Тактильная чувствительность 67 страница

ТЕПЛООБМЕН, самопроизвольный необратимый процесс переноса теплоты в пространстве, обусловленный неоднородным полем темп-ры. В общем случае перенос теплоты может также вызываться неоднородностью полей других физ. величин, напр, разностью концентраций (диффузионный термоэффект ). Различают 3 вида Т.: теплопроводность, конвекция и лучистый теплообмен (на практике Т. обычно осуществляется всеми 3 видами сразу ). Т. определяет или сопровождает мн. процессы в природе (напр., ход эволюции звёзд и планет, метеорологич. процессы на поверхности Земли и т. д. ), в технике и в быту. Во мн. случаях, напр, при исследовании процессов сушки, испарит, охлаждения, диффузии, Т. рассматривается совместно с м ас сообменом. Т. между двумя теплоносителями через разделяющую их твёрдую стенку или через поверхность раздела между ними наз. теплопередачей.

Лит. см. при статьях об отдельных видах теплообмена.

ТЕПЛООБМЕН В АТМОСФЕРЕ, обмен теплотой, происходящий в атмосфере в горизонтальном и в вертикальном направлениях. Поток тепла направлен от более нагретых областей к менее нагретым, а его интенсивность тем больше, чем больше разность темп-р. В общем в тропосфере темп-pa убывает от экватора к полюсам, а на каждой данной широте понижается с возрастанием высоты. Вследствие междуширотного теплообмена атмосфера в троппч. и субтропич. широтах (в Сев. полушарии до 40° ) теряет тепло, а в более высоких широтах - получает его. Кроме того, теплообмен происходит также и в направлении широт вследствие неоднородности тепловых свойств подстилающей поверхности (напр., суши и моря ). При вертикальном Т. в а. поток тепла направлен гл. обр. вверх от земной поверхности.

Перенос тепла в атмосфере осуществляется: конвекцией (включая адвекцию ), т. е. горизонтальным и вертикальным переносом воздуха; лучистым теплообменом, теплообменом, обусловленным испарением воды и конденсацией водяного пара, и в незначит. степени молекулярной теплопроводностью. Горизонтальный конвективный (адвективный ) теплообмен между юж. и сев. широтами осуществляется меридиональным переносом возд. масс и составляет ок. 10¹⁹ кал/сут. Конвективный теплообмен в вертикальном направлении вызывается как упорядоченными вертикальными перемещениями воздуха в областях циклонов и антициклонов, так и турбулентностью (см. Турбулентность в атмосфере и гидросфере). В среднем для Сев. полушария вертикальный поток тепла составляет ок. 50 кал/см² -сут. Лучистый теплообмен происходит вследствие поглощения и излучения длинноволновой радиации водяным паром, пылью, углекислым газом, облаками и др. газами и аэрозолями атмосферы. В результате лучистого теплообмена в конечном счёте происходит теплоотдача из атмосферы в мировое пространство; количество отдаваемого тепла составляет в среднем 400 кал/см² -сут. Потеря тепла в мировое пространство, в общем, уменьшается от низких широт к высоким. Теплообмен, вызванный процессами испарения и конденсации, приводит к переносу тепла с земной поверхности в атмосферу в среднем в количестве ок. 120 к ал /с м ² -сут. Наибольшее количество тепла этим путём переносится в низких широтах. В связи с существованием годовых и суточных изменений темп-ры и суточных колебаний скорости ветра наблюдается годовой и суточный ход интенсивности Т. Лит.: Пальмен Э., Ньютон Ч., Циркуляционные системы атмосферы, пер. с англ., Л., 1973; X р г и а н А. X., Физика атмосферы, Л., 1969; Кондратьев К. Я., Лучистый теплообмен в атмосфере, Л., 1956.

ТЕПЛООБМЕН В МОРЕ, обмен теплотой между поверхностью моря и атмосферой (внешний теплообмен ) и между поверхностью и нижележащими слоями, а также между отдельными районами морей и океанов (внутренний теплообмен ). Во внешний Т. в м. вносят свой вклад радиационный, турбулентный и конвективный теплообмен, процессы испарения и конденсации водяных паров над морем. Внутренний Т. в м. осуществляется турбулентным и конвективным перемешиванием и вертикальными и горизонтальными течениями. В период осенне-зимнего охлаждения поверхности моря поток теплоты направлен в основном снизу вверх, а в период весенне-летнего нагревания - сверху вниз. В горизонтальном теплообмене между отдельными районами моря гл. роль играют горизонтальные течения. См. также Океан.

