Студопедия

Главная страница Случайная страница

Разделы сайта

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника






Качественный анализ модового состава волоконных светодиодов






 

Такой анализ проводится для определения причины появления модовых шумов в волоконно-оптической линии связи и при исследовании модового состава излучения в волоконных световодах по распределению их в поперечном сечении.

Оптические волны, падающие на границу раздела сердцевина - оболочка под углом q > qК называются направляемыми. Более строгий анализ показывает, что процесс их распространения возможен при выполнении дополнительного условия фазового самосогласования. Это условие «выбирает» из всех возможных зигзагообразных путей только некоторые. В результате направляемые волны образуют дискретный спектр, каждой составляющей которого соответствует своя, свойственная только ей, структура поля (закон изменения составляющих электромагнитного поля в поперечном сечении световода). В литературе такая составляющая спектра носит название «собственных волн световода», «типов волн» или «мод».

Особенностью процесса распространения волн по световоду является то, что зигзагообразный путь, проходимый волнами, различен. Более того, форма пути зависит от длины волны источника, возбуждающего световод. Следовательно, отрезок световода конечной длины каждая мода будет проходить за различное время. С точки зрения передачи информации по волоконной линии, этот процесс порождает ее искажения за счет волноводной дисперсии - каждая составляющая этого спектра проходит отрезок волновода за различное время и на его выходе между ними возникают неустранимые фазовые сдвиги.

Количество мод, распространяющихся по световоду, связано, прежде всего, с размерами его поперечного сечения. Условно световоды можно разделить на:

– многомодовые (W» 50мкм);

– одномодовые (W» 10мкм).

Наличие большого числа мод в световоде без принятия специальных мер приводит к появлению специального источника шумов в волоконной линии (модовый шум).

На практике используются два типа источников:

– когерентный (лазер, лазерный диод);

– некогерентный (светоизлучающий диод).

При работе волокна совместно с лазером на выходном торце волокна все моды имеют за счет когерентности источника стабильное значение фазового набега. В результате они интерференционно складываются, образуя известную «спекл-картину». Если световод многомодовый, то она достаточно сложна и представляет собой практически случайное чередование темных и светлых областей. Качественно она показана на рис. 3.

За счет любого, сколь угодно малого, изменения характеристик распространения волн по волокну (колебания температуры, механическая деформация и др.) «спекл-картина» на торце световода меняется. Поскольку именно она наблюдается на чувствительной площадке фотоприемника, регистрирующего оптический сигнал, этот процесс и вносит дополнительный источник шума.

Рисунок 3. Интерференционная «спекл-картина» на выходном торце оптического волокна

 

Подобный процесс не будет наблюдаться, если используется некогерентный источник возбуждения. При этом моды на выходном торце волокна уже не когерентны и не могут интерферировать. Они складываются по мощности, образуя равномерную засветку чувствительной площадки фотоприемника. Распределение интенсивности этой засветки не подвержено никаким случайным изменениям.

Второй вариант, устраняющий «модовый шум» в волоконной линии - использование одномодового световода. При этом картинка засветки также стабильна, поскольку она образуется только одной модой, распространяющейся по световоду. Интерференции и в этом случае нет.

Для выявления картины модового состава излучения в световоде используется получение картины на экране монитора с помощью телекамеры расположенной напротив выходного торца световода. Для анализа световой картины используется осциллограмма выделенной строки изображения, по которой можно определять количественные характеристики.

 

3.2 ИССЛЕДОВАНИЯ ЧИСЛОВОЙ АПЕРТУРЫ ВОЛОКОННЫХ СВЕТОДИОДОВ

 

Волоконный световод является главным элементом любой оптической системы связи. Вдоль него распространяются оптические волны и благодаря малому затуханию обеспечивается передача информации на расстояния до 100км без ретрансляции.

С электродинамической точки зрения волоконный световод представляет собой разновидность диэлектрического волновода круглого сечения. Его эскиз приведен на рис.4, где указаны основные его параметры:

– диаметр сердцевины W;

– диаметр оболочки D;

– коэффициент преломления сердцевины n1;

– коэффициент преломления оболочки n2.

Распространение волн в таком световоде возможно за счет явления полного внутреннего отражения, возникающего на границе раздела сердцевина - оболочка. Для этого необходимо обеспечить условие n1 > n2. На практике величина скачка коэффициента преломления n= n1 - n2 » 10-2¸ 103.

