Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Галилеевы преобразования координат и закон сложения скоростей.
Предположим, что одна из систем отсчета неподвижна, а другая - движется относительно первой с постоянной скоростью, так что оси ОХ, O’Х' и OY, 0'Y' остается параллельными, а ось 0'Y' скользит вдоль OY со скоростью (рис.30).
Положение т. А можно задать векторным и координатным способами в обеих системах отсчета. Будем считать, что в исходный момент времени системы полностью совпадают. Тогда к моменту времени t, измеренному в неподвижной системе, подвижная система совершит перемещение. Координаты т. А в двух системах отсчета связаны соотношениями: х' = х (133) (134) z'=z (135) Опыт показывает, что течение времени в обеих системах одинаково: t'=t (136) Совокупность соотношений (133, 134, 135, 136) и представляет собой преобразования Галилея в координатной форме. Более компактную форму принимают преобразования Галилея, если положение т. А определять векторным способом: t' = t (138) Справедливы и преобразования Галилея для обратного перехода: х = х ' (139) (140) z=z' (141) t=t’ (142) или (143) t = t' (144) Скорость т. А в двух системах отсчета связана соотношением:
|