Математика. I. Определение предмета математики, связь с другими науками и техникой 10 страница

Схема устройства для магнитной записи и воспроизведения: Л - движущийся носитель; ГЗ - магнитная головка записи; ГВ - магнитная головка воспроизведения; ГС - магнитная головка стирания; ИС - источник электропитания головки стирания; УЗ - усилитель записываемых электрических сигналов; УВ - усилитель воспроизводимых электрических сигналов; K1, К2 - соответственно подающая и принимающая (магнитную ленту) катушки; Р1 Р2 - ролики, направляющие магнитную ленту Л.

Существует неск. способов М. з., различающихся: направлением намагничивания носителя, видами преобразования сигналов в каналах записи и воспроизведения и иногда подачей в обмотку записывающей головки, кроме тока сигнала, дополнит, постоянного или переменного тока подмагничивания (для достижения почти полной пропорциональности между намагниченностью носителя и силой тока сигнала). Так, напр., в магнитофонах подмагничивание носителя при записи осуществляется током с частотой 40-200 кгц (высокочастотное подмагничивание). В этом случае процесс записи становится процессом безгистерезисного намагничивания носителя полем записываемых сигналов и устраняются искажения, связанные с кривизной обычной (гистерезисной) характеристики ферромагнетика. Преимущество М. з. заключается в простоте аппаратуры, моментальной готовности записи, практич. неизнашиваемости сигналограммы и возможности многоразового использования носителя. К недостаткам М. з. относятся её невидимость, что в нек-рых случаях (напр., в звуковом кино) затрудняет монтаж сигналограммы, искажения информации из-за относительно больших шумов, возникающих от магнитной и механич. неоднородности носителя, и копирэффекта. Копии магнитных сигналограмм изготавливаются либо перезаписью (иногда на повышенной скорости), либо контактным копированием в тепловом или магнитном поле. Осн. направлением развития М. з. является совершенствование носителя с целью повышения плотности записи и увеличения её достоверности.

Лит.: физические основы магнитной звукозаписи, М., 1970; Техника магнитной видеозаписи, М., 1970. В. Г. Корольков.

МАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ, вектор магнитной индукции В, основная характеристика магнитного поля (см. Индукция электрическая и магнитная). Единицей М. и. в Международной системе единиц служит тесла (тл), в СГС системе единиц - гаусс (гс), 1 тл = 10⁴ гс. Магнитометры, применяемые для измерения М. и., называют т е с л а м е т р а м и.

МАГНИТНАЯ ЛЕНТА, носитель магнитной записи, представляющий собой тонкую гибкую ленту, состоящую из основы и магнитного рабочего слоя. Рабочие свойства М. л. характеризуются её чувствительностью при записи и искажениями сигнала в процессе записи и воспроизведения. Наиболее широко применяется многослойная М. л. с рабочим слоем из игольчатых частиц магнитно-твёрдых порошков гамма-окиси железа (у-Fе₂О₃), двуокиси хрома (СrО₂) и гамма-окиси железа, модифицированной кобальтом, ориентированных обычно в направлении намагничивания при записи. В 1973 фирмой " Филипс" (Нидерланды) разработан высококачественный порошок с очень мелкими игольчатыми частицами железа. В качестве основы М. л. используются полиэтилен-телефталатная (лучшая), поливинилхло-ридная, ди- и триацетатная плёнки. Рабочий слой наносится на основу в виде магнитного лака, состоящего из магнитного порошка, связующего вещества, растворителя, пластификатора и различных добавок, улучшающих качество М. л. После нанесения магнитного лака и его затвердевания М. л. сматывается в рулоны, а затем разрезается на полосы нужной ширины. Для улучшения качества поверхности рабочего слоя М. л. каландрируют или полируют. М. л. желательно хранить в помещении с кондиционированным и обеспыленным воздухом при темп-ре 20 ± 5 °С и относит, влажности 60 ± 5%. Для работы в особо тяжёлых климатич. условиях применяют металлич. или биметаллич. М. л.

