Собственная проводимость полупроводников. Механизм проводимости полупроводников существенно зависит от наличия примесей химически инородных атомов и дефектов кристаллической структуры.

Механизм проводимости полупроводников существенно зависит от наличия примесей химически инородных атомов и дефектов кристаллической структуры.

Проводимости химически чистых полупроводников с большими областями идеальной структуры кристаллов называется собственной.

Наиболее распространённые полупроводники – кремний (Si) и германий (Ge). В кристалле каждого из этих веществ каждый атом окружен четырьмя соседними атомами, с которыми он обменивается валентными электронами. Такой характер взаимодействия атомов приводит к очень прочной химической связи, которая называется ковалентной. Обмен электронами обеспечивает связь, но не приводит к электропроводности, так как положение электронов жёстко фиксировано около атомов. Для создания проводимости необходимо разорвать эту связь, чтобы электрон мог попасть в соседнюю ячейку кристалла. Если в соседней ячейке все связи заняты, то электрон будет свободным и участвовать в проводимости. Если же в соседней ячейке имеются разорванные связи (вакансии), то электрон может заполнить её (рис. 3).

Вакансия может быть заполнена также электроном соседней пары. Вакансия в связи ведёт себя как частица, имеющая положительный заряд, равный заряду электрона и перемещающаяся под действием электрического поля. В теории электропроводности отсутствие электрона связи – вакансия рассматривается как квазичастица и называется дыркой.

Для разрыва связи нужна энергия активации. Эта энергия может быть получена электроном под действием на кристалл различных внешних факторов, прежде всего при нагревании.

При Т = 0, все неметаллические вещества и соединения являются диэлектриками.

Процесс заполнения разорванной связи приводит к исчезновению свободного электрона и дырки. Он называется рекомбинацией. Избыток энергии свободного электрона по сравнению с энергией связи излучается в виде электромагнитных волн. При данной

температуре устанавливается равновесная концентрация электронов n_е и дырок n_р, n_е = n_р.

Возникший под действием электрического поля, с напряжённостью , электрический ток подчиняется закону Ома в дифференциальной форме

, (1)

где – вектор плотности тока.

Удельная электропроводность зависит от заряда, концентрации и подвижности и электронов и дырок:

(2)

При Т = 0 валентная зона заполнена, ширина запрещённой зоны довольно велика. Так, у германия ~ 0, 66 эВ, у кремния ~ 1, 08 эВ, в то время как энергия теплового движения электронов ~ 0, 03 эВ. Поэтому в свободной зоне нет электронов, а полупроводник является диэлектриком (рис. 4 а). При повышении температуры появляются электроны с энергией, равной ширине запрещенной зоны (энергия активации), которые занимают уровни в свободной зоне и создают проводимость (рис. 4 б).

Рис. 4

Валентная зона теперь заполнена не целиком и, следовательно, находящиеся в ней электроны также могут принять участие в создании электрического тока. Так как в свободной зоне много уровней и относительно мало электронов, то все электроны в ней участвуют в электропроводности. Участие электронов валентной зоны ограничивается принципом Паули – электронов много, а освободившихся уровней мало. Движение электронов в валентной зоне воспринимается как перемещение положительных частиц (дырок) в противоположном направлении. Из приведённых рассуждений ясно, что подвижность электронов больше, чем подвижность дырок. Вероятность перехода электрона на нижний уровень свободной зоны равна убыли вероятности его нахождения на верхнем уровне (потолке) валентной зоны.

Рис. 5

Концентрация электронов в зоне проводимости зависит от произведения (где - постоянная Больцмана) и ширины от запрещённой зоны , а энергия Е мало отличается от энергии Ферми E_F. Из квантовой статистики Ферми-Дирака следует, что при и (за начало отсчёта энергии принят верхний уровень валентной зоны) следует, что концентрация электронов и дырок определяется выражением:

n = n₀ (3)

Тогда удельная электропроводность согласно формуле (2) зависит от температуры таким же образом, т.е.

, (4)

Рис. 6

здесь – коэффициент, слабо зависящий от температуры.

При повышении температуры электрическое сопротивление полупроводника уменьшается по экспоненте. Зависимость проводимости от температуры удобно выражать графически, отложив по осям и 1/ T (рис. 6).

Тангенс угла наклона прямой линии на графике пропорционален ширине запрещённой зоны.

Зависимость сопротивления полупроводникового прибора от температуры приводит к изменению тока в цепи, в которую он включён. Это позволяет определять температуру с помощью полупроводниковых терморезисторов (термисторов).