Рисунок 4. Волоконный световод

 

Качественный анализ процесса распространения волн по световоду можно проводить, используя законы геометрической оптики. Плоская волна падает на границу раздела сердцевина- оболочка под углом q. Если он превышает критическое значение qК (угол полного внутреннего отражения), то волна распространяется вдоль световода без потерь по сложному зигзагообразному пути (рис.5).

Рисунок 5. Ход лучей в сердцевине волоконного световода

 

Для того, чтобы волны испытывали полное внутреннее отражение необходимо, чтобы на торец световода (рис.5) они падали под углами не превышающими некоторое значение j. Последнее определяется параметрами световода n2 и n1. Величина NA=sinj носит название числовой апертуры и является одним из основных параметров оптического волокна.

Под числовой апертурой NA волоконного световода понимается синус угла φ, под которым луч света, падающий на его торец, испытывает полное внутреннее отражение на границе раздела сердцевина – оболочка. Для ее экспериментального определения исследуется расходимость излучения из торца световода. На рисунке 6 показан ход крайних лучей, выходящих из торца возбужденного световода. Угол φ, который они составляют с осью световода и определяет значение числовой апертуры NA.

Рисунок 6. Ход крайних лучей, выходящих из торца возбужденного световода

 

Для измерения числовой апертуры анализируется излучение из торца возбужденного источником ЛД (рисунок 6) световода. Выходной торец находится в поле зрения телекамеры и на экране монитора возникает его изображение. Выделение строки изображения с помощью телевизионного осциллографа позволяет анализировать распределение интенсивности в его поперечном сечении.

На рисунке 7 показан торец световода С и лучи 1, 2, ограничивающие световой конус, в котором концентрируется излучение, выходящее из него.

Лучи попадают на матрицу ПЗС (М на рисунке 7) телекамеры, с помощью которой формируется телевизионный сигнал. На рисунке 7 отмечен диаметр светового пятна t, соответствующий излучению из торца световода на расстоянии F от его торца и горизонтальный размер матрицы T.

Изображение проекции светового конуса на матрицу М наблюдается на экране монитора в виде светлого пятна. С помощью осциллографа и блока выделения строки может быть выделена одна из строк телевизионного сигнала. Примерный вид осциллограммы, соответствующей строке, которая приходится на середину пятна, показан на рисунке 7. Диаметру пятна соответствует размер t, отмеченный на осциллограмме. Горизонтальному размеру матрицы D соответствует на осциллограмме расстояние между соседними строчными гасящими импульсами T. Размер D для используемой в макете телекамеры известен и составляет D = 5мм. Поэтому может быть определен реальный размер пятна D путем измерений по осциллограмме величин t и T:

 

d = t D/T. (1)

Рисунок 7. Изображение проекции светового конуса на матрицу М

 

Значение числовой апертуры вычисляется из элементарных тригонометрических соображений по измеренному значению расстояния:

NA = SIN(φ) = d/(√ (d2 + D2)). (2)

 

 

3 ИЗМЕРЕНИЕ УДЕЛЬНОГО КОЭФФИЦИЕНТА ЗАТУХАНИЯ НА ИЗОГНУТОМ УЧАСТКЕ СВЕТОВОДА

 

Исследование влияния внешних факторов можно проводить на базе узла измерения потерь (УИП) приведенного на рис.2.

Рассмотрим методику определения потерь на изгибе световода. Световод закреплен на двух фиксаторах (2), а затем пропущен между подвижными и неподвижными стойками скремблера. Перемещение подвижных стоек вверх приводит к изгибу световода.

Радиус изгиба совпадает с радиусом стойки, а длина изогнутого участка изменяется при движении стоек.

Перемещение подвижной стойки 2 отмечается по шкале микрометрического винта (9). Для известного диаметра стойки Д и расстояния между стойками d=20 мм. Длина изогнутого участка может быть определена следующим образом из пояснений к рисунку 8.

Две окружности представляют собой вид сверху на правую неподвижную и центральную передвигаемую стойки. Линия ВАВ1 соответствует неизогнутому отрезку световода, заключенному между ними и является касательной к окружностям в точках В и В1. Расстояние между центрами стоек по горизонтали OS = d = 10мм, расстояние между центрами стоек по вертикали O1S = L определяется в процессе измерений. ВО = В1О1 = D/2 – радиус стойки.