Ширина и толщина М. л. зависят от её назначения. В звукозаписи используют М. л. шириной 3, 81 и 6, 25 мм и толщиной 9, 12, 18, 27, 37 и 55 мкм (кассетные и катушечные бытовые магнитофоны, студийные магнитофоны). Видеозапись осуществляется на М. л. шириной 50, 8 и 25, 4 мм и толщиной 37 мкм (студийные видеомагнитофоны), 6, 25 и 12, 7 мм при толщине 37 мкм (бытовые видеомагнитофоны). В запоминающих устройствах применяют М. л. шириной 12, 7 мм и толщиной 37 мкм (в ЭВМ первого " поколения" использовались также М. л. шириной 19, 05 и 35 мм при толщине св. 50 мкм). В измерит, аппаратуре применяются М. л. шириной 6, 25 мм и толщиной 18 мкм, а также 12, 7 и 25, 4 мм и толщиной 37 мкм. В кино используют перфорированные М. л. шириной 35 мм и толщиной 150 мкм. В СССР тип М. л. обозначается комбинацией из пяти элементов: первый элемент - буква, обозначает назначение (напр., А - звукозапись; Т - видеозапись и т. д.); второй элемент - цифра (от О до 9), указывает на материал основы; третий элемент - цифра (от 0 до 9), обозначает толщину М. л. (напр., 2 - 18 мкм, 3 - 27 мкм и т. д.); четвёртый элемент - цифра (от 01 до 99), обозначает технологич. разработку; пятый элемент - ширина М. л. в мм. Иногда ставят шестой дополнит, буквенный индеке: П - для перфорированных М. л.; Р - для М. л. к студийным магнитофонам; Б - для М. л. к бытовым магнитофонам. Напр., А-4402-6 обозначает М. л. для звукозаписи на лавсановой основе, толщиной 37 мкм, шириной 6, 25 мм (технологич. разработка - 02). Разрабатываются металлизированные М. л. с тонким рабочим слоем из сплавов Со - Ni, Со - Р, Со - N -Р и Со - W, нанесённым электроосаждением, химич. восстановлением или напылением в вакууме.

Лит.: М а з о Я. А., Магнитная лента, М., 1968; Каган Б. М., Адасько В. И., Пурэ Р. Р., Запоминающие устройства большой емкости, М., 1968. Я. А. Мазо, Д. П. Брунштейн.

МАГНИТНАЯ ОБРАБОТКА водных систем, изменение свойств технич. воды, водных растворов и суспензий после их протекания сквозь магнитные поля. Впервые М. о. была применена в Бельгии (1945) для уменьшения образования накипи в паровых котлах. Впоследствии сов. учёными было установлено, что М. о. изменяет мн. коллоидно-хим. процессы. Так, она ускоряет коагуляцию взвесей, смачивание водой твёрдых поверхностей, адсорбцию поверхностно-активных веществ, процессы кристаллизации и растворения. С помощью М. о. можно уменьшать образование различных отложений на твёрдых поверхностях (напр., накипи различных солей). В промышленности для этой цели применяются тысячи магнитных аппаратов. Путём М. о. улучшаются очистка воды от взвесей, процессы обогащения полезных ископаемых, повышаются пластичность бетонной смеси и прочность бетона, кирпича и др. изделий из вяжущих веществ. Обработанная вода изменяет свои биологич. свойства.

М. о. осуществляется с помощью аппаратов, состоящих из неск. пар постоянных магнитов или электромагнитов, между полюсами к-рых протекают водные системы. Эффективность М. о. зависит гл. обр. от напряжённости и градиента напряжённости магнитного поля, скорости течения, состава жидкой фазы водной системы. Изменение свойств в результате М. о. вызвано воздействием магнитных полей на примеси, содержащиеся в водной системе.

