Главная страница Случайная страница Разделы сайта АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Свободные оси вращения
Момент импульса тела в произвольном случае его вращения не совпадает по направлению с вектором угловой скорости вращения. Тем не менее, существует такие оси, при вращении вокруг которых момент импульса и угловая скорость по направлению совпадают. Такие оси называются главными осями инерции (свободными осями вращения). Таких осей в каждом теле три, все они взаимноперпендикулярны и проходят через центр масс тела, поэтому их удобно принимать в качестве системы отсчета для каждой из этих осей , , . В случае произвольного по форме тела легко показать, что и (омега) не совпадает по направлению (рис. 62). Кинетическая энергия тела при таком вращении может быть представлена суммой энергий вращения вокруг трех главных осей: или: или:
или: Направление векторов и можно указать заданием направляющих косинусов, например: очевидно, что направления и совпадают в том случае, если: (267) Твердое тело, отвечающее условию (267), называется шаровым волчком. Твердое тело, у которого , называется симметричным волчком с осью симметрии . Твердое тело, у которого все три главных момента инерции различны, называет несимметричным волчком . СВОБОДНОЕ ВРАЩЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА Свободным называют такое вращение тела, при котором сумма моментов внешних сил, приложенных к телу, равна нулю: Отсюда следует, что при свободном вращении:
Рассмотрим свободное вращение симметричного волчка с осью симметрии .Кинетическая энергия для него равна: В этом выражении первое слагаемое постоянно, следовательно, постоянно и второе, т.е.: (268) Учитывая, что получаем: (269) Написав выражение для кинетической энергии в виде: делаем вывод, что: (270) наконец, кинетическую энергию представим в виде: (271) где a - угол между векторами и .Из (271) следует, что, (272) Учитывая (269), (270), (271), (272) свободное вращение тела можем представить как вращение оси симметрии тела вокруг неподвижного направления . При этом относительное расположение , и со временем сохраняется (рис.53). Такое вращение при отсутствии моментов внешних сил называется регулярной прецессией. Тело вращается вокруг оси симметрии со скоростью , a сама ось описывает коническую поверхность, вращаясь вокруг неподвижного направления с угловой скоростью прецессии . (рис. 63) Т. o. для вращающегося тела можно выделить три оси - момента импульса., угловой скорости и оси симметрии. Существенно, что относительное расположение этих осей зависит от величины угловой скорости вращения тела вокруг оси симметрии . Несложно доказать, что при очень быстром вращении тела все три направления практически сливаются в одно. Эта особенность быстро вращающихся тел лежит в основе элементарной теории гироскопов.
|