ТЕПЛООБМЕН В ПОЧВЕ, процесс обмена теплом между поверхностью почвы и её глубинными слоями. Тесно связан с теплопроводностью, обусловленной разностью темп-р различных почвенных слоев, и теплоёмкостью почвы. Поток тепла направлен от более нагретых слоев к менее нагретым: летом - в глубь почвы, зимой - к её поверхности. На Т. в п. существенно влияют снежный покров, растительность, рельеф (напр., глубокий снежный покров из-за своей малой теплопроводности значительно уменьшает потери тепла почвой ). Скорость теплообмена существенно зависит от влажности почвы. В сухой почве поры заполнены воздухом (обладает низкой теплопроводностью ) и тепло передаётся через точки соприкосновения почвенных частиц между собой: процессы теплообмена протекают медленно. С увеличением влажности теплопроводность почвы увеличивается и скорость теплообмена повышается. Изменения теплообмена наблюдаются и в течение суток: днём поток тепла направлен в глубь почвы, ночью - к поверхности. В.годовом теплообмене участвуют слои земли до 10-20 м, в суточном - до 100 с м.

Знание Т. в п., а также теплообмена между почвой и атмосферой имеет большое значение для разработки мероприятий (тепловых мелиорации ), позволяющих регулировать темп-ру почвы, бороться с заморозками, засухой и суховеями. См. также Тепловой режим почвы.

Лит.: Нерпин С. В., Чудно вс к и и А. Ф., Физика почвы, М., 1967; Ч у д н о в с к и и А. Ф., Теплофпзика почв, М., 1976. А. Ф. Чудновский.

ТЕПЛООБМЕННИК, теплообменный аппарат, устройство, в к-ром осуществляется теплообмен между двумя или несколькими теплоносителями либо между теплоносителем и поверхностью твёрдого тела. Процесс передачи теплоты от одного теплоносителя к другому - один из наиболее важных и часто используемых в технике процессов, напр. получение пара в Т .-котлоагрегатах основано на теплообмене между продуктами сгорания органич. топлива и водой. По принципу действия Т. подразделяют на рекуператоры, регенераторы и смесительные Т.; существуют также Т., в к-рых нагрев (охлаждение) теплоносителя осуществляется за счёт
" внутреннего" источника теплоты (холода). Рекуперативные Т.- аппараты, в к-рых 2 движущихся теплоносителя с различной темп-рой разделены твёрдой стенкой. Теплообмен происходит путём конвекции в теплоносителях и теплопроводности стенки (см. Конвективный теплообмен), a также лучистого теплообмена, если хотя бы одним из теплоносителей является излучающий газ. К рекуператорам относятся парогенераторы, подогреватели, выпарные аппараты и т. д. На рис. даны нек-рые конструкции рекуперативных Т. В регенеративных Т. одна и та же поверхность нагрева периодически омывается то горячим, то холодным теплоносителем, т. е. сперва поверхность отбирает теплоту и нагревается, а затем отдаёт теплоту и охлаждается. Типичный пример регенераторов - воздухонагреватели доменных печей (см. Каупер). Т. к. в рекуперативных и регенеративных Т. теплообмен осуществляется на поверхности твёрдого тела, их наз. поверхностными. В смесительных Т. теплообмен идёт при непосредственном соприкосновении теплоносителей. Т. такого типа - градирни, в к-рых вода охлаждается атм. воздухом. ВТ. с внутренним источником теплоты (холода) используется только один теплоноситель. К подобным Т. относятся ядерные реакторы, электронагреватели и т. д.

Конструкции рекуперативных теплообменников: а - змеевиковый; б - типа " труба в трубе"; в - кожухотрубный; г - трубчатый воздухонагреватель; д -пластинчатый.

Тепловой расчёт Т. сводится к совместному решению уравнений теплового баланса и теплопередачи. Различают проектные расчёты, необходимые для определения поверхности теплообмена и выполняемые при конструировании новых Т., и поверочные расчёты Т., цель к-рых определить количество переданной теплоты и конечные темп-ры теплоносителей при известной поверхности теплообменника. Т. широко применяются в теплоэнергетике (воздухоподогреватели, пароперегреватели, экономайзеры, конденсаторы), в хим. и пищ. пром-сти и т. д.