Лит.: Вопросы теории и практики магнитной обработки воды и водных систем, М., 1971. В. И. Классен.

МАГНИТНАЯ ПОСТОЯННАЯ, коэффициент пропорциональности n₀, появляющийся в ряде формул магнетизма при записи их в рационализованной форме (в Международной системе единиц). Так, индукция В магнитного поля и его напряжённость Н связаны в вакууме соотношением В = n_оН, где n_о=4Пи*10^-7 гн/м а ~1, 26-10^-6 гн/м.

МАГНИТНАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ, физическая величина, характеризующая связь между магнитной индукцией В и магнитным полем Н в веществе. Обозначается д, у изотропных веществ n = В/Н (в СГС системе единиц) или д = В/n_оН (в Международной системе единиц СИ, n_о- магнитная постоянная). У анизотропных тел (кристаллов) М. п.- тензор. М. п. связана с магнитной восприимчивостью и соотношением д, = 1 + 4Пи*n (в СГС системе единиц) или ц = 1 + и (в ед. СИ), д измеряется в безразмерных единицах. Для физич. вакуума x = 0 и n = 1.

У диамагнетиков x < 0 и n < 1, у парамагнетиков и ферромагнетиков х> 0 и n > 1. В зависимости от того, измеряется ли ц ферромагнетиков в статич. или переменном магнитном поле, её наз. соответственно статической или д и-намической М. п. Значения этих М. п. не совпадают, т. к. на намагничивание ферромагнетиков в переменных полях влияют вихревые токи, магнитная вязкость и резонансные явления. М. п. ферромагнетиков сложно зависит от Н, для описания этой зависимости вводят понятия дифференциальной, начальной и максимальной М. п. (см. Магнитная восприимчивость).

Лит.: ВонсовскийС. В,, Магнетизм, М., 1971. С. В. Вонсовский.

МАГНИТНАЯ РАЗВЕДКА, магниторазведка, геофизич. метод разведки, основанный на различии магнитных свойств горных пород. Применяется на всех этапах геологич. исследований и включает: измерения напряжённости геомагнитного поля или его элементов (см. Земной магнетизм); построение магнитных карт; геологич. истолкование результатов измерений, опирающееся на определения магнитных характеристик горных пород.

М. р. изучает магнитные аномалии, создаваемые геологич. телами, намагниченными современным (индуцированная намагниченность) и древним (остаточная намагниченность) магнитными полями Земли. Намагниченность горных пород определяется наличием в них ферромагнитных минералов (магнетит, пирротин). Особенно интенсивные магнитные аномалии создают изверженные породы основного и ультраосновного составов, магнетитовые железные руды и др. Измерения при М. р. производятся на поверхности Земли, с самолётов или вертолётов (аэромагнитная съёмка), с движущихся судов (гидромагнитная съёмка или морская М. р.), в горных выработках (подземная М. р.), в буровых скважинах (скважинная М. р.). Для измерений применяются различные магнитометры. Чаще всего измеряются относительные значения (приращения в пространстве) вертикальной составляющей напряжённости магнитного поля Земли Z (наземные съёмки), реже - горизонтальной составляющей Н, а при аэромагнитных и гидромагнитных съёмках - модуль вектора полной напряжённости геомагнитного поля Т или его приращение T. При М. р. приходится учитывать вариации магнитные. Наземные съёмки, как правило, производятся по прямолинейным профилям, при соотношении расстояний между профилями и точками наблюдений на них от 10: 1 до 1: 1. При аэромагнитной и гидромагнитной съёмке измерения производятся непрерывно или дискретно в движении вдоль сети прямолинейных, а иногда криволинейных (в горной местности) профилей.

