Подведение итогов.

Организационная часть урока

– проверка наличия учащихся (перекличка);

– проверка готовности учащихся к уроку (конспекты, ручки).

Изложение нового материала

– сообщение темы и цели урока;

– мотивация учащихся к изучению новой темы.

Сегодня у нас третье занятие по теме: «Полупроводниковые приборы. Выпрямители» тема «Схемы умножения напряжения».

Знания, полученные на этом занятии, помогут вам в дальнейшем при изучении работы и конструкции электронной техники.

– сообщение новой обучающей информации (конспект);

Закрепление нового материала.

– проведения фронтального опроса для закрепления нового материала;

Вопросы:

1. Зарисуйте наиболее распространенные схемы умножения напряжения?

2. Опишите работу схем умножения напряжения?

Подведение итогов.

– анализ деятельности учащихся в процессе урока;

– выставление оценок учащимся;

– выдача домашнего задания.

Принципы построения и работы схем умножения напряжения.

Схемами умножения напряжения называют выпрямительные схемы, выходное напряжение которых в несколько раз больше амплитудного напряжения вторичной обмотки трансформатора. В качестве дополнительных источников эдс в этих схемах используют конденсаторы, периодически заряжаемые с помощью диодов.

Немаловажно и то, что схемы с умножением напряжения позволяют значительно снизить вес и габариты аппаратуры.

Простейшей схемой умножения напряжения является однополупериодная схема удвоения (рис. 1), состоящая из элементов, образующих два однополупериодных выпрямителя. Первый из них состоит из диода VD1, конденсатора C1, а второй – из конденсатора C1 диода VD2, конденсатораC2 и нагрузки .

Рис. 1 Однополупериодная схема удвоения

В течение полупериода, когда потенциал точки а отрицательный, а потенциал точки б—положительный, конденсатор C1 заряжается через диодVD1 до напряжения . В течение следующего полупериода, когда потенциал точки а становится положительным, а потенциал точки б—отрицательным, вторичная обмотка трансформатора оказывается соединенной с конденсатором C1 таким образом, что напряжение их суммируется. Под воздействием этого напряжения конденсатор C2 заряжается через диод VD2 до напряжения . Конденсатор C2 заряжается только один раз за период, поэтому схема является однополупериодной. От обычной однополупериодной схемы с емкостной нагрузкой эта схема отличается удвоенным значением выходного напряжения. Основным недостатком схемы является то, что частота пульсации в ней равна частоте питающего напряжения.

Схема утроения напряжения. В течение полупериода, когда потенциал точки а положительный, а потенциал точки б – отрицательный, конденсатор C1 заряжается через диод VD1 до напряжения . В течение следующего полупериода, когда потенциал точки а становится отрицательным, а потенциал точки б—положительным, конденсатор C2 заряжается до напряжения (рис. 2).

Рис. 2 Однополупериодная схема утроения

В течение следующего полупериода, когда потенциал точки а становится положительным, а потенциал точки б – отрицательным, вторичная обмотка трансформатора Тр оказывается соединенной с конденсатором C2 таким образом, что напряжение их суммируется. Под воздействием этого напряжения конденсатор C3 заряжается через диод VD3 до напряжения . Основным недостатком схемы является то, что частота пульсации в ней равна частоте питающего напряжения.

Схемы умножителей напряжения разделяются на симметричные и несимметричные. Для начала рассмотрим принцип работы и построения несимметричных схем. Несимметричные схемы умножителей подразделяются на два типа: Схемы умножителей первого рода (рисунок 3) и схемы умножителей второго рода.

Рисунок 3 Схема умножения первого рода.

В полупериод напряжения, когда в точке “А” имеется отрицательный потенциал относительно точки “F” конденсатор С1 будет заряжаться по цепи “F” -VD1 –“B” - С1 –“A” до амплитудного значения напряжения на входе схемы (в точках “А” –“F”). Одновременно с зарядом С1 будет также заряжаться конденсатор С3 по цепи “F” –VD1 –“B” – VD2 – “C” - VD3 –“D” – C3 – “A” также до амплитудного значения напряжения на входе схемы. Также будут заряжаться и другие конденсаторы схемы умножения, которые могут быть и которые подключены одним выводом к точке “А”. Обратим внимание на то, что все эти конденсаторы заряжаются по цепочке последовательно соединенных диодов. Через диод VD1 течет ток заряда конденсаторов всех ступеней умножения, через диоды VD2, VD3 и далее – ток заряда всех остальных конденсаторов, подключенных одним выводом к точке “А”, кроме первого. Таким образом, через диоды в первоначальный момент проходят значительные токи заряда емкостей. Это необходимо учесть при выборе элементов для схемы умножения. Конденсаторы С2 и все которые могут быть в других ступенях и подключаются одним выводом к точке “F” в этот полупериод не заряжаются, поскольку оказываются шунтированными парами диодов VD1-VD2, VD3-VD4 и далее VD(N)-VD(N+1).

С началом другого полупериода положительный потенциал будет в точке “А”. Поскольку конденсатор С1 уже заряжен до такого же потенциала, как максимальный Uo, то он оказываются включенным последовательно с источником питания и будут разряжаться по цепи “В” - VD2 –“С” - С2 –“F” – Источник – “А”. Поскольку конденсатор С2 был разряжен, то теперь он зарядится почти до удвоенного амплитудного напряжения Uo. “Почти” потому, что С1 за этот небольшой промежуток времени отдаст часть своего заряда конденсатору С2.

Если емкость конденсатора С1 намного больше емкости конденсатора С2, то С2 зарядится до удвоенного амплитудного значения напряжения Uo. Если емкости этих конденсаторов равны, то все равно, через несколько периодов напряжение на конденсаторе С2 достигнет удвоенного Uo. Аналогично, по цепи “D” – VD(N) “E” – C(N) – “F” – Источник – “А” произойдет заряд конденсатора С(N) до удвоенного напряжения Uo.