Лит.: К ичиги н М. А., К о с т е нк о Г. H., Теплообменные аппараты и выпарные установки, М.- Л., 1955; Кэйс В. М., Лондон А. Л., Компактные теплообменники, пер. с англ., 2 изд., М., 1967; Касаткин А. Г., Основные процессы п аппараты химической технологии, 9 изд., М., 1973. II. H. Розенгауз.

ТЕПЛООБРАЗОВАНИЕ (физиол.), то же, что теплопродукция.

ТЕПЛООЗЁРСК, посёлок гор. типа в Облученском р-не Еврейской авт. обл. Хабаровского края РСФСР. Расположен на р. Вира (приток Амура). Ж.-д. станция (Тёплое Озеро) на Транссибирской магистрали. Цементный и рыбоводный з-ды. Вечерний индустриальный техникум.

ТЕПЛООТДАЧА в технике, теплообмен между поверхностью твёрдого тела и соприкасающейся с ней средой - теплоносителем (жидкостью, газом и т. д.). Т. происходит конвекцией, теплопроводностью, лучистым теплообменом. Различают Т. при свободном и вынужденном движении теплоносите л, а также при изменении его агрегатноп. состояния. Интенсивность Т. характеризуется коэфф. Т.- количеством теплоты, переданным в единицу времени через единицу поверхности при разности темп-р между поверхностью и средой - теплоносителем в 1 К. Т. можно рассматривать как часть более общего процесса теплопередачи. См. также Конвективный теплообмен.

ТЕПЛООТДАЧА в физиологии, переход теплоты, освобождаемой в процессах жизнедеятельности, из организма в окружающую среду. Осуществляется излучением, испарением, проведением (конвекцией). Т. часто наз. физич. терморегуляцией. У человека в оптимальных условиях (см. Тепловой комфорт) около 50% освобождаемой в организме теплоты рассеивается во внешней среде вследствие излучения, ок. 25% - в результате испарения воды с поверхности кожи и слизистых оболочек и 25% -за счёт конвекции. Задержка Т, может привести к повышению температуры тела и перегреванию организма. Угроза перегревания возникает при резком повышении теплопродукции (мышечная работа) и темп-ры окружающей среды (высокая влажность воздуха и влагонепроницаемая одежда). Усиленной Т. способствуют физиологич. реакция увеличения кожного кровотока, повышение темп-ры кожи и испарение пота. Когда темп-pa среды приближается к темп-ре поверхности тела (ок. 34 °С), единственным средством Т. остаётся испарение воды в виде потоотделения или тепловой о ды шк и у непотеющих животных. У человека отделение пота может достигать 2 л/ч к позволяет организму сохранять нормальную темп-ру тела в течение определённого времени даже при очень высокой темп-ре среды. См. также Терморегуляция. К. П. Иванов.

ТЕПЛОПЕЛЕНГАЦИЯ, определение направления на объекты по их собственному тепловому излучению; вид пассивной пеленгации. Осуществляется с помощью теплопеленгаторов (или теплопеленгационных систем). В состав теплопеленгатора обычно входят (см. рис.): оптич. система, улавливающая тепловое (инфракрасное) излучение и концентрирующая его на приёмнике излучения (ПИ); система сканирования, осуществляющая изменение положения осп оптич. системы по определённому закону, т. е. обеспечивающая " просмотр" оптич. системой возд., космич. или наземного (водного) пространства; усилитель электрич. сигналов, поступающих от ПИ; индикаторный блок, на управляющий электрод электроннолучевой трубки к-рого подаётся усиленный сигнал. Изменение положения оси оптич. системы и движение луча на трубке индикатора осуществляются синхронно, по одному и тому же закону. В момент попадания излучения от объекта на ПИ на экране индикатора высвечивается пятно, по положению к-рого, используя разметку, нанесённую на экран, определяют угловые координаты пеленгуемого объекта.

Схема теплопеленгатора: 1 - приёмник теплового излучения; 2 - оптическая система, улавливающая излучение; 3 -блок управления системы сканирования; 4 - приводы системы сканирования; 5 - усилитель электрических сигналов; 6 - датчики положения оптической системы; 7 - индикаторный блок.

Теплопеленгаторы обладают более высокой (по сравнению с радиопеленгаторами, работающими на более длинных волнах) точностью пеленгации, повышенной помехозащищённостью и скрытностью действия (вследствие пассивного характера Т.). Недостаток теплопеленгаторов -их ограниченное применение в сложных метеорологич. условиях (дождь, снег, облачность п т. п.) из-за сильного поглощения теплового излучения. Кроме того, Т., в огличие от оптической локации, не может быть использована (из-за отсутствия активного облучателя) для определения расстояния до объекта. Т. с успехом применяется в мор., возд. и космич. навигации, в воен. деле для обнаружения самолётов, судов, танков и т. п. объектов по излучению выхлопных газов их двигателей, а также для снятия тепловых карт местности.