В результате интерпретации данных М. р. определяют глубину и др. элементы залегания намагниченных тел в земной коре, к-рые служат источниками аномального магнитного поля. М.р. самостоятельно, а также в комплексе с др. геофизич. и геологич. методами, применяется для изучения регионального глубинного строения земной коры, в т. ч. для определения глубины залегания фундамента платформ (при поисках нефти и газа); геологического картирования поисков магнитных разновидностей железных руд, а также рудных и нерудных месторождений, связанных с основными и ультраосновными породами (никель, хром, титан, алмазы и др.); цветных, редких и благородных металлов, руды к-рых содержат акцессорные магнитные минералы (свинец, олово, россыпные золото и платину и др.); рудных скарновых месторождений, обогащённых, как правило, магнетитом (железо, вольфрам, молибден, медь и др.); месторождений пьезооптич. минералов (пьезокварц, исландский шпат, оптич. флюорит), связанных с магнети-товой минерализацией, зонами дробления и интрузиями ультраосновных пород; алюминиевых руд, если они представлены магнитными разновидностями бокситов,

При разведке жел. руд М. р. в сочетании с измерениями магнитной восприимчивости пород в горных выработках и буровых скважинах позволяет уточнять положение железорудных тел, а также оценивать процентное содержание магнитного железа в рудах.

М. р. зародилась в 17 в., когда в Швеции Д. Тиласом был изобретён прибор для поисков магнитных руд - шведский горный компас. В России первые магнитные наблюдения с компасом для поисков жел. руд осуществлены в сер. 18 в. на Урале, где была открыта гора Магнитная. В 20-х гг. 19 в. в США и Канаде производились поиски сильномагнитных руд с помощью стрелочного инклинатора. По инициативе Д. И. Менделеева в 1899 на Урале проведены магниторазведочные работы, в результате к-рых оконтурен ряд железорудных залежей. С помощью М. р. открыты железорудные месторождения Курской магнитной аномалии. В 1922 на основе идей советского геолога А. Д. Архангельского магнитные съёмки начали применять для изучения глубинного геологич. строения - фундамента платформ, перекрытого толщами осадочных пород. В 1936 сов. геофизик А. А. Логачёв создал (совместно с А. Т. Майбородой) первый в мире аэромагнитометр и разработал методику аэромагнитной съёмки. В 50-х и 60-х гг. 20 в. в Финляндии, Швеции и СССР разработаны аппаратура и методика М. р. в буровых скважинах.

Лит.; Логачев А. А., Магниторазведка, 3 изд., Л., 1968; Федынский В. В., Разведочная геофизика, 2 изд., М., 1967; Магниторазведка, М., 1969 (Справочник геофизика, т. 6). В. Е. Никитский.

МАГНИТНАЯ СТРУКТУРА атомная, периодическое пространственное расположение и ориентация атомных магнитных моментов в магнитоупорядоченном кристалле (ферро-, ферри- или антиферромагнетике). Атомную М. с. следует отличать от доменной магнитной структуры, определяемой характером и взаимным расположением доменов. Периодичность расположения атомных магнитных моментов в пространстве определяется кристаллич. структурой вещества. За взаимную ориентацию моментов ответственно обменное взаимодействие электрич. природы, за их общую ориентацию относительно кристаллографич. осей - силы магнитной анизотропии. Более сложные (и слабые) типы магнитного взаимодействия могут усложнять атомную М. с. (см. Метамагнетик). Различают два основных класса магнитных веществ, связанных с определённой атомной М. с.: вещества с ненулевым суммарным макроскопич. магнитным моментом М (М не равно 0) и вещества с М = 0. Первому случаю соответствует ферромагнитная М. с. (рис. 1, а): магнитные моменты всех атомов выстраиваются вдоль одного направления (оси лёгкого намагничивания), которое может быть различным у разных кристаллов. Второму случаю соответствует антиферромагнитная М. с. (рис. 1, б): у каждого магнитного момента в ближайшем окружении имеется компенсирующий момент, ориентированный строго антипараллельно. В зависимости от характера ближайшего окружения могут осуществляться различные антиферромагнитные М. с. (напр., структуры, показанные на рис. 1, б, в и г). Антиферромагнитные М. с. могут иметь периоды большие, чем периоды атомной структуры, в целое число раз. Иногда осуществляются антиферромагнитные М. с. с ориентацией магнитных моментов вдоль двух или трёх осей и ещё более сложные - зонтичные, треугольные и др. (рис. 1, д, е).

