IX. Международно-правовой режим 34 страница

Одним из важнейших условий достижения О. н. является количественное обоснование социально-экономич. целей общества. Для этого нужна информация о предполагаемых затратах на достижение каждой отд. цели и предпочтительности их различных сочетаний с точки зрения интересов общества. В процессе обоснования целей рассматриваются их различные сочетания, к-рые могут быть достигнуты при имеющихся и воспроизводимых ресурсах, и выбирается наиболее предпочтительное.

Сопоставление ожидаемых результатов и затрат при распределении ресурсов на решение важнейших социально-экономич. проблем и при распределении производств, задач и ресурсов между отраслями нар. х-ва является одним из гл. условий достижения О. н. Существуют и др. взгляды на проблему оптимального развития нар. х-ва (см. Дискуссия об оптимальном планировании, Москва, 1966. Материалы, 1968).

Лит.: Оптимальное планирование и совершенствование управления народным хозяйством. [Сб. ст.], М., 1969; Проблемы народнохозяйственного оптимума. [Сборник], Новосиб., 1973. Ю. С. Солнышков.

ОПТИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ, способность среды вызывать вращение плоскости поляризации проходящего через неё оптического излучения (света). Впервые обнаружена в 1811 Д. Ф. Араго в кварце. В 1815 Ж. Б. Био открыл О. а. чистых жидкостей (скипидара), а затем растворов и паров многих, гл. обр. органических, веществ. Он же установил (см. Био закон), что: 1) угол ф поворота плоскости поляризации линейно зависит от толщины l слоя активного вещества (или его раствора) и концентрации с этого вещества -ф=[а]lс (коэфф. [а] наз. удельной О. а.); 2) поворот в данной среде происходит либо по часовой стрелке (ф > 0), либо против неё (ф < 0), если смотреть навстречу ходу лучей света. Соответственно оптически-активные вещества, проявляющие естественную О. а. (О. а., не вызываемую наличием внешних полей), разделяют на правовращающие [положительно вращающие, (d), ф > 0] и левовращающие [отрицательно вращающие, (l), ф < 0]. Это условное деление применимо в широких интервалах длин волн излучения. Оно теряет смысл лишь вблизи полос собственного (резонансного) поглощения среды; в 1896 франц. учёный Э. Коттон обнаружил, что в одном и том же веществе ф имеет различные знаки по разные стороны от полос резонансного поглощения (см. Поглощение света).

Нек-рые вещества оптически активны лишь в кристаллич. состоянии (кварц, киноварь и пр.), так что их О. а. есть свойство кристалла в целом; для них удельная О. а. обозначается просто а и формула Био записывается в виде ф = аl. Другие вещества активны в любом агрегатном состоянии; это означает, что их О. а. определяется свойствами отд. молекул. Удельная О. а. зависит не только от рода вещества, но и от агрегатного состояния, темп-ры, давления, типа растворителя и т. д. Типичные значения [а] в град/дм*г/см³: 66, 473 + 0, 0127 с (раствор сахарозы в воде); 14, 83-0, 146 с (виннока-менная кислота в воде); -3, 068 + 0, 08959 с и-5, 7 (яблочная кислота в воде и ацетоне соответственно); -37 (скипидар в воде); 40, 9 + 0, 135 с (камфора в этиловом спирте). Здесь с - концентрация растворённого вещества в г на 100 см³ раствора. Первые две величины верны в интервалах концентраций 0-50, [а] для камфоры - в интервале 10-50, остальные - при любой концентрации (если вообще зависят от неё). Эти значения приведены для стандартных условий: длины волны света 589, 3 нм (D-линия натрия) и темп-ры 20 °С.

От естеств. О. а. отличают искусственную, или наведённую, О. а., проявляющуюся лишь при помещении оптически неактивного вещества в магнитное поле (Фарадея эффект; см. также Верде постоянная). Знак вращения в эффекте Фарадея зависит как от магнитных свойств среды (парамагнитна она, диамагнитна или ферромагнитна), так и от того, вдоль поля или против него распространяется излучение. Это связано с особым характером магнитного поля (определяющие его величины являются псевдовекторами, или осевыми векторами). Если линейно-поляризованный свет, прошедший через Слой вещества с естеств. О. а., отражается и проходит через тот же слой в обратном направлении, восстанавливается исходная поляризация, тогда как в среде с наведённой О. а. в аналогичном опыте угол поворота удвоится.

