Главная страница Случайная страница
Разделы сайта
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
Закон Джоуля—Ленца
|
|
Если ток проходит по неподвижному металлическому проводнику, то вся работа тока идет на его нагревание и, по закону сохранения энергии, dQ = dA.
Используя выражение для работы тока, получаем
- закон Джоуля—Ленца.
Выделим в проводнике элементарный цилин-дрический объем dV = dSd t (ось цилиндра совпадает с направлением тока), сопротивление которого
По закону Джоуля—Ленца, за время dt в этом объеме выделится теплота
Количество теплоты, выделяющееся за единицу времени в единице объема, называется удельной тепловой мощностью тока:
Используя дифференциальную форму закона Ома
(j = γ Е) и соотношение ρ = 1/γ, получим
w = JE = γ Е.
- закон Джоуля—-Ленца в дифференциальной
форме.
Рассмотрим неоднородный участок цепи, т.е.участок цепи, содержащий источник тока.
Если ток проходит во неподвижным проводникам, образующим участок 1—2, то работа А12 всех сил (сторонних и электростатических), совершаемая над носителями тока, по закону сохранения и превращения энергии равна теплоте, выделяющейся на участке. Работа сил, совершаемая при перемещении заряда Qo на участке 1—2,
За время t в проводнике выделяется теплота
ﻉ 12— действующая на участке 1-2 ЭДС; 
— разность потенциалов, приложенная на концах участка.
ﻉ 12 как и сила тока, — величина скалярная; ﻉ 12> 0, если ЭДС способствует движению положительных зарядов; ﻉ 12< 0, если ЭДС препятствует их движению.
|
|