Рис. 1. Типы магнитных структур: а - ферромагнитная, периоды атомной а и магнитной а_м элементарных ячеек совпадают; б, в и г - антнферромагнитные структуры, Дм в нек-рых направлениях в два раза больше а; д - треугольная; е - зонтичная; ж - ферримагнитная; з - слабоферромагнитная, угол склонения на рисунке сильно увеличен.

Близки к антиферромагнитной М. с. ферри магнитные структуры с М не равно 0. Они имеют место, когда антиферромагнитная М. с. образуется атомами или ионами с разными по величине магнитными моментами (рис. 1, ж). При этом значение М определяется величиной разности моментов двух магнитных подрешёток (систем одинаково ориентированных магнитных моментов). Другой случай осуществляется в слабых ферромагнетиках: наличие дополнительных сил межатомного воздействия приводит к неколлинеарности магнитных моментов и появлению суммарной ферромагнитной составляющей (рис. 1, з). См. Слабый ферромагнетизм.

Более сложный (дальнодействующий) характер межатомного взаимодействия в нек-рых случаях приводит к установлению геликоидальных М. с. В последних магнитные моменты соседних атомов повёрнуты друг относительно друга так, что концы изображающих их векторов лежат на одной спиральной линии. В зависимости от величины проекции магнитных моментов на направление оси спирали различают неск. видов геликоидальных М. с. (рис. 2). Существенное отличие геликоидальных М. с. от остальных М. с. заключается в том, что в общем случае шаг спирали несоизмерим с соответствующим периодом кристаллич. решётки и, кроме того, зависит от темп-ры.

Полная классификация М. с. основывается на теории магнитной симметрии, учитывающей не только расположение, но и ориентацию атомных магнитных моментов в кристалле. В число преобразований магнитной симметрии, кроме обычных поворотов вокруг осей симметрии, отражения в плоскостях симметрии и трансляций, дополнительно входит преобразование К, изменяющее направления магнитных моментов на противоположные. Введение преобразования R увеличивает число классов симметрии с 32 до 122, а число пространственных групп симметрии - с 230 до 1651. Вещества, обладающие М. с., описываются теми группами магнитной симметрии, в к-рые R входит в виде произведений с обычными элементами симметрии кристаллов.

Рис. 2. Примеры спиральных магнитных структур (А - период спирали): а - простая спираль с нулевым значением проекции магнитного момента на ось спирали; б - ферромагнитная (коническая) спираль с постоянным значением проекции магнитного момента на ось спирали.

М. с. кристалла и его физ. (в первую очередь магнитные) свойства тесно взаимосвязаны. Поэтому косвенные суждения о М. с. могут быть высказаны на основе данных об этих физ. свойствах вещества. Прямые данные о М. с. кристаллов позволяет получить магнитная нейтронография. Со времени первой работы в этой области (1949) нейтронографически установлена М. с. более тысячи различных металлов, сплавов и хим. соединений. Для установления М. с. может быть использован также ядерный гамма-резонанс (Мёссбауэра эффект).

Лит.: И з ю м о в Ю. А., Озеров Р. П.. Магнитная нейтронография. М., 1966: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Коп цик В. А., Шубниковские группы, М., 1966. Р. П. Озеров.