Феноменологич. (макроскопич.) теорию О. а. предложил в 1823 О. Ж. Френель, объяснивший О. а. различием преломления показателей среды п₊ и п_- для право- и левополяризованных по кругу световых волн. (Волну линейно-поляризованного спета всегда можно представить как совокупность двух право-и левополяризованных по кругу волн равной интенсивности; см. Поляризация света.) Полученное Френелем выражение имеет вид ф=Пи*l/Л*(n₊-п_-), где Л - длина волны излучения в вакууме; т. о., ф может быть значительным даже при очень малом различии n₊ и п_-, если l, как это обычно, бывает много больше Л. Этим объясняется чрезвычайно высокая чувствительность методов, основанных на измерении О. а. (напр., при определении различий в показателе преломления в 10 000 раз точнее самых точных измерений с помощью интерферометров).

Развитие теории О. а. тесно связано с изучением её дисперсии - зависимости а (или [а]) от Л. Ещё Био установил, что в исследованных им случаях а тем меньше, чем больше Л(ф ~ Л^-2). Такая дисперсия характерна для т. н. нормальной О. а.- вдали от длин волн Хо, на к-рых в оптически-активном веществе происходит резонансное поглощение. Эме Коттон, изучавший О. а. для излучений с X, близкими к Хо, обнаружил а н о м а л ь ну ю О. а.- увеличение ее с ростом Л, а также различие поглощения показателей при этих длинах волн для право- и левополяризованных по кругу лучей - т. н. круговой дихроизм, или эффект Коттон а. Вследствие кругового дихроизма вблизи полос собственного поглощения не только поворачивается плоскость поляризации света, исходно поляризованного линейно, но и одновременно этот свет превращается в эллиптически-поляризованный.

Исследования О. а. показали, что для объяснения О. а. существен учёт изменения поля световой волны на расстояниях порядка размеров а молекулы (иона) вещества. (При описании мн. др. оптич. явлений таким изменением можно пренебречь, т. к. а/Л ~ 10^-3, но как раз этот параметр определяет различие между п₊ и п_-.) Одним из решающих этапов выяснения природы О. а. явилось открытие Л. Постером в 1848 оптических антиподов - веществ, неразличимых по всем физ. (и многим хим.) свойствам, кроме направления вращения плоскости поляризации (отличаясь знаками, удельные О. а. двух антиподов равны по абс. величине). Оказалось, что оптич. антиподы (кристаллич. решётки в кристаллах, отд. молекулы в аморфных, жидких и газообразных оптически-активных веществах - такие молекулы наз. оптическими изомерами) являются зеркальными отражениями друг друга, так что никакими перемещениями и поворотами в пространстве не могут быть совмещены один с другим при полном тождестве образующих их элементов. Для молекул каждого из оптических изомеров характерна пространств, асимметрия - они не имеют плоскости зеркальной симметрии и центра инверсии (см. Изомерия, Стереохимия, Энантиоморфизм).

Теория О. а. молекулярных паров iB рамках классич. электронной теории (см. Лоренца - Максвелла уравнения) была разработана в 1915 М. Борном и независимо швед, физиком К. В. Озееном, к-рые показали, что наряду с асимметрией молекул следует учитывать несин-фазность микротоков, наведённых полем световой волны в разных частях молекул (при всей малости a/Л). Квантовую теорию О. а. паров построил в 1928 белы, учёный Л. Розенфельд. И в этой, более строгой с позиций совр. науки теории рассматриваются процессы, связанные с конечным размером молекул (происходящие на расстояниях ~ а). Для объяснения О. а. оказалось необходимым учитывать как электрический, так и магнитный дипольные моменты, наводимые в молекуле полем проходящей волны. Теория О. а. молекулярных сред, активных лишь в кристаллич. фазе, тесно связана с теорией экситонов, т. к. О. а. этих кристаллов определяется характером волн поляризации в них. О теории наведённой О. а. см. Магнитооптика, Фарадея эффект.

