Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Рассмотрим подробнее, как вычисляются вероятности радиативных и столкновительных переходов в атомах и молекулах.
1) Радиативные переходы вверх, , то есть поглощение. Это самый простой случай. Нижний уровень, , дискретен; верхний может быть любым (дискретным или нет). Запишем выражение для полного числа радиативных переходов вверх, с l на u, в единице объема за 1 секунду Здесь - коэффициент поглощения при одном переходе, - средняя интенсивность по определению. Отсюда получим выражение для вероятности радиативных переходов Пределы интегрирования здесь поставлены формально, учитывая все возможные случаи. Фактически, для переходов между дискретными уровнями надо интегрировать в пределах линии поглощения, для переходов между дискретным уровнем и континуумом надо интегрировать от потенциала ионизации с этого уровня до бесконечности. 2) Радиативные переходы вниз, .Здесь нижний уровень, l, всегда дискретный, верхний, u – может быть дискретным уровнем или континуумом. Возможны два случая: - спонтанное излучение (переходы вниз), вероятность их выражается эйнштейновским коэффициентом , k > i - вынужденное излучение или отрицательное поглощение, вероятность этих переходов – эйнштейновский коэффициент Вспомним связь между ними: где - эйнштейновский коэффициент для переходов вверх – поглощение.
|