Студопедия

Главная страница Случайная страница

Разделы сайта

АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника






Інтерференц. сПОСОБИ.






В1

1. Ел.заряд і його власт. В1-1

2.Робота по переміщенню контуру зі струмом.

Нехай є два провідника, до них під’єднано джерело струму і тоді по провідникам тече струм І.

Розташуємо на даних ще один провідник, який може вільно рухається по даних провідниках.

Припустимо, що паралельні гілки кола, яких ковзає провідник довжиною l. Якщо шину помістити в магнітне поле (вектор магнітної індукції перпендикулярні до площині), провідник почне рухатись, оскільки на нього діє сила

.

Нехай провідник під дією цієї сили переміщується на відстань . При цьому буде виконуватись механічна робота

.

Добуток . Тоді

. (3.4)

 

Рівняння (3.4) виражає роботу по переміщенню провідника в магнітному полі.

Крім того робота може бути визначена через магнітний потік:

. (3.5)

Для визначення знаку магнітного потоку, потрібно домовитись завжди брати нормаль до поверхні, охопленій контуром таким чином, щоб вона утворювала з напрямом сили струму правогвинтову систему. При цьому сила струму завжди повинна мати позитивний знак.

 

Отриманий результат справедливий для будь-якого напряму вектора В. Щоб переконатися в цьому, потрібно розкласти вектор магнітної індукції на три складові ():

- Bl – складова В, направлена вздовж провідника (Bl паралельна струму, тому не здійснює дії на провідник);

- Bx – направлена вздовж переміщення, дана складова дає силу, перпендикулярну до переміщення і тому роботи вона не виконує;

- Bn – складова, перпендикулярна до площини, в якій переміщується провідник і тому в формулі (4) потрібно брати саме Bn:

. (3.6)

Щоб знайти роботу сил Ампера при повному переміщенні контуру від початкового положення до кінцевого потрібно проінтегрувати (3.6).

. (3.7)

Якщо при даному переміщенні струм постійний, то

, (3.8)

та – магнітні потоки крізь контур в початковому і кінцевому положеннях.

Таким чином робота сил Ампера дорівнює добутку сили струму на приріст магнітного потоку крізь контур і рівняння (3.8) дає не лише величину, а й знак роботи, яка виконується.

Робота здійснюється не за рахунок енергії зовнішнього магнітного поля (магнітне поле не змінюється), а за рахунок джерела ЕРС, що підтримує струм в контурі.

3. Світлова хвиля.

Електромагнітна хвиля — процес розповсюдження електромагнітної взаємодії в просторі.

У вакуумі електромагнітна хвиля розповсюджується із швидкістю, яка називається швидкістю світла. У порожнечі вектори напруженості електричного й магнітного полів електомагнітної хвилі обов'язково перпендикулярні до напрямку розповсюдження хвилі. Такі хвилі називаються поперечними хвилями. Крім того, напруженості елекричного й магнітного полів перпендикулярні одна до одної й завжди в будь-якій точці простору рівні за абсолютною величиною: E = H.

В залежності від частоти чи довжини хвилі (ці величини пов'язані між собою), електромагнітні хвилі відносять до різних діапазонів.

В2

1. Дивергенція В1-2

2.З-ни фарадея. ІНДУКЦІЯ. В1-5

Інтерференц. сПОСОБИ.

Маємо дві світлові хвилі з однаковою частотою ω, у яких коливання векторів Е і Н проходять в одному напрямку.

Е1= A1cosω t(ω t + α 1), (1)

Е2 = A2cosω t (ω t + α 2). (2)

Розглянемо точку, у якій ці хвилі складаються.

А - амплітуда результуючого коливання (рис1). Визначимо її. використовуючи теорему косинусів:

Рис. 1

А21222+2A1A2cosσ, (3)

σ - різниця початкових фаз коливань.

Уведемо поняття когерентності: якщо різниця фаз σ коливань, що збуджуються хвилями, залишається постійною в часі, то хвилі будуть називатися когерентними.

При накладенні когерентних світлових хвиль відбувається перерозподіл світлового потоку в просторі. У результаті цього в одних місцях виникають максимуми, а в інших мінімуми інтенсивності. Це явище називається інтерференцією хвиль.

В3

1.Квазістаціонарний струм В1-6

2.Дифракція Френеля

Дифракція Френеля - дифракційна картина, яка спостерігається на невеликій віддалі від перешкоди, в умовах, коли основний вклад у інтерференційну картину дають границі екрану.

Дифракційна картина у випадку дифракції Френеля залежить від віддалі між екранами й від розташування джерела світла. Її можна розрахувати, вважаючи, що кожна точка у перетині апертури випромінює сферичну хвилю згідно з принципом Гюйгенса. У точці спостереження (на другому екрані) хвилі або підсилюють одна одну або гасяться в залежності від різниці ходу.






© 2023 :: MyLektsii.ru :: Мои Лекции
Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав.
Копирование текстов разрешено только с указанием индексируемой ссылки на источник.