Главная страница Случайная страница
Разделы сайта
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
Электрическое поле заряженного проводника
|
|
Если к проводнику добавить или у него снять часть электронов, то он окажется заряженным отрицательно или положительно. Избыточные заряды расположатся на поверхности проводника. Это происходит потому, что одноименные заряды отталкиваются и стремятся расположиться как можно дальше друг от друга.
Условия равновесия электрических зарядов заряженногопроводника сводятся к тому, что, во-первых, напряженность электрического поля внутри проводника равна нулю;
во-вторых, вектор напряженности Е на поверхности проводника должен быть в каждой точке направлен по нормали к его поверхности. Из данных условий вытекает, что объем проводника эквипотенциален.
помощью закона Гаусса легко найти выражение для напряженности электрического поля вблизи поверхности проводника. В качестве поверхности интегрирования проведем малую замкнутую цилиндрическую поверхность, образующие которой перпендикулярны к поверхности проводника, а основания AS параллельны его поверхности (рис. 3. 1). При таком выборе замкнутой поверхности поток вектора напряженности проходит только через верхнее основание: Ф = ЕΔ S, так как внутри металла Е = 0. По закону Гаусса 
, откуда
, (3. 1)
где σ – поверхностная плотность заряда проводника.
Распределение зарядов на поверхности проводника существенно зависит от формы его поверхности. Опыты и расчеты показывают, плотность зарядов пропорциональна кривизне проводника.
Согласно (3. 1), напряженность поля особенно велика вблизи острых выступов проводника. Эти поля могут достигнуть такой большой величины, что ионизируют молекулы воздуха вблизи острия.
|
|