Совр. теории О. а. качественно правильно описывают это явление, однако количеств, теория дисперсии О. а. сталкивается со значит, трудностями в связи со сложностью изучаемых объектов.

О. а. обнаруживают широкие классы веществ, в особенности органических. Характер дисперсии О. а. весьма чувствителен к различным факторам, определяющим внутри- и межмолекулярные взаимодействия. Поэтому методы, основанные на измерении О. а., широко используются в физ., хим., биол. и др. науч. исследованиях и в промышленности (см. Поляриметрия, Сахариметрия).

Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Б о р н М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; Волькенштейн М. В., Молекулярная оптика, М.- Л., 1951; М a t h i е u J. P. Activite optique nature! le, в кн.: Encyclopedia of Physics (Handbuch des Physik), v. 28, B. - [a. o.], 1957. С. Г. Пржибельский.

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ, различие оптических свойств среды в зависимости от направления распространения в ней оптического излучения (света) и состояния поляризации этого излучения (см. Поляризация света). Часто, особенно в кристаллооптике, под О. а. понимают только явление двойного лучепреломления. Более правильно, однако, относить к О. а. и вращение плоскости поляризации, происходящее в оптически-активных веществах. Естественная О. а. большинства кристаллов обусловлена характером их строения - неодинаковостью по разным направлениям поля сил, связывающих частицы в кристаллич. решётке, а в случае нек-рых оптически-активных кристаллов - также и особенностями возбуждённых состояний электронов и " ионных остовов" в этих кристаллах. Естеств. оптическая активность (вращение плоскости поляризации) веществ, к-рые проявляют её в любом агрегатном состоянии (кристаллич., аморфном, жидком, газообразном), связана с асимметрией строения отдельных молекул таких веществ и обусловленным ею различием во взаимодействии этих молекул с излучением различной поляризации. Наведённая (искусственная) О. а. возникает в средах, от природы оптически изотропных, под действием внешних полей, выделяющих в средах определённые направления. Это может быть электрич. поле (см. Керра эффект), магнитное (Коттона - Мутона эффект, Фарадея эффект), поле упругих сил (явление фотоупругости). К искусств. О. а. относится также двойное лучепреломление в потоке жидкости (М аксвелла эффект) и в средах, через к-рые пропускают световые потоки сверхвысокой интенсивности (обычно излучение лазеров). С. Г. Пржибелъский.

ОПТИЧЕСКАЯ ДЛИНА ПУТИ, оптический путь, между точками Л и Д прозрачной среды; расстояние, на к-рое свет (оптическое излучение) распространился бы в вакууме за время его прохождения от Л до В. Поскольку скорость света в любой среде меньше его скорости в вакууме, О. д. п. всегда больше реально проходимого светом расстояния (или, в предельном случае вакуума, равна ему). В оптич. системе, состоящей из р однородных сред (траектория луча света в такой системе - ломаная линия), О. д. п. равна сумма^p l_kn_k где l_k - расстояние, пройденное

светом в k-той среде (k = 1, 2,..., р), п _k - показатель преломления этой среды. Для одной среды (р - 1) сумма сокращается до единственного члена 1_п. В оптически неоднородной среде (с плавно меняющимся и; траектория луча н такой среде - кривая В

линия) О. д. п. есть S^B_Aп (l)dl, где dl - бесконечно малый элемент траектории луча. Понятие О. д. п. играет большую роль в оптике, особенно в геометрической оптике и кристаллооптике, позволяя сопоставлять пути, проходимые светом в средах, в к-рых скорость его распространения различна. Геом. место точек, для к-рых О. д. п., отсчитываемая от одного источника, одинакова, наз. поверхностью световой в о л-н ы; световые колебания на этой поверхности находятся в одинаковой фазе. См. также Разность хода лучей, Ферма принцип, Эйконал.

Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т.З); Тудоровский А. И., Теория оптических приборов, 2 изд., ч. 1, М.- Л., 1948; Б о р н М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973.

ОПТИЧЕСКАЯ ЗВУКОЗАПИСЬ, тоже, что звукозапись фотографическая.

ОПТИЧЕСКАЯ ИЗОМЕРИЯ, один из видов пространственной изомерии.

