Учебные заведения, научные и культурные учреждения. Здравоохранение. 28 страница

Вместо зеркальной симметрии относительно плоскости удобнее рассматривать операцию инверсии координатных осей, r-> -r( или х-> -х, у-> -у, z-> -z) (см. Пространственная инверсия).

Законом сохранения Ч. определяются трансформационные свойства физ. величин при инверсии координатных осей. Так, из допущения о том, что заряж. частица, напр, электрон, при инверсии переходит сама в себя, следует, что электрич. заряд q есть скаляр, плотность тока j и напряжённость электрич. поля E - истинные (полярные) векторы, а напряжённость магнитного поля H - аксиальный вектор (псевдовектор): q-> q', j-> -j', E-> - E', Н-> Н'.

В слабых взаимодействиях, обусловливающих, в частности, бета-распад ядер, закон сохранения Ч. нарушается. Такое нарушение было предсказано в 1956 Ли Цзун-дао и Ян Чжэнь-нином и подтверждено экспериментально в 1957 By Цзянь-сюн с сотр. в b-распаде ядер, а также амер. физиками Л. Ледерманом, P. Гарвином и др. в распаде мюона. Ч. не сохраняется также в распадах заряженных пи-мезонов, К-мезонов и гиперонов. Сов. физиками Ю. Г. Абовым и др., а также В. M. Лобашёвым обнаружено слабое несохранение Ч. при нуклон-нуклонных взаимодействиях.

На рис. слева изображена принципиальная схема опыта By. Образец, содержащий радиоактивный изотоп ⁶⁰Co, помещён в магнитное поле H кругового тока. Поле H ориентирует вдоль поля сравнительно большие по величине магнитные моменты ядер ⁶⁰Co. Маленькой стрелкой указано направление скоростей электронов внутри проводника. Как и в эффекте Зеемана, вся система зеркально симметрична относительно плоскости, в к-рой течёт круговой ток. При выполнении закона сохранения Ч. интенсивность излучения электронов (е-) при электронном b-распаде должна быть одинаковой по обе стороны этой плоскости. В эксперименте же наблюдалась резкая асимметрия: по одну сторону плоскости испускалось на 40% больше электронов, чем по другую. Из опыта By следует, что напряжённость магнитного поля не аксиальный, а полярный вектор. Это не противоречит уравнениям электродинамики, если одновременно принять, что плотность тока и напряжённость электрич. поля - аксиальные векторы, а электрич. заряд - псевдоскаляр. Псевдоскалярность заряда означает, что при зеркальном отражении электроны переходят в позитроны (е⁺) и вообще все частицы - в соответствующие античастицы. Возможность такой трактовки отражений была ьуказана амер. учёными Э. Вигнером, Г. Виком и А. Уайтменом ещё в 1952. Зеркальное отражение, сопровождающееся заменой всех частиц на античастицы, Л. Д. Ландау назвал комбинированной инверсией. Допущение о симметрии законов природы относительно комбинированной инверсии выражается законом сохранения комбинированной чётности. При замене закона сохранения Ч. на закон сохранения комбинированной Ч. схема опыта By перестаёт быть зеркально симметричной, т. к. зеркальным отображением этого опыта (рис., справа) будет позитронный бета-распад ядра антикобальта, Со (состоящего из антипротонов и антинейтронов), в магнитном поле кругового тока позитронов. T. к. заряд позитрона положителен, то при том же направлении движения носителей заряда знак тока изменится, что приведёт и к изменению знака магнитного поля (H').

T. о., закон сохранения Ч. является приближённым, справедливым лишь в пренебрежении слабыми взаимодействиями. С такой же точностью справедлива традиционная трактовка (H - аксиальный вектор и т. д.) трансформационных свойств электромагнитных величин относительно инверсии координатных осей.

В квантовой теории Ч. состояния системы из тчастиц определяется как собственное значение оператора инверсии P. Действие оператора P на вектор состояния Y(p₁,..., p _n) состоит в изменении знаков импульсов p_iчастиц и в умножении на произведение П₁..П_n внутренних чётностей частиц. Внутренняя Ч.- неотъемлемое свойство частицы и равна либо + 1, либо -1. Частицы, для к-рых П_k=1, наз. чётными, а частицы, у к-рых П_k=-1, - нечётными. Внутренняя Ч. пи-мезонов отрицательна. Внутренние Ч. античастиц с полуцелым спином противоположны Ч. соответствующих частиц. Оператор P не действует на проекции спинов и на заряды. Собственные значения оператора P равны ± 1. Состояния с P = 1 наз. чётными, а с P = -1 -нечётными.

