Где U0 — электротон в точке приложения электрода; λ — постоянная длины, на которой электротон снижается в е раз (т.е. до 37 %).

где R _м — удельное сопротивление мембраны; R _I— удельное сопротивление аксоплазмы; d ‑ диаметра волокна.

При х = λ U = 37 % U₀; При х = 4 λ U = 2 % U₀ . Постоянная длины зависит от R _м, R _I и диаметра волокна (d). Таким образом, λ тем больше, чем больше R _м и d.

В толстых волокнах электротон при прочих равных условиях распространя­ется дальше, чем в тонких.

Специального внимания заслуживают моменты становления и исчезновения градиентов электротона в волокне[Б23]. Быстрее прочих заряжается ближайшая к источнику, медленнее всех - наиболее удаленная часть мембраны (рис. 210022207).

Рис. 210022207. Затухание электротонических элек­тро­­тонических изменений мембранного по­тен­циала вдоль волокна в моменты на­рас­та­ю­щей деполяризации (t₁), достижения мак­си­маль­ного уровня подпороговой де­по­ля­ри­за­ции (t₂), реполяризации (t₃).

Таким образом, электротон распространяется от точки исходного изменения мембранного потенциала ([Б24] участка под раздражающим электродом) в соседние области, но это распространение идет с затуханием (декрементом).

На рис. 210022133 показаны процессы возникновения и затухания электротона.

Рис. 210022133. Развитие электротонического эффекта прямоугольного стимула во времени для различных точек волокна.