Главная страница Случайная страница
Разделы сайта
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
Физические основы термодинамики
|
|
Связь между молярной (Cm) и удельной (с) теплоемкостями газа
Cm=cM,
где М - молярная масса газа.
Молярные теплоемкости при постоянном объеме и постоянном давлении соответственно равны
,
где i - число степеней свободы; R - молярная газовая постоянная.
Уравнение Майера
.
Удельные теплоемкости при постоянном объеме и постоянном давлении соответственно равны
, 
.
Показатель адиабаты
, или 
.
Внутренняя энергия идеального газа
, или 
,
где < e> - средняя кинетическая энергия молекулы; N - число молекул газа; ν - количество вещества.
Работа, связанная с изменением объема газа, в общем случае вычисляется по формуле
,
где V 1 - начальный объем газа; V 2 - его конечный объем.
Работа газа:
а) при изобарном процессе (p =const)
A = p (V 2 - V 1);
б) при изотермическом процессе (T =const)
в) при адиабатном процессе
, или 
,
где T 1 - начальная температура газа; T 2 - его конечная температура.
Уравнение Пуассона (уравнение газового состояния при адиабатном процессе)
.
Связь между начальным и конечным значениями параметров состояний газа при адиабатном процессе:
; 
; 
.
Первое начало термодинамики в общем случае записывается в виде
Q =D U + A,
где Q - количество теплоты, сообщённое газу; D U - изменение его внутренней энергии; А - работа, совершаемая газом против внешних сил.
Первое начало термодинамики:
а) при изобарном процессе
;
б) при изохорном процессе (A =0)
;
в) при изотермическом процессе (D U =0)
;
г) при адиабатном процессе (Q =0)
.
Термический коэффициент полезного действия (КПД) цикла в общем случае
,
где Q 1 - количество теплоты, полученное рабочим телом (газом) от нагревателя; Q 2 - количество теплоты, переданное рабочим телом охладителю.
КПД цикла Карно
, или 
,
где T 1 - температура нагревателя; T 2 - температура охладителя.
Изменение энтропии
,
где A и B - пределы интегрирования, соответствующие начальному и конечному состояниям системы. Так как процесс равновесный, то интегрирование проводится по любому пути.
Формула Больцмана
S=k × ln W,
где S - энтропия системы; W - термодинамическая вероятность ее состояния; k - постоянная Больцмана.
|
|