МАГНИТНАЯ СЪЁМКА, систематические измерения элементов земного магнетизма и составление по данным измерений магнитных карт. Различают общую и детальную М. с. Общая М. с., осуществляемая на больших площадях при сравнительно редкой сети пунктов измерения (отстоящих на десятки и сотни км), позволяет изучить основные закономерности распределения геомагнитного поля. Карты, составленные на основе общей М. с., необходимы для морской и воздушной навигации, обнаружения значительных магнитных аномалий, изучения векового хода элементов земного магнетизма. Детальная М. с. с расстоянием между пунктами (маршрутами) измерений от 1 м до неск. км служит гл. обр. для геологич. картирования и поиска рудных месторождений (см. Магнитная разведка).

При М. с. обычно измеряют модуль вектора полной напряжённости геомагнитного поля, однако для целей геологической разведки часто ограничиваются относит, определением вертикальной составляющей геомагнитного поля. М. с. осуществляют различного типа магнитометрами, устанавливаемыми на спутниках, самолётах (см. Аэромагнитная съёмка), немагнитных судах и наземных видах транспорта. Непрерывные наблюдения за изменениями геомагнитного поля с течением времени (за вековым ходом поля) проводятся сетью магнитных обсерваторий.

Лит.: Яновский Б. М., Земной магнетизм, [3 изд.]. т. 1, Л., 1964.

МАГНИТНАЯ ТЕКСТУРА, см. Текстура магнитная.

МАГНИТНАЯ ТЕРМОМЕТРИЯ, метод измерения температур, применяемый в основном ниже 1К. В М. т. термометрическим свойством служит магнитная восприимчивость х парамагнетика. Для М. т. подбирают парамагнетики, у к-рых х простейшим образом зависит от темп-ры: X = С/Т (см. Кюри закон). По измеренному в слабом внешнем магнитном поле значению х и известной для данного парамагнетика постоянной Кюри С может быть определена т. н. магнитная темп-pa Т*. В области темп-р, в к-рой выполняется закон Кюри, Т* совпадает с термодинамич. темп-рой Т. При понижении темп-ры закон Кюри перестаёт быть точным и Т* может заметно отличаться от Т. Практически магнитную темп-ру переводят в термодинамич. по таблицам и кривым, составленным на основании тщательных исследований зависимости восприимчивости х парамагнитных солей от темп-ры (см. Магнитное охлаждение).

Лит.: физика низких температур, пер. с англ.. под общ. ред. А. И. Шальникова, М., 1959, гл. 7; Мендельсон К., На пути к абсолютному нулю, пер. с англ., М.. 1971.

МАГНИТНАЯ ТОНКАЯ ПЛЁНКА, поли- или монокристаллич. слой ферромагнитного металла, сплава или магнитного окисла (феррита и др.) толщиной от 0, 01 до 10 мкм. М. т. п. находит применение в качестве запоминающих элементов в вычислит, технике (см. Запоминающее устройство) и индикаторов при физич. исследованиях. Металлич. плёнки получают вакуумным напылением или электролитическим осаждением металла на подложку (сплошным слоем или отдельными " пятнами"), окисные - с помощью хим. реакций и другими методами. Толщины М. т. п. сравнимы с равновесными размерами магнитных доменов. Малая толщина магнитных плёнок препятствует возникновению в них при перемагничивании значит, токов индукции (вихревых токов). Перечисленные и др. особенности М. т. п. приводят к отличию их физ. свойств от свойств массивных образцов.магнитных материалов.

У металлич. М. т. п. толщиной ~0, 1 мкп намагниченность однородна по толщине ц ориентируется в их плоскости.

Изготовленные в магнитном поле, такие плёнки обладают значит, магнитной анизотропией, осью лёгкого намагничивания, направленной вдоль поля, и прямоугольной петлей гистерезиса.

Значение коэрцитивной силы Н_с (порогового поля перемагничивания) у плёнок из пермаллоя (80-82% Ni, остальное Fe) толщиной 0, 1-10 мкм составляет 0, 2 - 2 а/см.

Важным свойством М. т. п., применяемых в вычислительной технике, является быстрота их перемагничивання. Пермаллоевые М. т. п. способны в импульсных полях ~10 а/см перемагничи-ваться за 10^-9 сек (быстрее др. магнитных материалов), скорость перемагничивания здесь уже частично ограничена инерционными свойствами элементарных носителей магнитного момента (спинов).