Лит.: Козелки н В. В., У с о л ьц е в И. Ф., Основы инфракрасной техники, М., 1974; Левитин И. Б., Инфракрасная техника, Л., 1973. И. Ф. Усолъцев.

ТЕПЛОПЕРЕДАЧА, теплообмен между двумя теплоносителями через разделяющую их твёрдую стенку или через поверхность раздела между ними. Т. включает в себя теплоотдачу от более горячей жидкости к стенке, теплопроводность в стенке, теплоотдачу от стенки к более холодной подвижной среде.

Интенсивность передачи теплоты при Т. характеризуется коэфф. Т. k, численно равным кол-ву теплоты, к-рое передаётся через единицу поверхности стенки в единицу времени при разности темп-р между жидкостями в 1 К; размерность k - вт/(м² -К ) [ккалКм² -°С ) ]. Величина R, обратная коэфф. Т., наз. полным термич. сопротивлением Т. Напр., R однослойной стенки

[ris]

где a₁и а₂ - коэфф. теплоотдачи от горячей жидкости к поверхности стенки и от поверхности стенки к холодной жидкости; б - толщина стенки; 1 - коэфф. теплопроводности. В большинстве встречающихся на практике случаев коэфф. Т. определяется опытным путём. При этом полученные результаты обрабатываются методами подобия теории. См. также Конвективный теплообмен.

Лит.: Гребер Г., Эрк С., Г р игу л л ь У., Основы учения о теплообмене, пер. с нем., М., 1958; Ш о р и н С. H., Теплопередача, 2 изд., М., 1964; Михеев М. А., Михеева И. М., Основы теплопередачи, 2 изд., М., 1973. И. H. Розенгауз.

ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ УРАВНЕНИЕ, дифференциальное уравнение с частными производными параболич. типа, описывающее процесс распространения теплоты в сплошной среде (газе, жидкости или твёрдом теле ); основное уравнение математич. теории теплопроводности. Т. у. выражает тепловой баланс для малого элемента объёма среды с учётом поступления теплоты от источников и тепловых потерь через поверхность элементарного объёма вследствие теплопроводности. Для изотропной неоднородной среды Т. у. имеет вид:
[ris]

где р - плотность среды; c_v - теплоёмкость среды при постоянном объёме; t - время; x, у, z - координаты; Т = T(x, y, z, t) - темп-pa, к-рая вычисляется при помощи T. у.; X - коэфф. теплопроводности; F = F(x, y, z, t) - заданная плотность тепловых источников. Величины p, c_v, X зависят от координат и, вообще говоря, от темп-ры. Для анизотропной среды Т. у. вместо X содержит тензор теплопроводности Хй, где i, k = 1, 2, 3.

В случае изотропной однородной среды Т. у. принимает вид:
[ris]

где Д Т - Лапласа оператор;

[ris][ris]

- коэфф. температуропроводности;

[ris]

В стационарном состоянии, когда темп-pa не меняется со временем, Т. у. переходит в Пуассона уравнение [ris] или, при отсутствии источников теплоты, в Лапласа уравнение[ris] Основными задачами для Т. у. является Коши задача и смешанная краевая задача (см. Краевые задачи).

Первые исследования Т. у. принадлежат Ж. Фурье (1822 ) и С. Пуассону (1835 ). Важные результаты в исследовании Т. у. были получены И. Г. Петровским, А. H. Тихоновым, С. Л. Соболевым.

Лит.: Карслоу Г. С., Теория теплопроводности, пер. с англ., М.- Л., 1947; Владимиров В. С., Уравнения математической физики, М., 1967; Т и х о н о в А. H., Самарский А. А., Уравнения математической физики, 3 изд., М., 1966. Д. H. Зубарев.

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ, один из видов переноса теплоты (энергии теплового движения микрочастиц ) от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящий к выравниванию температуры. При Т. перенос энергии в теле осуществляется в результате непосредственной передачи энергии от частиц (молекул, атомов, электронов ), обладающих большей энергией, частицам с меньшей энергией. Если относительное изменение темп-ры Т на расстоянии средней длины свободного пробега частиц 1 мало, то выполняется основной закон Т. (закон Фурье ): плотность теплового потока q пропорциональна градиенту темп-ры grad Т, т. е.