Длина изогнутого участка световода определяется длинами дуг окружностей ВС и В1С1 (рис.11). Легко понять, что они одинаковы, поэтому полная длина изгиба, определяемая всеми тремя стойками равна 4*ВС.

Рисунок 8. Определение длины изогнутого участка световода

 

Для расчетов следует определить угол ВОС. Из элементарных тригонометрических соотношений следует:

ВОС = ОGB = B1AO1 + O1AG1;

B1AO1 = arcsin((D/(L2 +d2)1/2);

O1AG1 = arctg(L/d).

Окончательно, полная длина изогнутого участка l определится выражением:

l =2 D (arcsin((D/(L2 +d2)1/2) + arctg(L/d)).

Все углы должны быть выражены в радианах.

Величина удельного коэффициента затухания γ, соответствующая участку длины l определяется соотношением:

γ i = 10*Lg(q0/ qi)/ l.

Значение удельного коэффициента затухания определяется путем усреднения значения γ i по всем результатам измерений.

 

4 ЗАДАНИЕ НА ВЫПОЛНЕНИЕ РАБОТ

 

4.1КАЧЕСТВЕННЫЙ АНАЛИЗ МОДОВОЙ СТРУКТУРЫ ВОЛОКОННЫХ СВЕТОДИОДОВ

 

4.1.1 Установить:

-ручку потенциометра регулировки тока накачки на лицевой панели БПИ в крайнее положение против часовой стрелки;

-кнопочный переключатель пределов изменения тока накачки – в положение 50 мА.

4.1.2 Включить тумблер «сеть» на лицевой панели блока БПИ.

4.1.3 Включить питание монитора М и телекамеры ТК, нажав кнопочный переключатель на лицевой панели монитора.

4.1.4 С помощью потенциометра, расположенного на лицевой панели БПИ установить значение тока накачки лазерного диода Iн= 19мА.

4.1.5 Используемый в данном эксперименте лазерный диод расположен в узле юстировочного устройства ЮУ1, осуществляющем угловое перемещение (рисунок 1.2). Необходимо добиться, чтобы его излучение попадало на входной торец волоконного световода, который расположен в этом же юстировочном устройстве (в узле, осуществляющем линейное перемещение). Изменяя угловое положение ЛД относительно торца световода с помощью микрометрических винтов УВ1 и УГ1 и перемещая оправку со входным торцом световода в двух поперечных направлениях относительно ЛД2 с помощью микрометрических винтов ЛПП2 и ЛВ2, добиться появления на выходном торце световода светового пятна, которое наблюдается на экране монитора. Регулировку положения источника и входного торца световода производить методом последовательных приближений, добиваясь максимальной яркости наблюдаемого пятна.

4.1.6 При правильном выполнении всех юстировочных операций на экране монитора наблюдается распределение интенсивности в поперечном сечении исследуемого световода. Может оказаться, что яркость изображения черезмерно высока, что затрудняет наблюдение деталей изображения. В этом случае следует уменьшить долю оптической мощности источника излучения, которая вводится в исследуемый световод.

4.1.7 После выполнения всех юстиовочных операций, не меняя пределов изменения тока накачки, уменьшить его до нуля.

4.1.8 Плавно увеличивать величину тока накачки с помощью потенциометра и следить за возникающим светящимся пятном на экране монитора. При токе накачки Iн меньшим порогового значения на экране монитора должно наблюдаться светящееся пятно с равномерной засветкой. Картина стабильна, что свидетельствует об отсутствии интерференции между различными модами световода.

4.1.9 Дальнейшее увеличение тока накачки должно привести к появлению на экране монитора спекловой структуры - в пределах засвеченной световодом области должны наблюдатся отдельные мелкие светлые пятна, ограниченные темными областями. Положение их нестабильно и подвержено случайным флуктуациям. Это обусловлено когерентностью излучения ЛД.

4.1.10 Зафиксировать значение тока накачки I0, которое соответствует появлению спекловой структуры излучения из торца световода.

4.1.11 Уменьшить до нуля значение тока накачки Iн установив ручку потенциометра на лицевой панели БПИ в крайнее положение против часовой стрелки. При этом светящееся пятно на экране монитора исчезнет, так как генерация излучения отсутствует.

