💸 Как сделать бизнес проще, а карман толще?

Тот, кто работает в сфере услуг, знает — без ведения записи клиентов никуда. Мало того, что нужно видеть свое раписание, но и напоминать клиентам о визитах тоже. Проблема в том, что средняя цена по рынку за такой сервис — 800 руб/мес или почти 15 000 руб за год. И это минимальный функционал. Нашли самый бюджетный и оптимальный вариант: сервис VisitTime.
⚡️ Для новых пользователей первый месяц бесплатно. А далее 290 руб/мес, это в 3 раза дешевле аналогов. За эту цену доступен весь функционал: напоминание о визитах, чаевые, предоплаты, общение с клиентами, переносы записей и так далее.
✅ Уйма гибких настроек, которые помогут вам зарабатывать больше и забыть про чувство «что-то мне нужно было сделать».
Сомневаетесь? нажмите на текст, запустите чат-бота и убедитесь во всем сами!

Функция Лоренца для жидких металлов

На фиг. 1 представлены значения коэффициентов теплопроводности различных жидких металлов при различных температурах. Эти значения заимствованы из работ Поуэлла и других авторов.

Если предположить, что теплопроводность жидких металлов обусловлена главным образом электронными явлениями, то функция Лоренца должна иметь значение, близкое к 0, 58 кал ом/сек-град^2. (На фиг. 2 показано изменение Lв зависимости от температуры для ртути, свинца и висмута.)

В 1949 г. Поуэлл рассчитал значения функции Лоренца для нескольких металлов и одного сплава калия с натрием. В 1957 г. после экспериментов с жидким свинцом, висмутом и эвтектическим жидким сплавом свинца с висмутом (4, 5% свинца и 55, 5% висмута) он уточнил и дополнил эти расчеты (табл. 2).

Найденное значение L для алюминия явно занижено. В действительности функция Лоренца не может быть значительно ниже своего теоретического значения. По-видимому, сильно занижено использованное значение коэффициента теплопроводности.

Высокие значения L для цинка и олова довольно надежны, потому что они получены по экспериментальным данным двух авторов. Эти значения наводят на мысль, что теплопроводность расплавленного металла обусловлена не одними только электронными явлениями (по крайней мере в окрестности точки плавления, поскольку с ростом температуры L приближается к своему теоретическому значению). Но прежде чем делать окончательный вывод, необходимо убедиться в точности использованных экспериментальных данных.

Фиг. 1. Теплопроводность жидких металлов.

○ —температура кипения; ● —температура плавления.

Эта фигура взята из работ Поуэлла. На ней приведены значениякоэффициента теплопроводности К жидких металлов, которые Поуэлл опубликовал в 1957 г. на основании работ Холла 1938 г.), Хогана1950 г.), Эуинга, Гранда и Миллера 1952 г.), Эуинга, Сиболда, Гранда и Миллера 1955 г.), Вебера, Гольдштейна и Феллингера1955 г.) и собственных работ.

Фиг. 2. Изменение функции Лоренца L в зависимости от температуры Т для нескольких чистых металлов в жидкой фазе.

Таблица 2

Коэффициенты теплопроводности, удельное электрическое сопротивление и функция лоренца различных жидких металлов в окрестности температуры плавление (по данным Поуэлла, 1949 и 1957гг.)

Выводы

Из изложенного следует, что теплопроводность жидких металлов обусловлена главным образом электронной теплопроводностью. Поэтому коэффициент теплопроводности можновычислить при помощи закона Видемана—Франца, если известен коэффициент электропроводности.

Точность значений, полученных таким образом, составляет ~15% вблизи точки плавления и возрастает с увеличением температуры, поскольку с повышением температуры число Лоренца жидких металлов приближается к теоретическому значению0, 58 • 10~8 кал ом/сек-град^2.

Литература

Ашкрофт Н., Жидкие металлы, пер. с англ., «УФН», 1970, т. 101, в. 3; Межчастичное взаимодействие в жидких металлах, М., 1979.

А. МИСНАР Теплопроводность твердых тел, жидкостей, и газов и их композиций ИЗДАТЕЛЬСТВО «МИР», Москва, 1968