Динамические характеристики преобразователей Холла.

Время установления ЭДС Холла характеризуется временем релаксации τ =ε /γ, где ε — диэлектрическая проницаемость, а γ — удельная проводимость материала преобразопателя. Для обычно используемых материалов τ =10^-11÷ 10^-13 с, поэтому постоянная Холла частотно-независима при частотах до 10¹¹ Гц. Межэлектродные емкости у преобра­зователей Холла составляют единицы пикофарадов, поэтому их влияние сказывается при частотах порядка десятков и сотен мегагерц.

Динамические свойства непосредственно преобразователя Холла, казалось бы, позволяют использовать его при измерениях индукции в переменных магнитных но­лях очень высокой частоты. Однако при работе в переменных магнитных нолях возникают ограничения несколько иного рода. В переменном магнитном ноле в выходной цепи преобразователя появляется дополнительная ЭДС, индуктируемая переменным магнитным полем, e_инд=ω B_mScosω t, где ω — частота; B_m— ампли­туда индукции и S — площадь контура, пронизываемого магнитным потоком. Ин­дуктируемая ЭДС сдвинута по отношению к ЭДС Холла на 90°. Уменьшение индук­тируемых ЭДС осуществляется рациональным расположением выводов преобразо­вателя и включением дополнительных компенсационных обмоток. Возможно также питание преобразователя переменным током, частота которого значительно больше частоты переменного магнитного поля, и использование узкополосных усилителей для усиления выходного напряжения. Кроме того, в переменном магнитном поле в пластине преобразователя возникают вихревые токи, магнитное поле которых изменяет основное поле и тем самым ЭДС Холла. Вектор наведенной магнитной индукции сдвинут относительно вектора индукции внешнего ноля при­мерно на 90°, и поэтому изменение ЭДС Холла происходит не только по значению, но и по фазе. Вихревые токи приводят также к дополнительному разогреву преобра­зователя. При питании преобразователя Холла постоянным током и нахождении его в переменном магнитном поле с частотой до 1, 5 МГц и индукцией до 0, 5 Тл зависимость ЭДС Холла от частоты имеет вид

,

где γ — электрическая проводимость материала преобразователя; μ — маспитиая проницаемость среды, окружающей преобразователь; φ = arctg ω μ γ b²/8 — фазовый сдвиг.

Как видно, характеристика ЭДС Холла сильно зависит от ширины преобразо­вателя b. Так, например, при расположении преобразователя Холла толщиной 100 мкм и шириной 6 мм между двумя ферритовыми наконечниками (μ ≈ 2000 μ ₀) ЭДС Холла увеличивается в 1, 5 раза при изменении частоты магнитного поля от 0 до 1, 5 МГц, а сдвиг фазы между ЭДС Холла и магнитной индукцией достигает 57°. При уменьшении ширины преобразователя в два раза (b=3 мм) и неизменных про­чих условиях увеличение ЭДС Холла составляет всего 3%.

При питании преобразователей током высокой частоты имеет место поверхностный эффект, который приводит к уменьшению эффективной толщины преобразователя и к увеличению его чувствительности. Для серийно выпускаемых преобразователей поверхностный эффект мало сказывается при частотах до 10⁷ Гц. Для работы при более высоких частотах питающего тока необходимо использовать пленочные преобразователи толщиной 5—10 мкм.

Анализ основных метрологических характеристик преобразователей Холла показывает, что основная погрешность большинства приборов, в которых исполь­зуются преобразователи Холла, составляет 0, 5—1, 0 % и более. Только при приме­нении сложных методов коррекции можно снизить погрешность измерения до 0, 1— 0, 2 % при работе в узком диапазоне температур.