4.1.12 Заменить многомодовый световод на одномодовый. Проделать операции описанные в пунктах 2.2-4.12

 

Примечание: Плавно увеличивать величину тока накачки с помощью потенциометра на лицевой панели БПИ и следить за возникающим светящимся пятном на экране монитора. При токе накачки Iн меньшим порогового значения, определенного ранее при выполнении предыдущих лабораторных работ, на экране монитора должно наблюдаться светящееся пятно с равномерной засветкой. Дальнейшее увеличение тока накачки приводит к тому, что проявляется модовая структура исследуемого световода. Размеры поперечного сечения и значения коэффициентов преломления анализируемого световода обеспечивают одномодовый режим на длине волны λ =1, 3 мкм. В данном эксперименте используется источник с λ =0, 67мкм. Поэтому световод уже не является одномодовым. В нем могут распространяться порядка 5 мод. Это обстоятельство делает картину распределения интенсивности в поперечном сечении регулярной, в отличие от многомодового световода, рассмотренного ранее.


4.2 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЧИСЛОВОЙ АПЕРТУРЫ ВОЛОКОННЫХ СВЕТОВОДОВ

 

4.2.1 Установить:

-ручку потенциометра регулировки тока накачки на лицевой панели БПИ в крайнее положение против часовой стрелки;

-кнопочный переключатель пределов изменения тока накачки – в положение 50 мА.

4.2.2 Включить тумблер «сеть» на лицевой панели блока БПИ. С помощью потенциометра установить значение тока накачки лазерного диода Iн= 20мА.

4.2.3 Включить питание монитора М и телекамеры ТК, нажав кнопочный переключатель на лицевой панели монитора.

4.2.4 Выходной торец световода расположен напротив телекамеры. Оба элемента закреплены во втором юстировочном устройстве ЮУ2 (Приложение 1). Изменяя угловое положение торца световода относительно телекамеры с помощью микрометрических винтов УВ2 и УГ2 и перемещая телекамеру в двух поперечных направлениях с помощью микрометрических винтов ЛПП2 и ЛВ2, добиться появления изображения торца световода на экране монитора.

4.2.5 Исследуемый в данном эксперименте лазерный диод расположен в узле юстировочного устройства ЮУ1, осуществляющем угловое перемещение. Необходимо добиться, чтобы его излучение попадало на входной торец волоконного световода, который расположен в этом же юстировочном устройстве (в узле, осуществляющем линейное перемещение). Изменяя угловое положение ЛД относительно торца световода с помощью микрометрических винтов УВ1 и УГ1 и перемещая оправку со входным торцом световода в двух поперечных направлениях относительно ЛД с помощью микрометрических винтов ЛПП2 и ЛВ2, добиться появления на выходном торце световода светового пятна, которое наблюдается на экране монитора. Регулировку положения источника и входного торца световода производить методом последовательных приближений, добиваясь максимальной яркости наблюдаемого пятна.

При необходимости, если наблюдается чрезмерный контраст изображения на экране монитора, уменьшить уровень мощности, повернув поляризатор на ЛД.

4.2.6 Включить питание осциллографа. Его органы управления установлены в положение, при котором осциллограмма на его экране соответствует одной из строк видеосигнала, наблюдаемого на экране монитора.

4.2.7 С помощью микрометрического винта ЛПР2 переместить телекамеру в положение, при котором святящееся пятно, наблюдаемое на мониторе, займет примерно половину его экрана.

4.2.8 Используя органы управления режимом развертки осциллографа добиться появления на его экране осциллограммы, соответствующей рисунку 1.5. Отметить положение переключателя ступенчато регулирующего длительность развертки (дел/мксек) – R и расстояние между строчными импульсами T (рисунок 1.5) Данные измерений занести в заголовок таблицу 1.

Под числовой апертурой NA волоконного световода понимается синус угла φ, под которым луч света, падающий на его торец, испытывает полное внутреннее отражение на границе раздела сердечник – оболочка. Для ее экспериментального определения исследуется расходимость излучения из торца световода. На рисунке 1.4 показан ход крайних лучей, выходящих из торца возбужденного световода. Угол φ, который они составляют с осью световода и определяет значение числовой апертуры NA.