ОПТИЧЕСКАЯ ЛОКАЦИЯ, совокупность методов обнаружения, измерения координат, а также распознавания формы удалённых объектов с помощью электромагнитных волн оптич. диапазона - от ультрафиолетовых до дальних инфракрасных. О. л. позволяет с высокой точностью (до неск. десятков ел) производить картографирование земной поверхности, поверхности Луны, определять расстояние до облаков, самолётов, космич., надводных и подводных (используя зелёный участок спектра) объектов, исследовать распределение инверсионных и аэрозольных слоев в атмосфере. Практически создание оптич. локаторов с большой дальностью действия, высокими точностью и разрешающей способностью стало возможным только с появлением таких мощных источников когерентного излучения, как оптические квантовые генераторы - лазеры. В О. л. используются те же принципы определения координат, что и в радиолокации: оптич. локатор облучает объект с помощью передатчика и принимает отражённое от него излучение при помощи приёмника. Электрич. сигнал на выходе приёмника содержит информацию о параметрах лоцируемого объекта; характеристики этого сигнала в среднем пропорциональны координатам объекта. Методы обнаружения объектов оптич. локатором и определения их угловых координат в основном такие же, как в теплопеленгации (см. Инфракрасное излучение), а методы определения дальности такие же, как в радиолокации. Вследствие квантового характера взаимодействия лазерного излучения с детектором приёмника и когерентности лазерного излучения методы обработки сигнала в О. л. являются статистическими. Если оптич. локатор определяет только расстояние до объектов, он наз. электрооптич. дальномером.

Схема и принцип действия одного из типов оптич. локатора для слежения за авиационными и космич. объектами показаны на рис. Луч лазера, пройдя через коллиматор, системой зеркал направляется на объект. Отражённый от объекта луч улавливается плоским зеркалом и направляется на параболич. зеркало, с к-рого поступает одновременно на диссектор (или матрицу фотоприёмника) - для определения угловых координат и на фотоэлектронный умножитель (или иной детектор) - для определения дальности объекта. Электрич. сигналы с диссектора подаются в следящую систему, управляющую положением передающей и приёмной оптич. систем локатора.

Осн. преимущества оптич. локаторов перед радиолокаторами - большая точность определения угловых координат объектов (по максимуму отражённого сигнала) и высокая разрешающая способность по дальности. Напр., при использовании лазерного луча с углом расхождения, равным 10', погрешность определения угловых координат объекта составляет менее 1' (у радиолокаторов - 25-30'); при длительности светового импульса 10 нсек разрешение по дальности может достигать неск. см. Кроме того, оптич. локатор обладает высокой угловой разрешающей способностью, т. е. способностью различать 2 соседних равноудалённых объекта, к-рая обусловлена очень высокой направленностью излучения. Высокая разрешающая способность оптич. локатора даёт возможность решать задачу распознавания формы объектов. Существ, недостаток оптич. локаторов - затруднительное использование их в сложных метеорологич. условиях (при дожде, тумане, снеге и т. п.) для локации объектов на далёких расстояниях.

Схема и принцип действия оптического локатора: 1 - передатчик (лазер); 2 - коллиматор; 3, 4 - зеркала; 5 - передающая оптическая система; 6 - лоци-руемый объект; 7 - приёмная оптическая система; 8 - зеркало; 9 - полупрозрачное зеркало; 10 - узкополосный оптический фильтр; 11 - диссектор; 12 - зеркало; 13 - приёмник дальномерного устройства (фотоэлектронный умножитель); 14 - устройство ручного управления; 15 - следящая система. Пунктиром показан ход лучей, отражённых от объекта.

Лит.: К р и к с у н о в Л. 3., У с о л ь ц е в И. Ф., Инфракрасные системы обнаружения, пеленгации и автоматического сопровождения движущихся объектов, М., 19'68; Волохатюк В. А., Кочетков В. М., К р а с о в с к и и Р. Р., Вопросы оптической локации, М., 1971; К у рикша А. А., Квантовая оптика и оптическая локация, М., 1973. И. Ф. Усолъцев.