[ris]

где X - коэфф. Т., или просто Т., не зависит от grad Т [X зависит от агрегатного состояния вещества (см. табл. ), его атомно-молекулярного строения, темп-ры и давления, состава (в случае смеси или раствора ) и т. д.].

Отклонения от закона Фурье могут появиться при очень больших значениях grad Т (напр., в сильных ударных волнах), при низких температурах (для жидкого гелия Не П ) и при высоких темп-рах порядка десятков и сотен тыс. градусов, когда в газах перенос энергии осуществляется не только в результате межатомных столкновений, но в основном за счёт излучения (л у ч и с т а я Т. ). В разреженных газах, когда 1 сравнимо с расстоянием L между стенками, ограничивающими объём газа, молекулы чаще сталкиваются со стенками, чем между собой. При этом нарушается условие применимости закона Фурье и само понятие локальной темп-ры газа теряет смысл. В этом случае рассматривают не процесс Т. в газе, а теплообмен между телами, находящимися в газовой среде. Процесс переноса теплоты - Т. - в сплошной среде описывается теплопроводности уравнением.

Для идеального газа, состоящего из твёрдых сферич. молекул диаметром d, согласно кинетической теории газов, справедливо следующее выражение для X (при d < l< L

[ris]

где р - плотность газа, С_V - теплоёмкость единицы массы газа при постоянном объёме V, v - ср. скорость движения молекул. Поскольку 1 пропорциональна 1/ р, а р~ р (р - давление газа), то Т. такого газа не зависит от давления. Кроме того, коэфф. Т. X и вязкости т| связаны соотношением:
[ris][ris] В случае газа, состоящего

из многоатомных молекул, существенный вклад в X. дают внутренние степени свободы молекул, что учитывает соотношение:
[ris]

где

[ris]
- теплоёмкость при постоянном давлении. В реальных газах коэффициент Т. - довольно сложная функция температуры и давления, причём с ростом Тир значение X возрастает. Для газовых смесей X может быть как больше, так и меньше коэфф. Т. компонентов смеси, т. е. Т.-нелинейная функция состава.

Значения коэффициента т еплопроводности X. для некоторых газов, жидкостей и твёрдых тел при атмосферном давлении

В плотных газах и жидкостях среднее расстояние между молекулами сравнимо с размерами самих молекул, а кинетич. энергия движения молекул того же порядка, что и потенциальная энергия межмолекулярного взаимодействия. В связи с этим перенос энергии столкновениями происходит значительно интенсивнее, чем в разреженных газах, и скорость передачи энергии молекул от горячих изотермич. слоев жидкости к более холодным близка к скорости распространения малых возмущений давления, равной скорости звука, т. е.

[ris]
где u_s - скорость звука в жидкости, L - ср. расстояние между молекулами. Эта формула лучше всего выполняется для одноатомных жидкостей. Как правило, X жидкостей убывает с ростом Т и слабо возрастает с ростом р. Т. твёрдых тел имеет различную природу в зависимости от типа твёрдого тела. В диэлектриках, не имеющих свободных электрич. зарядов, перенос энергии теплового движения осуществляется фононами - квазичастицами, квантами упругих колебаний атомов кристалла (см. Колебания кристаллической решётки, Квазичастицы). У твёрдых диэлектриков
[ris]
где с - теплоёмкость диэлектрика, совпадающая с теплоёмкостью газа фононов, v - ср. скорость движения фононов, приблизительно равная скорости звука, l - ср. длина свободного пробега фононов. Существование определённого конечного значения 1 - следствие рассеяния фононов на фононах, на дефектах кристаллич. решётки (в частности, на границах кристаллитов и на границе образца). Температурная зависимость А, определяется зависимостью от темп-ры с ч 1. При высоких темп-рах ([ris] где [ris] - Дебая температура) гл. механизмом, ограничивающим /, служит фонон-фононное рассеяние, связанное с энгармонизмом колебаний атомов кристалла. Фонон-фононный механизм теплосопротивления (1/лямбда - коэфф. теплосопротивления ) возможен только благодаря процессам переброса (см. Твёрдое тело), в результате к-рых происходит торможение потока фононов. Чем Т выше, тем с большей вероятностью осуществляются процессы переброса, а Т, уменьшается: при T> О_Dl~1/T и, следовательно, Х~1/Т, т. к. с в этих условиях слабо зависит от Т. С уменьшением Т (при T< Z.®_D) длина свободного пробега, определяемая фонон-фононным