 

 

Для измерения числовой апертуры анализируется излучение из торца возбужденного источником ЛД (рисунок 1.4) световода. Выходной торец находится в поле зрения телекамеры и на экране монитора возникает его изображение. Выделение строки изображения с помощью телевизионного осциллографа позволяет анализировать распределение интенсивности в его поперечном сечении.

На рисунке 1.5 показан торец световода С и лучи 1, 2, ограничивающие световой конус, в котором концентрируется излучение, выходящее из него.

Лучи попадают на матрицу ПЗС (М на рис.10) телекамеры, с помощью которой формируется телевизионный сигнал. На рисунке 1.5 отмечен диаметр светового пятна t, соответствующий излучению из торца световода на расстоянии F от его торца и горизонтальный размер матрицы T.

Изображение проекции светового конуса на матрицу М наблюдается на экране монитора в виде светлого пятна. С помощью осциллографа и блока выделения строки может быть выделена одна из строк телевизионного сигнала. Примерный вид осциллограммы, соответствующей строке, которая приходится на середину пятна, показан на рисунке 1.5. Диаметру пятна соответствует размер t, отмеченный на осциллограмме.

Горизонтальному размеру матрицы D соответствует на осциллограмме расстояние между соседними строчными гасящими импульсами T. Размер D для используемой в макете телекамеры известен и составляет D =. Поэтому может быть определен реальный размер пятна D путем измерений по осциллограмме величин t и T:

 

d = t D/T

 

Значение числовой апертуры вычисляется из элементарных тригонометрических соображений по измеренному значению расстояния:

 

NA = SIN(φ) = d/(√ (d2 + D2)).

 

4.2.9 По шкале на микрометрическом винте ЛПР2 отметить значение расстояния F = F0 (в дальнейшем используется для расчетов только величины изменения этого расстояния относительно исходного F0, поэтому его истинное значение может не совпадать с измеренным). Данные измерений занести в таблицу 1.

4.2.10 Повторить измерения величин Ri, ti для расстояний F = F1, 2…n. При этом все отсчеты F1, 2…n < F0. Число измерений n указывается преподавателем. Данные измерений занести в таблицу 1.

4.2.11 По данным таблицы 1 определить размер светящегося пятна по формуле:

 

di = ti (D/T) (R/Ri)

 

Вычисленные значения занести в таблицу 1.

4.2.12 Вычислить значение числовой апертуры NA, считая отсчет расстояния F0 исходным:

 

NAi = (d0-di) /(√ ((d0-di)2 + (F0-Fi)2))

 

Измеренное значение числовой апертуры соответствует среднему значению:

 

NA = (∑ (NAi))/(n-1)

 

4.2.13 Заменить многомодовый световод на одномодовый. Повторить операции описанные в пунктах 2.2.2-2.2.12.

Таблица 1. Измерение числовой апертуры волоконного световода.

T0 =; R0 =.

ti(дел) t0 t1   tn
Ri(дел/мксек) R0 R1   Rn
Fi(мм) F0 F1   Fn
di(мм) d0 d1   dn
NA ----------- NA1   NAn

 

4.3 ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАВИСИМОСТИ УДЕЛЬНОГО КОЭФФИЦИЕНТА ЗАТУХАНИЯ, ВНОСИМОГО ИЗГИБОМ СВЕТОВОДА ОТ ЕГО РАДИУСА

4.3.1 Установить органы управления электронного блока БПИ в исходное состояние:

-ручку потенциометра регулировки тока накачки на лицевой панели БПИ в крайнее положение против часовой стрелки;

-кнопочный переключатель пределов изменения тока накачки – в положение 50 мА;

-с помощью соединительного кабеля подключить ЛД к блоку БПИ.

-включить тумблер «сеть» на лицевой панели блока БПИ. При этом загорается его подсветка. С помощью потенциометра регулировка тока накачки установить его значение Iн= 50мА (максимальная мощность излучения).

4.3.2 Установить органы управления электронного блока «Фотоприемник» в исходное положение:

-кнопочный переключатель «чувствительность» выбора пределов измерения оптической мощности в относительных единицах – в положение 0, 001;

-включить тумблер «сеть» на лицевой панели блока «Фотоприемник».

