Закон полного тока

В соответствии с определением напряженности магнитного поля, данным в пре-

дыдущем параграфе, линейный интеграл напряженности магнитного поля вдоль

замкнутого контура равен электрическому току, охватываемому этим контуром,

т. е. току сквозь поверхность s, ограниченную этим контуром:

В общем случае, когда ток i распределен по поверхности s с плотностью d,

различной в разных точках поверхности, имеем соотношение

Например, если контур интегрирования охватывает часть сечения проводни-

ка с током (рис. 1.44), то в правой части уравнения должна быть

учтена только та часть тока в проводнике, которая охватывается

контуром интегрирования.

Согласно Максвеллу, в правой части уравнения iпод

величиной i следует подразумевать не только токи проводимости,

но и токи переноса, а также и токи смещения сквозь поверхность,

ограниченную контуром интегрирования. Сумма токов проводи-

мости, переноса и смещения может быть названа полным то-

к о м сквозь рассматриваемую поверхность. Соответственно, соотношение

именуют законом полного тока Линейный интеграл напряженности магнитного поля вдоль некоторого кон-

тура называют магнитодвижущей силой (МДС) вдоль этого контура.

Магнитодвижущую силу принято обозначать буквой F.

Используя термин «магнитодвижущая сила», закон полного тока можно вы-

разить следующим образом: магнитодвижущая сила вдоль замкнутого контура

равна полному току, охватываемому этим контуром.

Уравнение пiри отмеченной широкой трактовке его правой части ста

новится одним из основных уравнений электромагнитного поля.

Действительно, предположим, что токи проводимости и переноса отсутству-

ют и имеются только токи смещения. Но токи смещения в диэлектрике возника-

ют только при изменении во времени электрического поля. Следовательно,

уравнение

свидетельствует, что при всяком изменении во времени электрического поля воз-

никает в том же пространстве поле магнитное, тесным образом связанное с

электрическим полем и с его изменениями и, по сути, представляющее с ним еди-

ное электромагнитное поле.

Заметим, что понятие «магнитодвижущая сила» может быть применено и к

отрезку линии от точки A до точки B. При этом

Пользуясь понятием «магнитодвижущая сила», можно придать следующий

смысл величине, которую называем напряженностью магнитного поля. Напря-

женность поля оказывается численно равной магнитодвижущей силе, приходя-

щейся на единицу длины в направлении линии напряженности поля:

Отсюда видно, что единицей напряженности магнитного поля является ампер

на метр (А/м).

Из изложенного в предыдущем параграфе следует, что единицей намагничен-

ности вещества также является ампер на метр (А/м).