Из определения Ч. вытекают правила для установления Ч. физ. систем из неск. частиц: 1) Ч. системы nчастиц с орбитальными моментами h l₁,..., hl_n равна
[ris]

(здесь h - постоянная Планка, l₁ - целые числа); 2)Ч. П₁₂ сложной системы, состоящей из двух подсистем с Ч. соответственноП₁, П₂, равна П₁₂ = П₁П₂(-1)^L, где hL - орбитальный момент относительного движения подсистем.

У квантов электромагнитного поля не существует ни внутренней Ч., ни орбитального момента. Ч. кванта электромагнитного излучения (фотона) определяется его мультипольностью (см. Мультиполь). Ч. электрического 2 l -поля равна (-1) ^l, а Ч. магнитного 2l -поля равна (-1) ^l+1. Поэтому Ч. физ. системы сохраняется при испускании или поглощении электрич. мультипольного кванта с чётным l или магнитного мультипольного кванта с нечётным l и изменяется на противоположную при испускании или поглощении электрич. (магнитного) мультипольного кванта с нечётным (чётным) l. Правила отбора по Ч. при электромагнитном излучении атомов и ядер возникают за счёт того, что при одинаковой мультипольности и прочих равных условиях магнитное излучение значительно слабее электрического. Отношение вероятностей магнитного и электрич. излучений имеет порядок (2 пR /A)², где R - линейный размер излучателя, A - длина волны излучаемого кванта. Это отношение и для ядер, и для атомов, как правило, значительно меньше единицы, так что правила отбора по Ч. проявляются достаточно резко.

Закон сохранения Ч. (называемый также Р-инвариантностью) формулируется как сохранение величины P при сильных и электромагнитных взаимодействиях.

Понятие внутренней Ч. частицы, а тем самым и Ч. состояния, содержит нек-рую степень неоднозначности, связанную с невозможностью сравнить между собой Ч. состояний, различающихся значениями хотя бы одного из сохраняющихся зарядов - электрич., барионного и др. Поэтому, в частности, Ч. вакуумного состояния, Ч. протона, нейтрона, электрона произвольны и могут быть выбраны положительными. Но уже, напр., Ч. пи-мезона, позитрона, антипротона станут при таком выборе строго определёнными (отрицательными).

С понятием Ч. тесно связан фундаментальный вопрос о симметрии реального пространства относительно зеркальных отражений. Методами теории групп доказывается, что если пространство обладает зеркальной симметрией, то должны строго выполняться либо закон сохранения Ч., либо инвариантность при комбинированной инверсии. Экспериментально установлено нарушение обоих этих законов при слабых взаимодействиях. Поэтому есть основание считать, что либо пространство не обладает симметрией между правым и левым, либо эта симметрия нарушается в определённых типах взаимодействий (например, приводящих к распаду т. н. долгоживущего нейтрального К-мезона, K^o_L-> 2 n). Лит.: Л и Ц., В у Ц., Слабые взаимодействия, пер. с англ., M., 1968; Широков Ю. M., Юдин H. П., Ядерная физика, M., 1972; Ли Ц з у н-д а о, Я н г Чжэн ь-н и н, в сб.: Новые свойства симметрии элементарных частиц, пер. с англ., M., 1957, с. 13; В у Ц з я н ь-с ю н [н др.], там же, с. 69; Г а рвин Р., Ледерман Л., В е й н р и х M., там же, с. 75; A b о v Yu. G. et al, " Physics Letters", 1968, v. 27В, № 1, p. 16; Л о б а ш о в В. M., " Вестник АН СССР", 1969, № 2, с. 58; Вигнер E., " Успехи физических наук", 1958, т. 65, в. 2, с. 257; W i с k G., W i g h tm а n A., W i g n е r E., " Physical Review", 1952, v. 88, p. 101; Л а н д а у Л. Д., " Журнал экспериментальной и теоретической физики", 1957, т. 32, в. 2, с. 405; Широков Ю. M., там же, 1958, т. 34, в. 3, с. 717; его ж е, там же, 1960, т. 38, в. 1, с. 140.

Ю. M. Широков.

ЧЁТНОСТЬ УРОВНЯ, чётность состояния физ. системы (чётность волновой функции), соответствующего данному уровню энергии. Такая характеристика уровней энергии возможна для системы частиц, между к-рыми действуют электромагнитные или ядерные силы, сохраняющие чётность. При учёте слабых взаимодействий к состоянию с данной чётностью добавляется незначит. примесь состояния с противоположной чётностью (в атомных ядрах относительная величина такой примеси порядка 10^-6 - 10^-7). Если уровень энергии вырожден так, что ему принадлежат волновые функции с разной чётностью (как это, напр., имеет место для возбуждённых уровней атома водорода), то возможны состояния, описываемые суперпозицией таких волновых функций, т. е. уровень может не обладать определённой чётностью (даже если действующие в системе силы сохраняют чётность). С. С. Герштейн.