4.3.3 Используя микрометрические винты УВ1, УГ1, ЛВ1, ЛП1 юстировочного устройства ЮУ1, установить лазерный диод ЛД и входной торец световода в положение, обеспечивающее ввод оптического излучения в световод. При этом наблюдается рост показаний измерительного прибора «Оптическая мощность» электронного блока «Фотоприемник». При увеличении уровня регистрируемой мощности необходимо переключать фотоприемник на более грубые пределы измерения с помощью кнопочного переключателя «чувствительность» на его лицевой панели.

4.3.4 Произвести тщательную юстировку относительного положения ЛД и входного торца световода, обеспечив максимальные показания измерительного прибора. Настройка осуществляется с использованием всех пяти органов управления положением элементов. Установка считается настроенной, если на пределе измерений «1» показания измерительного прибора «Оптическая мощность» электронного блока «Фотоприемник» q0 > 1. Отметить показания измерительного прибора q0, соответствующий максимальной мощности на выходном торце невозмущенного световода. Занести это значение в таблицу 2.

4.3.5 Изменяя положение подвижных стоек отмечать отсчеты Li по шкалам микрометрического винта и соответствующие им отсчеты qi по прибору «Оптическая мощность» электронного блока «Фотоприемник». Данные измерений занести в таблицу 2.

Таблица 2. Измерение удельного коэффициента затухания на изогнутом участке световода. D = (мм), L0 = (мм), q0 = (от.ед).

Li(мм)        
qi(от.ед)        
L= Li- L0(мм)        
li(мм)        
γ i(дБ/мм)        

 

4.3.6 Повторить измерения потерь для других диаметров изгиба. 2.3.12 После окончания измерений выполнить следующие операции:

4.3.7 После окончания измерений провести расчет удельного коэффициента затухания на изгибах разных диаметров для двух типов световодов. Для этого необходимо определить длину изогнутого участка l.

Рисунок 1.6 поясняет выражение, используемое для определения длины изогнутого участка световода. Две окружности представляют собой вид сверху на правую неподвижную и центральную передвигаемую стойки. Линия ВАВ1 соответствует неизогнутому отрезку световода, заключенному между ними и является касательной к окружностям в точках В и В1. Расстояние между центрами стоек по горизонтали OS = d = 10мм, расстояние между центрами стоек по вертикали O1S = L определяется в процессе измерений. ВО = В1О1 = D/2 – радиус стойки.

 

Длина изогнутого участка световода определяется длинами дуг окружностей ВС и В1С1 (рисунок 1.6). Легко понять, что они одинаковы, поэтому полная длина изгиба, определяемая всеми тремя стойками равна 4*ВС.

Для расчетов следует определить угол ВОС. Из элементарных тригонометрических соотношений следует:

 

ВОС = ОGB = B1AO1 + O1AG1;

 

B1AO1 = arcsin((D/(L2 +d2)1/2);

 

O1AG1 = arctg(L/d)

 

Окончательно, полная длина изогнутого участка l определится выражением:

l =2 D (arcsin((D/(L2 +d2)1/2) + arctg(L/d))

 

Все углы должны быть выражены в радианах.

Величина удельного коэффициента затухания γ, соответствующая участку длины l определяется соотношением:

 

γ i = 10*Lg(q0/ qi)/ l.

 

Значение удельного коэффициента затухания определяется путем усреднения значения γ i по всем результатам измерений.

 

 

СПИСОК ИСПОЛЬЗУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

 

1. Затыкин А.А. Взаимодействие излучения с поглощающей средой на участке световода с крутым изгибом/А.А.Затыкин, С.К.Моршев, А.В. Францессов // Квантовая электроника. – 1983. – №11. – С. 2283-2288.

2. Патлах А.Л. Сверхпропускание изогнутых многомодовых оптических волокон //А.Л.Патлах, А.С. Семенов// Квантовая электроника. –1983. – №4.– С.868-870.

3. Сокольников А.В. Контроль характеристик и параметров оптического волокна и устройств на его основе/А.В.Сокольников, А.В.Косарев// Электроника и информационные технологии. –2009. –№2(7). –С.12 – Режим доступа: //https://fetmag.mrsu.ru/2009-3/pdf/parameters-of-optical.-fiber.pdf.- 0420900067/0093.

 






© 2023 :: MyLektsii.ru :: Мои Лекции
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав.
Копирование текстов разрешено только с указанием индексируемой ссылки на источник.