рассеянием, резко растёт (l~eО^D/T) и, как правило, ограничивается размерами образца (R). Теплоёмкость при Т< < О_D убывает ~ Т ³, благодаря чему X при понижении темп-ры проходит через максимум. Температура, при которой X имеет максимум, определяется из равенства
[ris]

Т. металлов определяется движением и взаимодействием носителей тока -электронов проводимости. В общем случае для металла коэфф. Т. равен сумме решёточной фононной лямбда_реш и электронной лямбда_э составляющих: лямбда = лямбда _э + + лямбда_реш, причём при обычных темп-рах, как правило, лямбда_э> лямбда_реш. В процессе теплопроводности каждый электрон переносит при наличии градиента темп-ры энергию kT, благодаря чему отношение электронной части коэфф. Т. лямбда_э к электрич. проводимости о в широком интервале темп-р пропорционально темп-ре (Видемана - Франца закон):
[ris]

где k - Больцмана постоянная, е - заряд электрона. В связи с тем, что у большинства металлов Хреш^Лэ, в законе Видемана - Франца можно с хорошей точностью заменить лямбда ₃ на лямбда. Обнаруженные отклонения от равенства (3 ) нашли своё объяснение в неупругости столкновений электронов. У полуметаллов Bi и Sb лямбда_реш сравнима с лямбда₃, что связано у них с малостью числа свободных электронов.

Явление переноса теплоты в полупроводниках сложнее, чем в диэлектриках и металлах, во-первых, в связи с тем, что для них существенны обе составляющие Т. (лямбда₃ и лямбда_рен. ), а, во-вторых, в связи со значительным влиянием на коэфф. Т. примесей, процессов биполярной диффузии, переноса экситонов и др. факторов.

Влияние давления на лямбда твёрдых тел с хорошей точностью выражается линейной зависимостью лямбда от р, причём у многих металлов и минералов лямбда растёт с ростом р.

Лит.: Л ы к о в А. В., Теория теплопроводности, М., 1967; Р е и ф Ф., Статистическая физика, пер. с англ., М., 1972(Берклеевский курс физики, т. 5); Роберте Д ж., Теплота и термодинамика, пер. с англ., М.-Л., 1950; Гиршфельдер Д ж., К е ртисс Ч., Берд Р., Молекулярная теория газов и жидкостей, пер,, с англ., М., 1961; Займан Дж., Принципы теории твердого тела, пер. с англ., М., 1966; К и ттель Ч., Элементарная физика твердого тела, пер. с англ., М., 1965; 3 е л ь д ов и ч Я. Б., Р а и з е р Ю. П., Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений, 2 изд., М., 1966. С. П. Малышенко.

ТЕПЛОПРОДУКЦИЯ, теплообразование, выработка теплоты в организме в результате энергетич. превращений в живых клетках; связана с непрерывно совершающимся биохимич. синтезом белков и др. органич. соединений, с осмотич. работой (перенос ионов против градиента концентраций ), с механич. работой мышц (сердечная мышца, гладкие мышцы различных органов, скелетная мускулатура ). Даже при полном мышечном покое такая работа в сумме достаточно велика, и человек среднего веса и возраста при оптимальной темп-ре среды (см. Тепловой комфорт) освобождает ск. 1 ккал (4, 19 кд ж ) на кг массы тела в 1 ч (см. Теплоотдача). В покое ок. 50% всей теплоты образуется в органах брюшной полости (гл. обр. в печени ), по 20% в скелетных мышцах и центральной нервной системе и около 10% при работе органов дыхания и кровообращения. Т. называется также химической терморегуляцией.

У гомойотермных животных Т. на единицу массы тела увеличивается по мере уменьшения его размеров. У мыши, напр., Т. на единицу массы тела больше, чем у человека, в 8-10 раз (о Т. у разных животных и человека см. табл. 1 и 2 в ст. Основной обмен). Резко увеличивается Т. при мышечной работе, достигая 10-кратной от уровня покоя. На 10-20% возрастает Т. в первые часы после приёма пищи (специфически динамич. действие пищи ). Кроме того, у человека и гомойотермных животных Т. усиливается при охлаждении. Эта защитная реакция основана на особой сократительной активности скелетных мышц (холодовая мышечная дрожь и терморегуляционный мышечный тонус ). Если процессы Т. преобладают над процессами теплоотдачи, наступает перегревание организма. См. также Яо йкилотермные животные, Температура тела, Терморегуляция.