Студопедия

Главная страница Случайная страница

Разделы сайта

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника






Трехмерный осциллятор






 

Эта задача является обобщением предыдущей. Как и для трехмернойпотенциальной ямы с бесконечно высокими стенками, волновая функцияпредставляется в виде произведения волновых функций одномерных ос-цилляторов, колеблющихся независимо вдоль осей х, у, z. Так, волноваяфункция основного состояния имеет вид:

 

а уровни энергии трехмерного осциллятора описываются формулой

 

 

30.6. Принцип соответствия Бора

141

В отличие от одномерного осциллятора состояние определяется значе-нием трех квантовых чисел Легко понять, что все возбужден-

ные состояния должны быть вырожденными.

 

 

Принцип соответствия Бора

 

 

Н. Бор на заре квантовой механики поставил вопрос о ее соотношениис классической. Обычные в нашем мире значения энергии велики посравнению с характерной энергией основного состояния и расщеплениемуровней: с высокой лестницы не различаем ступенек. Более научно: прибольших квантовых числах (высоколежащих уровнях) должны воспро-изводиться классические результаты. Покажем это на примере атомаводорода.

В главе 1 в разделе об атоме Бора было получено классическое выра-жение для скорости электрона на орбите радиусом R:

 

Отсюда легко получить классическую частоту вращения электрона:

 

Кроме того, было найдено классическое выражение для энергии элек-трона на орбите:

 

позволяющее выразить радиус орбиты через энергию электрона:

 

Подставляя это выражение в формулу для классической частоты враще-ния цс/, получаем

 

Именно на этой частоте ожидается излучение электрона в классическойтеории.

Глава 30. Уравнение Шредингера

Кроме того, в том же разделе было выведено выражение для энергииуровня с номером п:

 

При п 1 получаем отсюда квантовую частоту перехода между со-седними уровнями:

 

Выражая квантовое число п через энергию уровня, находим

 

Подставляя это выражение в формулу для квантовой частоты переходамежду соседними высоко лежащими уровнями, приходим к окончатель-ному результату

 

На этой частоте должен излучать сильно возбужденный атом Бора. Срав-нивая классическую частоту с квантовой, убеждаемся, чтопри той же энергии электрона они совпадают. Это свойственно не тольководородоподобному атому. Аналогичный результат получается для бес-конечной потенциальной ямы, этот же вывод можно сделать и для прочихсистем. Следовательно, соблюдается принцип Бора, и классическая ме-ханика действительно является предельным случаем квантовой.

Задача 30.22. Используя формулы и данные задачи 30.21., продемон-стрировать справедливость принципа соответствия Бора для молекулазота в сосуде.

Решение. При переходе молекул между уровнями с разностью энергий Е излучается квант света с энергией hv = Е, откуда находим

 

Кроме того, классическая скорость молекул азота равна v = и они пролетают сосуд от стенки до стенки и обратно за время = 2l/v

30. 7. Отражение и туннелирование частиц

143

(период классического движения). Обратная величина есть классическаячастота

 

Именно на этой частоте классическая физика предсказывает электромаг-нитное излучение. Принцип соответствия Бора заключается в том, чтосовпадают обе частоты, квантовая (при переходах между высоковозбу-жденными состояниями) и классическая. То же самое справедливо, какмы видели, для атома Бора. Если подставить численные значения, тодля частоты излучения в данной задаче получится величина v? 3.7кГц, что соответствует длине волны = с/v? 80 км --- сверхдлинныерадиоволны. ¦

 

 

Отражение и туннелирование частиц

 

 

До сих пор мы имели дело с задачами на связанные состояния. Рассмо-трим теперь примеры инфинитного движения частиц, когда они могутуходить на бесконечно большие расстояния. В простейшем случае дви-жения вдоль одной из координатных осей задача рассеяния частиц сво-дится к задаче взаимодействия частицы с неким потенциальным барье-ром. Мы рассмотрим несколько типов барьеров простой прямоугольнойформы, чтобы усвоить характерные особенности этого типа квантовыхявлений.

 






© 2023 :: MyLektsii.ru :: Мои Лекции
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав.
Копирование текстов разрешено только с указанием индексируемой ссылки на источник.