

Если источник испускает монохроматический свет, интерференционная картина будет выглядеть как совокупность светлых и темных полос. При освещении бипризмы белым светом, светлые полосы будут радужно окрашены, так как места максимумов для лучей разной длины волны будут пространственно разделены.

Произведем расчет интерференционной картины, т.е. определим положение светлых и темных полос на экране и ширину интерференционной полосы для случая, распространения монохроматического света в среде с показателем преломления n =1.

Пусть S ₁ и S ₂ - два когерентных источника света (рис.2).

Очевидно, что в точке О мы будем наблюдать максимум нулевого порядка, так как волны от источников придут в точку О в одинаковой фазе. Для любой другой точки экрана, например, для точки А, отстоящей от точки О на расстояние Х, оптическая разность хода (r ₁- r ₂) уже не будет равна нулю и, в зависимости от ее величины, в точке А будет наблюдаться светлая или темная интерференционная полоса. Пользуясь рис.2, вычислим разность хода лучей, интерферирующих в точке А.

,

Рис.2. К расчету интерференционной картины

следовательно или, , а так как расстояние между S ₁ и S ₂ очень мало по сравнению с L, можно положить , тогда .

Интерференционные максимумы будут наблюдаться для всех точек экрана, в которых выполняется условие:

. (1)

Минимумы будут получаться при условии:

. (2)

Полученные соотношения (1) и (2) позволяют определить положения темных и светлых полос на экране, а также ширину интерференционной полосы. Действительно, из соотношения (1) следует, что положение m- й светлой полосы определяется соотношением , а (m +1)-й светлой полосы - . Отсюда ширина интерференционной полосы

. (3)

Используя соотношение (3), можно определить неизвестную длину волны света при известных DХ, L и d.