Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
АЛЬФА-РАДИОАКТИВНОСТЬ.Стр 1 из 4Следующая ⇒
Лабораторная работа №1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИЙ a - ЧАСТИЦ ПО ПРОБЕГУ В ВОЗДУХЕ. АЛЬФА-РАДИОАКТИВНОСТЬ.
Тяжелые ядра сZ > 83 часто оказываются динамически нестабильными относительно a -распада. В таких ядрах энергетически возможно самопроизвольное испускание a -частиц - ядер гелия , состоящих из двух нейтронов и двух протонов с энергией связи E≈ 28 МэВ. Если обозначить массу исходного (материнского) ядра массу дочернего ядра и массу a - частицы m α , то в соответствии с законом сохранения энергии для самопроизвольного a - распада можно записать (1.1)
где и соответственно кинетические энергии a - частицы и дочернего ядра. Благодаря малой массе a - частицы по сравнению с массой дочернего ядра (ma < < m), основная часть энергии, выделяющейся при распаде материнского ядра, уносится a - частицей. Так как при распаде образуются только две частицы (с энергией, распределенной между ними в соответствии с законами сохранения энергии и импульса), то для определённого распадающегося изотопа кинетическая энергия вылетающих a - частиц строго постоянна. Важное свойство a - распада заключается в том, что периоды полураспада меняются в громадных пределах, хотя энергии всех излучаемых a - частиц лежат в сравнительно узком интервале приблизительно от 4 до 9 МэВ. Например, для радиоактивных изотопов, испускающих a-частицы с энергиями:
, Ea=8.336 МэВ, T1/2=4, 2*10-6с ≈ 1, 33*10-13 лет, , Ea=3, 98 МэВ, T1/2=4, 4*1017c ≈ 1, 38*1010 лет.
Как показали Гейгер и Неттол в 1911г., большим вероятностям распада λ соответствуют и большие энергии. Зависимость lg λ от lg Ea хорошо аппроксимируется прямой линией, а закон Гейгера-Неттола может быть записан в виде:
(1.2)
где a и b константы, .
|