ОПТИЧЕСКАЯ МАССА АТМОСФЕРЫ, отношение массы воздуха, пронизанной пучком лучей Солнца от верхней границы атмосферы до поверхности Земли (при данном зенитном расстоянии), к массе воздуха, к-рая была бы пронизана этим пучком лучей, если бы Солнце находилось в зените. Понятие об О. м. а. используется в метеорологии при расчётах ослабления солнечной радиации, проходящей через атмосферу.

Лит.: Курс метеорологии (физика атмосферы), под ред. П. Н. Тверского, Л., 1951.

ОПТИЧЕСКАЯ НАКАЧКА, возбуждение микрочастиц (атомов, молекул и др.), составляющих вещество, с более низкого уровня энергии на более высокий уровень под действием света. См. Квантовая электроника, Квантовые стандарты частоты, Квантовый магнитометр, Лазер.

ОПТИЧЕСКАЯ ОРИЕНТАЦИЯ парамагнитных атомов, упорядочение с помощью оптического излучения направлений магнитных моментов и связанных с ними механич. моментов атомов газа (см. Атом). Открыта А. Кастлером в 1953. Различают собственно О. о., при к-рой атомный газ приобретает макроскопич. магнитный момент, и выстраивание, характеризующееся появлением анизотропии распределения моментов атомов при сохранении равенства нулю полного макроскопич. момента газа. Собственно О. о. происходит при резонансном поглощении или рассеянии атомами поляризованного по кругу излучения (см. Поляризация света). Фотоны, такого излучения обладают моментом количества движения, равным ±h (h - Планка постоянная), и передают его атому при взаимодействии с ним. В газе парамагнитных атомов это приводит к преимуществ, ориентации механич. моментов электронов и, следовательно (см., напр., Магнетон), магнитных моментов атомов. Т. о., простейшее объяснение О. о. состоит в том, что она является следствием закона сохранения момента количества движения (см. Сохранения законы) в системе фотон - атом. Выстраивание, в отличие от собственно О. о., осуществляется не поляризованным по кругу, а линейно-поляризованным или неполяризованным излучением. Поглощение ориентированным газом падающего излучения заметно меняется. О. о. регистрируют по этому эффекту, а также по возникающей при ней оптической анизотропии газа - дихроизму (см. Плеохроизм), двойному лучепреломлению, появлению вращения плоскости поляризации проходящего света. Непосредственно О. о. осуществлена с парами щелочных и щёлочноземельных металлов, атомами инертных газов в метастабильных состояниях и нек-рыми ионами. Парамагнитные атомы, особенности электронного строения к-рых исключают их прямую О. о., могут ориентироваться косвенно - при соударениях с другими, уже ориентированными атомами (спиновый о б м е н). Возможна также О. о. носителей заряда в полупроводниках. Воздействие " внутреннего" магнитного поля ориентированных электронных оболочек может приводить к ориентации магнитных моментов ядер атомов (см. Ориентированные ядра, Отрицательная температура), к-рая сохраняется значительно дольше, чем электронная ориентация (как говорят, её время релаксации больше), в связи с чем этот эффект используют для создания квантовых гироскопов. Ориентированные атомы применяют для изучения слабых межатомных взаимодействий и взаимодействий электромагнитных полей с атомами. Квантовые магнитометры с О. о. (обычно электронной) позволяют регистрировать чрезвычайно малые (~10^-8 э) изменения напряжённости магнитного поля в диапазоне от нуля до неск. сотен э. О. о. является частным случаем оптической накачки - перевода вещества в энергетически неравновесное состояние в процессах поглощения им света. Е. Б. Александров.

ОПТИЧЕСКАЯ ОСЬ линзы (вогнутого или выпуклого зеркал а), прямая линия, являющаяся осью симметрии преломляющих поверхностей линзы (отражающей поверхности зеркала); проходит через центры поверхностей перпендикулярно к ним. Оптич. поверхности, обладающие О. о., наз. осесимметричными (см. Зеркало, Линза). О. о. оптической системы - общая ось симметрии всех входящих в систему линз и зеркал.

ОПТИЧЕСКАЯ ОСЬ КРИСТАЛЛА, направление в кристалле, в к-ром свет_ распространяется, не испытывая двойного лучепреломления. Подробнее см. Кристаллооптика.

