Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Оптическая разность хода.
Для получения когерентных световых волн применяют метод разделения волны на 2 части, которые после прохождения разных оптических путей накладываются друг на друга и наблюдается интерференционная картина. Рис.
Пусть разделение волны на две когерентные происходит в точке О до точки М, первая волна проходит путь S1, а вторая путь S2. Если в точке О фаза колебания равна wt, то в точке М получим: E1 = A1cosw(t- ) E2 = A2cos w(t- ), где ; ; Тогда разность фаз в точке М будет: δ =w( - )=2π ν ( - )=2π ν ( - )= ( - )= ( - ) =>
δ = Δ: Δ = - ; Δ =L1-L2 произведение геометрической длины пути световой волны в данной среде на показатель преломления этой среды называется оптической длиной пути L.
Δ – оптическая разность хода. Δ = S1n1 – S2n2 = l1 – l2 Если оптическая разность хода равна целому числу произведения геометрической пути световой волны в данной среде и колебания точки M будут происходить в одинаковой фазе. , m = 0, 1, 2… => , т.е Δ – не что иное как условие интерференционного max. Если , то Колебания в точке M будут в противофазе, если их оптическая разность хода равна нечетному числу длин полуволн – условие интерференционного min.
|