Билет 9. Наблюдение интерференции света

Наблюдение интерференции света. Метод Юнга.

Источник света ярко освещает щель S от которой световая волна падает на две узкие равноудаленные щели S1 и S2. Тогда щели S1 и S2 играют роль источника вторичных когерентных волн. Так как волны исходящие из них получены разбиением одного и того же фронта, то они когерентные в области перекрытия (ВС) наблюдается интерференционная картина.

Пусть щели S1 и S2 находятся на расстоянии d, а l расстояние от источника до экрана. О – начало отсчета, относительно которого источники расположены симметрично.

Интерференция будет наблюдаться в точке P, расположенной на расстоянии l> > d. Интенсивность в этой точке будет определяться разностью хода:

Δ = S₂ – S₁

S₂² = l ² + (x + d/2)²

S₁² = l ² + (x – d/2)²

S₂² – S₁² = 2xd

(S₂ – S₁)(S₂ + S₁) = 2xd

S₂ + S₁ = 2 l

Тогда max и min будут наблюдаться в точках

Max Δ = ± mλ, где m = 0, 1, 2…

x = ± mλ l / d

Min Δ = ± (2m+1)λ /2, где m = 0, 1, 2…

x = ± (2m+1)λ /2 / 2d

Эти max и min имеют вид светлых и темных полос (для монохромного света параллельных друг другу).

Центральный max соответствует m = 0 и проходят через О. Тогда расстояние между соседними max и min называются шириной интерференционной полосы.

, то есть не зависят от порядка интерференции max (от m) и являются постоянной для данных . При использовании белого света интерференционного max будут иметь вид радужных полос, а для m=0 длины всех волн совпадут и в центре экрана будет белая полоса. Ближе к белой будет фиолетовая, дальше всего красная.