В следующий полупериод напряжения конденсатор С2, заряженный до удвоеннного напряжения Uo, будет включен последовательно и по цепи “С” – VD3 –“D”- C3 – “А” – Источник – “F” зарядит конденсатор С3 почти до утроенного напряжения Uo. А конденсатор С1 будет подзаряжен до напряжения Uo.

В следующий полупериод конденсатор С2 будет заряжен так же как уже было описано, до удвоенного напряжения, а конденсатор С(N) будет заряжен по цепи D – VD(N) – E – C(N) – F – Источник – А – С3. Причем за счет утроенного напряжения на конденсаторе С3 и напряжения на входе конденсатор С(N) зарядится до учетверенного Uo. Если наращивать ступени умножения и дальше, их работа ничем не будет отличаться от работы первых ступеней умножения. Следует отметить, что в один из полупериодов будут заряжаться конденсаторы, подключенные одним выводом к точке “А”, а в другой – конденсаторы, подключенные одним выводом к точке “F”, поэтому частота пульсаций на выходе схемы умножения первого рода равна частоте питающего напряжения.

Минимально допустимую величину конденсатора на выходе схемы умножения С(N) можно посчитать, исходя из заданного уровня пульсаций выпрямленного напряжения. Для начала определим сопротивление нагрузки:

Rн (кОм) = Uвых (В) / Iн (mA)

Для питания анодной цепи усилителя мощности на 3-х ГУ-50 зададим: напряжение на выходе умножителя 1200 Вольт при токе 400 мА.

Подставляя данные в формулу, получим сопротивление нагрузки выпрямителя Rн = 3 кОм.

(Далее все практические расчеты будут сделаны именно для усилителя этого типа.)

Теперь определим емкость конденсатора на выходе схемы умножения.

С(n) = 5, 7 / Kп · Rн (мкф)

Для усилителей мощности КВ радиостанций, работающих в телеграфном режиме, коэффициент пульсаций выбирается в пределах 0, 5 – 3, 0 % Для передатчиков, работающих в SSB коэффициент пульсаций должен быть значительно ниже. Выберем Кп = 0, 1%, тогда: С(n) = 19 мкф (выберем 20 мкф)

Для того, чтобы получить как можно более пологую статическую характеристику важно соблюдать определенные пропорции в емкостях конденсаторов, которые обеспечат равенство энергий, накапливаемых каждым конденсатором при работе на реальную нагрузку. Наилучшие результаты дает ряд емкостей, для которого:

С(N) = M · С(n)

Где: C(N) –емкость конкретного конденсатора, С(n) – емкость конденсатора на выходе схемы, М – коэффициент увеличения емкости, определяемый по таблице:

Несимметричная схема умножения второго рода.

Принцип работы этого умножителя аналогичен работе умножителя первого рода.

Рисунок 4 Несимметричная схема умножения второго рода.

Основное отличие заключается в том, что в этой схеме (рисунок 4) все конденсаторы за исключением С1 заряжаются только до удвоенного напряжения Uo. Конденсатор С1 заряжается только до Uo. Таким образом рабочее напряжение конденсаторов и диодов в умножителе напряжения второго рода может быть значительно ниже, чем в умножителе первого рода. “Пусковой” ток через диоды в этой схеме тоже меньше, поскольку определяется емкостью только одного конденсатора С1. Диоды могут быть выбраны с током

Iпр. = 2, 1 · Iн = 2, 1 · 0, 4 = 0, 82 А

Необходимая емкость конденсаторов в этой схеме определяется по формуле:

С (мкф) = 2, 85 · N / Кп · Rн = 2, 85· 4 / 3 · 0, 1 = 38 мкф

Несмотря на увеличение каждой емкости в два раза, общая емкость конденсаторов в такой схеме будет меньше, при тех же пульсациях. Необходимо только увеличить емкость конденсатора С1 в 4 раза по сравнению с остальными. Хотя в большинстве случаев достаточно и двух-трехкратное увеличение емкости конденсатора С1.

О включении нагрузки в такой схеме: При четном количестве ступеней умножения (например 2, 4, 6, 8 и т.д.) напряжение на нагрузку снимается с конденсаторов с четными номерами (точки “С” “Е” и т.д.) Если необходимо получить нечетное количество ступеней умножения (3, 5, 7 и т.д.) Нагрузка подключается к конденсаторам с нечетными номерами (точки “А”, “D” и т.д.

Симметричные схемы умножителей напряжения.

Симметричная схема умножения (рисунок 5) напряжения получается, если применить две несимметричных схемы, у одной из которых необходимо сменить полярность электролитических конденсаторов и изменить проводимость диодов.

Рисунок 5 Симметричные схемы умножителей напряжения.

Симметричные схемы обладают теми же свойствами, но лучшими характеристиками. Немаловажное достоинство симметричных схем – удвоенная частота пульсаций выпрямленного напряжения.

Практические схемы умножителей напряжения:

Схемы самые обычные, слева схема симметричного удвоителя, справа –схема несимметричного удвоителя. Как видно эту схему удвоения можно отнести и к 1-му роду и ко 2-му роду одновременно.

Выпрямители с управляемыми диодами (тиристорами) по сравнению с выпрямителями, имеющими специальные регуляторы переменного напряжения, имеют меньшие габариты и стоимость. Позволяют плавно регулировать выпрямленное напряжение в широких пределах. Недостатком регулирования напряжения выпрямителя с управляемыми диодами является значительное увеличение амплитуды переменной составляющей и снижение .