ОПТИЧЕСКАЯ ПЕЧЬ, устройство, в к-ром лучистая энергия от к.-л. источника с помощью системы отражателей фокусируется на площадку диаметром обычно 1-30 мм, а в крупных печах - до 350 мм, в результате чего на этой площадке может быть достигнута темп-ра 1000-5000 °С. О. п. широко применяются для проведения исследований физ.-хим. свойств материалов при высоких темп-pax, влияния интенсивных лучистых потоков на материалы и организмы, а также для плавки в особо чистых условиях, сварки и пайки тугоплавких материалов, выращивания монокристаллов, рафинирования цветных металлов и т. п. О. п. классифицируют в зависимости от источника лучистой энергии: солнечные печи (гелиопечи), в к-рых используется энергия солнечного излучения, и печи с искусств, источниками энергии (лампы накаливания, графитовые нагреватели, дуговые лампы, газоразрядные ксеноновые лампы сверхвысокого давления и плазменные излучатели). Кон-

струкция О. п. зависит от её назначения; во всех случаях в состав О. п. входят источник излучения, отражательное устройство, регулятор лучевого потока, с помощью к-рого изменяют и поддерживают темп-ру нагрева, и рабочая камера. Лит.: Оптические печи, М., 1969. В. М. Тымчак.

ОПТИЧЕСКАЯ ПИРОМЕТРИЯ, см. Пирометрия,

ОПТИЧЕСКАЯ ПЛОТНОСТЬ D, мера непрозрачности слоя вещества для световых лучей. Равна десятичному логарифму отношения потока излучения F₀, падающего на слой, к ослабленному в результате поглощения и рассеяния потоку F, прошедшему через этот слой: D = = lg(F ₀ /F); иначе, О. п. есть логарифм величины, обратной пропускания коэффициенту слоя вещества: D = lg(l/t). (В определении используемой иногда натуральной О. п. десятичный логарифм lg заменяется натуральным ln.) Понятие О. п. введено Р. Бунзеном; оно привлекается для характеристики ослабления оптического излучения (света) в слоях и плёнках различных веществ (красителей, растворов, окрашенных и молочных стёкол и мн. др.), в светофильтрах и иных оптических изделиях. Особенно широко О. п. пользуются для количеств, оценки проявленных фотографич. слоев как в чёрно-белой, так и в цветной фотографии, где методы её измерения составляют содержание отдельной дисциплины - денситометрии. Различают неск. типов О. п. в зависимости от характера падающего и способа измерения прошедшего потоков излучения (рис.).

Типы оптической плотности слоя среды в зависимости от геометрии падающего и способа измерения прошедшего потока излучения (в принятой в СССР сенситометрич. системе): а) регулярную оптическую плотность D_n определяют, направляя на слой по перпендикуляру к нему параллельный поток и измеряя только ту часть прошедшего потока, к-рая сохранила первоначальное направление; б) для определения интегральной оптической плотности D_Е перпендикулярно к слою направляется параллельный поток, измеряется весь прошедший поток; в) и г) два способа измерения, применяемые для определения двух типов диффу зной оптической плотности D (падающий поток - идеально рассеянный). Разность D_n - D_E служит мерой светорассеяния в измеряемом слое.

О. п. зависит от набора частот v (длин волн X), характеризующего исходный поток; её значение для предельного случая одной единственной v наз. монохроматической О. п. Регулярная (рис., а) монохроматич. О. п. слоя нерассеивающей среды (без учёта поправок на отражение от передней и задней границ слоя) равна 0, 4343 r_vl, где k_v - натуральный поглощения показатель среды, l - толщина слоя (r_vl = nсl - показатель в ур-нии Бугера - Ламберта - Вера закона; если рассеянием в среде нельзя пренебречь, r_v заменяется на натуральный ослабления показатель). Для смеси нереагирующих веществ или совокупности расположенных одна за другой сред О. п. этого типа аддитивна, т. е. равна сумме таких же О. п. отд. веществ или отд. сред соответственно. То же справедливо и для регулярной немонохроматич. О. п. (излучение сложного спектрального состава) в случае сред с неселективным (не зависящим от v) поглощением. Регулярная немонохроматич. О. п. совокупности сред с селективным поглощением меньше суммы О. п. этих сред. (О приборах для измерения О. п. см. в статьях Денситометр, Микрофотометр, Спектрозоналъная аэрофотосъёмка, Спектросенситометр, Спектрофотометр, Фотометр.)