У М. т. п. обнаружены особенности в ферромагнитном резонансе и в гальваномагнитных свойствах; при перемагничивании М. т. п. за 10^-9 сек в ней возникает инверсия населённостей магнитных ядерных уровней и возможен мазерный эффект (см. Мазер).

У металлич. М. т. п. толщиной ~10 мкч получено особое пернодич. распределение намагниченности с частичным её выходом из плоскости плёнки - полосовая доменная структура. Поле, необходимое для её перестройки, составляет у пермаллое-вых плёнок 10-100 а! см и уменьшается при нагреве, в частности, световым лучом. М. т. п. из сплава Mn - Bi намагничиваются по нормали к поверхности, диаметр независимо намагничиваемых участков может быть снижен до 1 мкм. Плёнки и более толстые слои окислов редкоземельных металлов прозрачны для видимого света, что важно для изучения процессов их намагничивания и технич. применений.

На М. т. п. осуществляются запоминающие и логич. устройства, основанные на управлении поворотом намагниченности отд. плёночных элементов или участков плёнки, на смещении доменных границ, изменении параметров полосовой доменной структуры и т. д. Запись информации и её неразрушающее считывание возможны как посредством подаваемых по проводникам электрич. сигналов, так и световым лучом. В распространённых запоминающих устройствах матричного типа используется наличие у М. т. п. с прямоугольной петлей гистерезиса двух устойчивых антипараллельных направлений намагниченности, соответствующих записи " О" и " 1" в двоичной системе счисления (1 бит информации). Установленное записывающим сигналом направление намагниченности определяет полярность сигнала при считывании и, следовательно, характер записанной информации (" О" или " 1"). В таких устройствах наряду с одно- и многослойными плоскими пермаллоевыми М. т. п. применяются цилиндрич., наносимые непосредственно на провода. Плотность записи информации достигает 100 бит/мм². Низкокоэрцитивные М. т. п. применяются также в сочетании со слоями редкоземельных магнитных окислов, ферритов-гранатов и др., толщиной до 100 мкм, в к-рых могут быть созданы цилиндрич. домены с намагниченностью, нормальной к поверхности слоя. На 1 мм² такой плёнки может расположиться до 600 доменов, что перспективно для дальнейшей миниатюризации и увеличения быстродействия вычислит, машин. Плёнки с полосовой доменной структурой используются для оптич. записи изображений, в частности голографической (см. Голография).

Лит.: Суху Р., Магнитные тонкие пленки, пер. с англ., М., 1967; Б ^: а р д и ж В. В., Магнитные элементы цифровых вычислительных машин, М., 1967; физика магнитных плёнок, Иркутск, 1968; Колотов О. С., Погожее В. А., Телеснин Р. В., Методы и аппаратура для исследования импульсных свойств тонких магнитных пленок, М., 1970; Фотографирование на магнитные плёнки, М., 1971; " Изв. АН СССР, Серия физика", 1972, т. 36, № 7; Крайзмер Л. П., Быстродействующие ферромагнитные запоминающие устройства, М.- Л., 1964; " Institute of Electrical Electronics Engineers. Transactions on Magnet", 1965-72, v. 1-8. К. М. Поливанов, А. Л. Фрумкин.

