Главная страница Случайная страница
Разделы сайта
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее.
✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать».
Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами!
Робоча діаграма та енергія ПМ
|
|
ПМ в системах збудження ЕМ є не лише джерелом магнітного поля, але й частиною магнітопроводу. Однак енергія ПМ спостерігається в зовнішньому середовиші лише тоді, коли Rзовн.¹ 0. Зв’язок між параметрами ПМ і параметрами зовнішнього магнітного кола встановлюють за допомогою ДМ (як правило, для одного полюса). Розглянемо рис.7. де є магніт у вільному стан і розвиває вільну МРС. Для підтримання магнітного потоку (точкою К) – перетин КР з МХ для проведення магнітного потоку (розсіяння) зовнішнього кола
,
де Асв. – МП магнітна провідність розсіяння магніту у вільному стані на один полюс.
Рис.7.
Рис.8.
В інженерній практиці використовується поняття МПР ПМ, приведеної до МРС на робочій поверхні полюса магніту
де ФmК – потік розсіювання у вільному стані, FmK – МРС одного полюса; ВmK, НmK – координати точки К на ДМ. Введення приведеної провідності 
дозволяє магнітну характеристику зовнішнього середовища представляти у вигляді променя ОАсв. ОК кутом rсв.
Питома енергія ПМ в відносних одиницях для вільного стану дорівнює площі прямокутника НmККВmКО:
.
Максимум електричної енергії матиме місце за умови
Отже, точка відходу ПП визначає ступінь використання енергії магніту.
Якщо на полюси покласти оксогруппу з ПММ (рис.7.б.) провідність з КМ збільшиться при цьому РТ на ДМ переміститься з К до А. Половина ПП визначається внутрішньою провідністю ПМ, що дорівнює у в.о. магнітній провідності повернення
Lм = 
Точка LА знаходиться на перетині ПП КLм з променем ОLА, проведеним під кутом rА до ОХ
LА = 
де LА – провідність розсіяння ПМ з арматурою.
Зауважимо, що коли б магніт був намагніченим з арматурою, то хоча відходу ПП U1 на перетині ОLА з кривою розмагнічування.
Рис.6.в. Якщо магніт з арматурою розмістити між полюсами, то
Lр = 
при цьому Lр > LА > Lав ; Rлр< RA< Rmk.
За відсутності струму в обмотках, магнітний стан ПМ характеризується точкою Р.
Отже, МРС ПМ на відміну від електромагніта, не є постійною з зміною провідності ЗКМ. З ростом L МОС падає.
Якщо через обмотку пропустити паралельний струм, що створює МРС намагнічування, то потік в ПМ зросте до 
згідно з прикладеною Fвм. Для визначення точки N досить перенести промінь ОLр паралельно до самого себе вздовж осі ОХ на відрізок ОFвм (див. рис. 8.).
При певному струмі точка N займає положення, що відповідає насиченню магніта. При насиченні металевих пластин з МК, МХ стає нелінійною (пунктир на рис. 8.).
Якщо, не доходячи до насичення, змінити напрям струму, то утвориться зовнішнє поле, що розмагнічує магніт, наприклад, до точки К2, звідки переміщення вправо можливе лише по новій ПП.
Для підвищення стабільності властивостей постійних магнітів їх піддають стабілізації, тобто розмагніченню МРС дещо більшою, ніж максимально можлива робоча.
В ЕМ ПМ стабілізовані, тому РТ завжди знаходиться на ПП.
РДМ дає змогу встановити зв’язок між коефіцієнтом РТ і точки відходу ПП від кР.
Введемо поняття еквівалентності магнітної провідності ЗК ПМ
Lкс = Фк / Fк = Вк / Нк = egrkc.
Тоді, розв’язуючи рівняння МХ зовнішнього кола (Вр=LрНр) і рівняння ПП В = Вк + Lm(Нк - Н) із врахуванням (S) маєм індукцію і напр. m п в точці р.
Питома енергія магніту в робочій точці
що справедливо при Lкс £ Lр. Максимум припадає на умову Lкс = Lр (тобто РТ на КР). Абсолютний максимум енергії при Lкс = L.О. або 
4). Для приведеної кривої розмагнічування чисельно Wмmax = g.
У загальному випадку результуюча провідності Пм складається з Ld + Ls.
Lр = Ld + Ls
Отже, і енергію можна умовно розділити на енергію корисну і розсіяння
, де питома корисна ЕН
Максимум (при Lкс = const) енергії припадає на Ld opt = Ld + Lm..
Якщо Lкс = const (при фіксованій прямій ПМ)
Якщо магніт стабілізований у вільному стані, то максимальна корисна енергія магніту
Аналітичні вирази кривої намагнічування постійних магнітів
Розрахунки магнітних кіл з постійними магнітами базуються на кривій розмагнічування, яку апроксимують аналітичним виразом. Для кривої розмагнічування постійних магнітів, виготовлених зі сплавів типу ЮНДК, аналітичним виразом є рівняння рівнобічної гіперболи у вигляді
де B і H – біжучі координати.
Крива розмагнічування, побудована у відносних одиницях, називається зведеною кривою намагнічування. Для переходу від абсолютних значень параметрів магнітних матеріалів до відносних за базові одиниці приймають величини залишкової індукції 
та коерцитивної сили 
На основі рівняння зведеної кривої намагнічування матиме вигляд
Постійні магніти з різними величинами і , але однаковими коефіцієнтами форми γ (a залежить від γ), матимуть однакові зведені криві розмагнічування. Отже, зведена крива розмагнічування дає змогу оцінити у відносних одиницях форму кривої розмагнічування та ступінь її випуклості.
Для сплавів типу ЮНДК, коли невідомі проміжні точки кривої розмагнічування, можна будувати криву розмагнічування у відносних одиницях прийнявши наближено 
(наведена на рис. 9). Координати точки на кривій розмагнічування, які відповідатимуть максимуму магнітної енергії, для сплавів типу ЮНДК визначатимуться співвідношеннями
Криві розмагнічування магнітотвердих феритів та сплавів кобальту з рідкісноземельними металами є практично прямими, з якими збігаються прямі повернення. Для магнітів цих типів 
.
Рис. 9. Крива розмагнічування у відносних одиницях
|
|