Лит.: Гороховский Ю. Н., Левенберг Т. М., Общая сенситометрия. Теория и практика, М., 1963; Джеймс Т., Хиггинс Дж., Основы теории фотографического процесса, пер. с англ., М., 1954. Л. Н. Канарский.

ОПТИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ, связь посредством электромагнитных колебаний оптич. диапазона (как правило, 10¹³ - 10¹⁵ гц). Использование света для простейших (малоинформативных) систем связи имеет давнюю историю (см., напр., Оптический телеграф). С появлением лазеров возникла возможность перенести в оптич. диапазон разнообразные средства и принципы получения, обработки и передачи информации, разработанные для радиодиапазона. Огромный рост объёмов передаваемой информации и вместе с тем практически полное исчерпание ёмкости радиодиапазона придали проблеме освоения оптич. диапазона в целях связи исключительную важность. Осн. преимущества О. с. по сравнению со связью на радиочастотах, определяемые высоким значением оптич. частоты (малой длиной волны): большая ширина полосы частот для передачи информации, в 10⁴ раз превышающая полосу частот всего радиодиапазона, и высокая направленность излучения при входных и выходных апертурах, значительно меньших апертур антенн в радиодиапазоне. Последнее достоинство О. с. позволяет применять в передатчиках оптич. систем связи генераторы с относительно малой мощностью и обеспечивает повышенную помехозащищённость и скрытность связи.

Структурно линия О. с. аналогична линии радиосвязи. Для модуляции излучения оптич. генератора либо управляют процессом генерации, воздействуя на источник питания или на оптич. резонатор генератора, либо применяют дополнит, внешние устройства, изменяющие выходное излучение по требуемому закону (см. Модуляция света). При помощи выходного оптич. узла излучение формируется в малорасходящийся луч, достигающий входного оптич. узла, к-рый фокусирует его на активную поверхность фотопреобразователя. С выхода последнего электрич. сигналы поступают в узлы обработки информации. Выбор несущей частоты в системе О. с.- сложная комплексная задача, в к-рой должны учитываться условия распространения оптич. излучения в среде передачи, технич. характеристики лазеров, модуляторов, приёмников света, оптич. узлов. В системах О. с. находят применение два способа приёма сигналов - прямое детектирование и гетеродинный приём. Гетеродинный метод приёма, обладая рядом преимуществ, главные из к-рых - повышенная чувствительность и дискриминация фоновых помех, в технич. отношении много сложнее прямого детектирования. Серьёзным недостатком этого метода является существенная зависимость величины сигнала на выходе фотоприёмника от характеристик трассы.

В зависимости от дальности действия системы О. с. можно разделить на следующие осн. классы: открытые наземные системы ближнего радиуса действия, использующие прохождение излучения в приземных слоях атмосферы; наземные системы, использующие закрытые световодные каналы (волоконные световоды, светонаправляющие зеркально-линзовые структуры) для высокоинформативной связи между АТС, ЭВМ, для междугородной связи; высокоинформативные линии связи (гл. обр. ретрансляционные), действующие в ближнем кос-мич. пространстве; дальние космич. линии связи.

В СССР и за рубежом накоплен определённый опыт работы с открытыми линиями О. с. в приземных слоях атмосферы с использованием лазеров. Показано, что сильная зависимость надёжности связи от атмосферных условий (определяющих оптич. видимость) на трассе распространения ограничивает применение открытых линий О. с. относительно малыми расстояниями (неск. километров) и лишь для дублирования существующих кабельных линий связи, использования в малоинформативных передвижных системах, системах сигнализации и т. п. Однако открытые линии О. с. перспективны как средство связи между Землёй и космосом. Напр., с помощью лазерного луча можно передавать информацию на расстояние ~10⁸ км со скоростью до 10⁵ бит в сек, в то время как микроволновая техника при этих расстояниях обеспечивает скорость передачи только ~10 бит в сек. В принципе, О. с. в космосе возможна на расстояниях до 10¹⁰ км, что немыслимо для иных систем связи; однако построение космич. линий О. с. технически весьма сложно.