МАГНИТНАЯ ЦЕПЬ, последовательность магнетиков, по к-рым проходит магнитный поток. Понятием М. ц. широко пользуются при расчётах электрич. машин, трансформаторов, постоянных магнитов, электромагнитов, реле, магнитных усилителей, электроизмерительных и др. приборов. В технике распространены как М. ц., в к-рых магнитный поток практически полностью проходит в ферромагнитных телах (замкнутые М. ц.), так и М. ц., включающие, помимо ферромагнетиков, диамагнитные среды (напр., воздушные зазоры). Если магнитный поток возбуждается в М. ц. постоянными магнитами, то такую цепь наз. поляризованной. М. ц. без постоянных магнитов наз. нейтральной, магнитный поток в ней возбуждается током, протекающим в обмотках, охватывающих часть или всю М. ц. В зависимости от характера тока возбуждения различают М. ц. постоянного, переменного и импульсного магнитных потоков. Вследствие полной формальной аналогии электрич. и магнитных цепей к ним применим общий математич. аппарат. Напр., для М. ц. аналогом Ома закона служит формула F = Ф*R_m, где Ф - магнитный поток, R_m - магнитное сопротивление, F - магнитодвижущая сила. К М. ц. применимы Кирхгофа правила и т. д. Существует, однако, и принципиальное различие между М. ц. и электрической цепью: в М. ц. с неизменным во времени потоком Ф не выделяется Джоулево тепло (см. Джоуля - Ленца закон), т. е. нет рассеяния электромагнитной энергии.

Лит.: Калашников С. Г., Электричество, М., 1956 (Общий курс физики, т. 2); Поливанов К. М., Ферромагнетики, М.- Л., 1957.

МАГНИТНОЕ НАСЫЩЕНИЕ, состояние парамагнетика или ферромагнетика, при к-ром его намагниченность J достигает предельного значения J_{бесконечность} - намагниченности насыщения, не меняющейся при дальнейшем увеличении напряжённости намагничивающего поля. В случае ферромагнетиков J_{бесконечность} достигается при окончании процессов т. н. технич. намагничивания: а) роста доменов с магнитным моментом, ориентированным по оси лёгкого намагничивания, в результате процесса смещения границ доменов; 6) поворота вектора намагниченности образца в направлении намагничивающего поля (т. н. процесса вращения); и парапроцесса - увеличения под действием сильного внешнего поля числа спинов, ориентированных по полю, за счёт спинов, имеющих антипараллельную ориентацию. На практике обычно получают технич. М. н. (при 20 ^оС в полях от неск. э до ~10⁴ э), т. к. для осуществления парапроцесса (вдали от Кюри точки) требуются очень сильные поля. В случае парамагнетиков состояние, близкое к М. н., достигается в полях ~10 кэ (~10³ ка/м) при темп-pax ~1К.

Лит.: Киренский Л. В., Магне-тизм, 2 изд., М., 1967; Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.

МАГНИТНОЕ ОБОГАЩЕНИЕ, способ отделения полезных минералов от пустой породы и вредных примесей, основанный на действии магнитного поля на минеральные частицы, обладающие различной магнитной восприимчивостью. Создание первых магнитных сепараторов относится к 18 в., а совершенствование и пром. применение - к 1892-1906 (Швеция и др.). В России первый магнитный сепаратор сконструирован в 1911; их серийное изготовление и сооружение фабрик для М. о. началось только в годы Сов. власти. В СССР на обогатит, фабриках с помощью М. о. ежегодно перерабатывается ок. 500 млн. т полезных ископаемых (1973). Исходные материалы для прямого М. о.: бедные железные руды (гл. обр. магнетитовые), марганцевые, титановые (содержащие ильменит и титаномагнетит), вольфрамовые (вольфрамитовые) и нек-рые др. полезные ископаемые, при этом в магнитную фракцию (магнитный концентрат) выделяются ценные минералы. В результате М. о. содержание полезного компонента увеличивается в неск. раз и составляет в магнитных концентратах 95% и более, а содержание вредных Примесей значительно снижается. Доля (извлечение) полезного минерала, переходящего в концентрат (магнитную фракцию), обычно не менее 75% от исходного его количества, а для сильномагнитных - может быть более 95%. Различают М. о., при к-ром магнитные или сильномагнитные минералы под действием магнитного поля выделяются в магнитную фракцию, а слабомагнитные или немагнитные минералы - в немагнитную.