Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Краткая теория исследуемого вопроса
Явление дифракции заключается в огибании волной различных препятствий, т.е. в отклонении волны от прямолинейного распространения. Наблюдать отчетливую дифракционную картину можно лишь при условии, что размеры препятствия сопоставимы с длиной волны или, если место наблюдения дифракции находится на большом расстоянии от препятствия. При расчетах дифракционных явлений используется принцип Гюйгенса — Френеля. Принцип Гюйгенса утверждает, что каждая точка, до которой доходит световое излучение, сама становится источником вторичных полусферических световых волн, огибающая которых дает фронт распространяющейся волны. Согласно принципу Френеля, интенсивность распространяющейся волны определяется интерференцией вторичных волн. Поэтому в пространстве свет будет наблюдаться только там, где вторичные волны усиливают друг друга. Очень удобным инструментом для расчета интенсивности света, прошедшего сквозь дифрагирующее препятствие, является метод «зон Френеля». Френель предложил рассматривать поверхность волнового фронта как совокупность (набор) отдельных частей этой поверхности – зон. Причем разбиение волнового фронта на зоны Френеля происходит таким образом, чтобы оптическая разность ходя от каждой последующей зоны до рассматриваемой точки возрастала на половину длины световой волны (на /2). Известно, что если оптическая разность хода от двух источников до рассматриваемой точки равно нечетному числу полуволн, то волны, исходящие из этих источников будут взаимно гасить друг друга, и в рассматриваемой точке будет наблюдаться интерференционный минимум (см. явление интерференции). Если волновой фронт, прошедший через дифрагирующее препятствие, представляет собой совокупность четного числа таких зон, то вторичные волны, излученные этими зонами, будут взаимно гасить друг друга и в рассматриваемой точке буде наблюдаться дифракционный минимум. Если волновой фронт – совокупность нечетного числа таких зон, то одна зона остается «не скомпенсированной» и даст положительный вклад в рассматриваемую точку в пространстве, где будет наблюдаться дифракционный максимум.
|